t. masrour - cours dynamique des systèmes - vibrations - chapitre1-td-1ddl amorti
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TD1
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EXO1
Calculer la réponse forcée de l'oscillateur harmonique, sans amortissement, à la fonction créneau.
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De l'observation de la fonction créneau, on déduit rapidement que (la fonction créneau est impaire alors que la fonction cosinus est paire).
seules les composantes impaires sont non nulles :
La solution à l'ordre p vérifie donc l‘équation :
On considère une solution particulière, à l'ordre p, sous la forme :
Solution de l’EXO 1
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On écrit alors la solution générale en utilisant le théorème de superposition :
Solution de l’EXO 1
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EXO2
Déterminer la réponse d'un oscillateur faiblement amorti à une fonction échelon en
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De l’intégrale de DUHAMEL , on en déduit que :
Après intégration, on obtient :
En l'absence d'amortissement, le système oscille indéfiniment :
Quand , on tend vers la réponse stationnaire du système :
Solution de l’EXO 2
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Solution de l’EXO 2
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EXO3
I
D
L
θ
Soit le système en torsion suivant: un disque de moment d’inertie I supporté par une tige cylindrique de longueur l et de diamètre D. Le disque est soumis à une torsion. Écrire les équations de mouvement en (θ(t)) et résoudre en fonction de T, G et J.Avec T : moment de torsion G : module de rigidité J : 2nd moment polaire de l’aire de la barre
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EXO4
Trouver l’équation différentielle et déterminer la pulsation naturelle des systèmes suivants
D1
D2
K r
l1, G1
l2 , G2
D1
D2
r
a) b)
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EXO4 (suite)
D1
D2
r
c)
T=T0sinω ft D2
l2
d)
D1
Donner la solution pour des données initiales nulles
l1
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EXO5: Amortissement de Coulomb
On considère des effets de type Coulomb ou des amortissement de type glissement-frottement. Les forces de frottement agissent dans les directions opposées au déplacement :
NFf µ≡
Les cas où l’on rencontre des frottements solides sont très nombreux : oscillations d’une plume enregistreuse sur du papier, d’un système pendulaire frottant sur son axe d’oscillation, etc. Dans tous ces cas, on peut admettre que la force de frottement F est constante et dirigée en sens inverse de la vitesse. les équations du mouvement sont
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EXO5 (suite)
K mx
hghj
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I
D
L
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P1
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C3
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