gele2112 chapitre 2 : circuits résistifs simples · 2009. 1. 14. · introduction contenu ce...
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GELE2112 Chapitre 2 :Circuits resistifs simples
Gabriel Cormier, PhD
Universite de Moncton
Hiver 2009
Gabriel Cormier (UdeM) GELE2112 Chapitre 2 Hiver 2009 1 / 57
Introduction
Contenu
Ce chapitre presente les techniques de base d’analyse des circuitselectriques.
Definitions : noeud et boucle
Lois de KirchhoffDiviseur de tensionDiviseur de courantPont de WheatstoneTransformation ∆− Y
Gabriel Cormier (UdeM) GELE2112 Chapitre 2 Hiver 2009 2 / 57
Introduction
Contenu
Ce chapitre presente les techniques de base d’analyse des circuitselectriques.
Definitions : noeud et boucleLois de Kirchhoff
Diviseur de tensionDiviseur de courantPont de WheatstoneTransformation ∆− Y
Gabriel Cormier (UdeM) GELE2112 Chapitre 2 Hiver 2009 2 / 57
Introduction
Contenu
Ce chapitre presente les techniques de base d’analyse des circuitselectriques.
Definitions : noeud et boucleLois de KirchhoffDiviseur de tension
Diviseur de courantPont de WheatstoneTransformation ∆− Y
Gabriel Cormier (UdeM) GELE2112 Chapitre 2 Hiver 2009 2 / 57
Introduction
Contenu
Ce chapitre presente les techniques de base d’analyse des circuitselectriques.
Definitions : noeud et boucleLois de KirchhoffDiviseur de tensionDiviseur de courant
Pont de WheatstoneTransformation ∆− Y
Gabriel Cormier (UdeM) GELE2112 Chapitre 2 Hiver 2009 2 / 57
Introduction
Contenu
Ce chapitre presente les techniques de base d’analyse des circuitselectriques.
Definitions : noeud et boucleLois de KirchhoffDiviseur de tensionDiviseur de courantPont de Wheatstone
Transformation ∆− Y
Gabriel Cormier (UdeM) GELE2112 Chapitre 2 Hiver 2009 2 / 57
Introduction
Contenu
Ce chapitre presente les techniques de base d’analyse des circuitselectriques.
Definitions : noeud et boucleLois de KirchhoffDiviseur de tensionDiviseur de courantPont de WheatstoneTransformation ∆− Y
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Definitions
Definitions
Definitions importantes :1 Noeud : un point ou se joignent 2 elements ou plus.2 Boucle : en commencant a un noeud, on trace un chemin ferme a
travers les elements en passant seulement 1 fois par un noeud,pour retourner au noeud initial : c’est une boucle.
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Definitions Noeuds
Exemple : noeuds
Il y a 4 noeuds dans ce circuit.
15V 50Ω
a
10Ω 20Ω
b c
d
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Definitions Boucles
Exemple : boucles
Il y a 3 boucles :1 a− b− e− a
2 b− c− d− e− b
3 a− b− c− d− e− a
8Ω
20V
5Ω
10Ω 3Ω
a b c
d e
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Definitions Elements en serie
Elements en serie
Elements en serieDes elements sont en serie s’ils sont traverses par le meme courant.
R1 R2
R3
a) R1 et R2 en série b) R1 et R2 ne sont pas en série
R1 R2
R3
c) R1 et R3 sont en série
R1 R2
i i i
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Definitions Elements en parallele
Elements en parallele
Elements en paralleleDes elements sont en parallele si leur deux noeuds sont branches en-semble. Ils auront la meme tension.
R2
a) R1 et R2 en parallèle b) R1 et R2 sont en parallèle c) R2 et R3 ne sont pas parallèles
R1 R2
R1
R2
R1
R3
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Lois de Kirchhoff
Lois de Kirchhoff
Ce sont les deux lois de base de l’analyse des circuits.Lois de Kirchhoff
1 Loi de Kirchhoff des courants (LKC) : La somme des courants aun noeud est 0. Ou, d’une une facon, la somme des courants quientrent dans un noeud est egale a la somme des courants quisortent du noeud.
2 Loi de Kirchhoff des tensions (LKV) : La somme des tensions dansune boucle est 0.
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Lois de Kirchhoff Conventions
Loi de Kirchhoff des courants
Pour bien utiliser la loi de Kirchhoff des courants, il faut appliquer uneconvention :
Si un courant qui entre dans un noeud est positif (+), alors uncourant qui sort du noeud est negatif (−).Si un courant qui entre dans un noeud est negatif (−), alors uncourant qui sort du noeud est positif (+).
On doit utiliser une des deux conventions precedentes, mais il faut etreconsistent.
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Lois de Kirchhoff Conventions
Loi de Kirchhoff des tensions
Pour utiliser la loi de Kirchhoff des tensions correctement, il faut aussiutiliser une convention :
On applique un signe positif (+) a une hausse de tension, et un −a une chute de tension.On applique un signe negatif (−) a une hausse de tension, et un +a une chute de tension.
Comme la loi de courants, il faut etre consistent dans l’application decette convention.
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 1
On veut analyser le circuit suivant pour calculer le courant.
15V 50Ω
a
10Ω 20Ω
b c
d
Pour faire l’analyse, il faut assigner un courant (avec un sens) et destensions a chaque element.
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 1
Le courant i sort de la source.
15V 50Ω
a
10Ω 20Ω
b c
d
+ v2 –
+
v3
–
– v1 +
i
Autour de la boucle du circuit, on a ajoute des signes + et − pourchaque element (sauf la source, parce qu’il est deja donne). Ladirection de ces signes n’est pas importante pour le moment ; ce qui estimportant, c’est comment on ecrit les signes en applicant la loi deKirchhoff.
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 1
On commence l’analyse en applicant la loi de Kirchhoff des tensions.
15V 50Ω
a
10Ω 20Ω
b c
d
+ v2 –
+
v3
–
– v1 +
i
On fait le tour de la boucle, encommencant par n’importe quel element,en faisant la somme des tensions. Dans cecas-ci, on choisit une convention : si lecourant entre dans le +, on ecrit + pourle signe de la tension.
On obtient l’equation suivante, en commencant par le noeud a :
−15 + v3 − v2 + v1 = 0 (1)
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 1
Cependant, on a trois inconnues dans l’equation precedente.
15V 50Ω
a
10Ω 20Ω
b c
d
+ v2 –
+
v3
–
– v1 +
i
On utilise la loi d’Ohm pour obtenir lesautres equations :
v1 = 10i
v2 = −20i
v3 = 50i
(2)
Remarquer le signe − pour v2 ; puisque le courant entre dans la bornenegative, il faut utiliser − dans l’equation qui relie la tension aucourant.
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 1
On peut ensuite ecrire les equations 2 dans l’equation 1 pour obtenir :
−15 + 50i− (−20i) + 10i = 0 (3)
La seule inconnue est le courant i, qu’on resout pour trouveri = 0.1875A.
Le signe de i nous indique la direction du courant. Puisqu’on a trouveque i est positif, ceci veut dire que le sens choisit du courant estcorrect. Si on aurait trouve un signe negatif, le courant irait dans lesens contraire.
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 1
Avec le courant calcule, on peut calculer la tension dans chaqueelement.
v1 = (10)(0.1875) = 1.875Vv2 = −(20)(0.1875) = −3.75Vv3 = (50)(0.1875) = 9.375V
(4)
D’apres ces calculs, la tension v2, qui est la tension vbc, est negative.On pourrait aussi exprimer cette tension par vcb = 3.75V, une tensionpositive.
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 1 : bilan de puissance
On prend le courant qui entre dans la borne positive comme unetension positive (selon la reference choisie dans cet exemple). Lespuissances sont :
pS = −vSi = −(15)(0.1875) = −2.8125 W
p1 = R1i2 = (10)(0.1875)2 = 0.3516 W
p2 = R2i2 = (20)(0.1875)2 = 0.7031 W
p3 = R3i2 = (50)(0.1875)2 = 1.7578 W
(5)
Le seul element qui fournit de la puissance est la source, ce qui fait dusens, puisque des resistances ne peuvent pas fournir de puissance.
pT = pS + p1 + p2 + p3 = 0 X
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 2
Pour le circuit suivant,
120V 6A
10Ω
50Ω
io
1 Calculer io,2 Verifier les calculs pour s’assurer que Pfournie = Pconsommee.
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 2
Etape 1 : Indiquer les noeuds, tensions et courants.
120V 6A
10Ω
50Ω
io
a b
c
+ vo –
+
v1
–
+
v2
–
i1
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 2
Etape 2 : Appliquer les lois de Kirchhoff.
120V 6A
10Ω
50Ω
io
a b
c
+ vo –
+
v1
–
+
v2
–
i1
LKC au noeud b (convention qu’un courant qui entre dans un noeudest positif) :
io − i1 + 6 = 0
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 2
Etape 2 : Appliquer les lois de Kirchhoff.
120V 6A
10Ω
50Ω
io
a b
c
+ vo –
+
v1
–
+
v2
–
i1
LKV, boucle c− a− b− c, (convention qu’un courant qui entre dans le+ est positif) :
−120 + vo + v1 = 0
A l’aide de la loi d’Ohm, on peut simplifier :
−120 + 10io + 50i1 = 0
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 2
Etape 3 : Solutionner.
120V 6A
10Ω
50Ω
io
a b
c
+ vo –
+
v1
–
+
v2
–
i1
On a 2 equations et 2 inconnues :
i1 = io + 6
et donc,
−120 + 10io + 50(io + 6) = 060io = −180
io = −3 A
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 2
Le courant io = −3A. De plus, le courant i1 = 3A. On peut aussiresoudre ce systeme d’equation simples avec Mathcad :
Given
io
i1
− 6+ 0=
120− 10 io
⋅+ 50 i1
⋅+ 0=
Find ioi1
, ( )3−
3
→
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 2 : Bilan de puissance
Avec ces calculs, on peut maintenant faire le bilan de puissance.
p10Ω = Ri2 = (10)(−3)2 = 90W consomme
p50Ω = Ri2 = (50)(3)2 = 450W consommep120V = −vi = −(120)(−3) = 360W consomme
p6A = −vi = −(50)(3)(6) = −900W fournit
Note : v6A = v50Ω = (50)(3) = 150V (en parallele)
Bilan :pT = 90 + 450 + 360− 900 = 0 X
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 3
On va faire un exemple d’un circuit ayant une source dependante. Soitle circuit de la figure suivante. Calculer la tension vo.
500V 5i∆
5Ω
20Ω
i∆ +
vo
–
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 3
On procede de la meme facon que d’habitude : on identifie les noeuds,puis on assigne les tensions et courants aux elements. Une facon defaire est montree a la figure suivante.
500V 5i∆
5Ω
20Ω
i∆ +
vo
–
+ v1 –
+
v2
–
io
a b
c
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 3
Il y a 3 noeuds. On applique la loi de Kirchhoff des courants au noeudb, puisque c’est la ou se rencontrent les 3 courants. On obtientl’equation suivante (convention qu’un courant qui entre dans le noeudest positif) :
i∆ − io + 5i∆ = 0
On peut resoudre pour obtenir
io = 6i∆
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 3
LKV a la maille a− b− c− a (convention qu’un courant qui entre dansle + est positif) :
−500 + 5i∆ + 20io = 0
On a deux equations, et deux inconnues, qu’on resout pour obtenir :
i∆ = 4 Aio = 24 A
et la tension de sortie vo est :
vo = 20io = 480 V
Un bilan de puissance permet de verifier que les calculs sont corrects.
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 4
Soit le circuit de la figure suivante. Calculer les courants is, i1 et i2.
120V
4Ω
18Ω
is
i1 i2
3Ω
6Ω
a b
c
d
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 4
Approche : De facon generale, pour solutionner ce genre de probleme,on procede par etapes.On va simplifier le circuit le plus possible en se rapprochant de lasource. Par apres, on refait les etapes a l’inverse pour tout calculer.
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 4
Puisque la source est branchee entre les noeuds a et c, on va simplifieren premier le circuit entre les noeuds b et c. On simplifie en premier labranche a droite du circuit. Les deux resistances de cette branche sonten serie, ce qui donne :
3Ω
6Ω
b
c
d
9Ω
b
c
Résistances
en série
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 4
Par apres, on peut simplifier le circuit complet entre les noeuds b et c.
18Ω 9Ω
b
c
Req
b
c
Résistances en parallèle
La resistance equivalente Req est obtenue en appliquant l’equation pourdeux resistances en parallele :
Req =(18)(9)18 + 9
= 6Ω
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 4
Le circuit simplifie :
120V
4Ω
6Ω
is
a b
c
+
v1
–
+ vx –
Important : on n’a pas indique i1. Le courant i1 n’apparaıt plus parcequ’on a modifie l’element entre les noeuds b et c. Cependant, v1 est lameme tension.
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 4
On applique LKV autour de la boucle, et la loi d’Ohm (avec les memeconventions que d’habitude).
−120 + 4is + 6is = 0
On obtient :is = 12 A
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 4
La tension v1 (qui est la tension vbc) peut maintenant etre calculee :
v1 = Reqis = (6)(12) = 72 V
Avec la tension v1, on peut calculer les courants voulus en faisant lescalculs dans les circuits dans l’ordre inverse des simplifications.
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 4
Puisque la tension v1 est la meme que dans le circuit original, lecourant i1 est tout simplement la tension v1 divisee par la resistanceoriginale entre b et c :
i1 =v1
18=
7218
= 4 A
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 4
Pour calculer le courant i2, on observe que la tension v1 est la tensionaux bornes de la resistance de 9Ω qu’on a calcule a la premiere etapede la simplification. Le courant est obtenu en applicant la loi d’Ohm :
i2 =v1
9=
729
= 8 A
C’est le courant qui circule dans la resistance de 3Ω et dans celle de 6Ω.
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Lois de Kirchhoff Exemples
Exemple 4
On peut faire le bilan de puissance pour verifier les calculs.
p4Ω = Ri2 = (4)(12)2 = 576W consomme
p18Ω = Ri2 = (18)(4)2 = 288W consomme
p3Ω = Ri2 = (3)(8)2 = 192W consomme
p6Ω = Ri2 = (6)(8)2 = 384W consommep120V = −vi = −(120)(12) = −1440W fournit
Bilan :
pT = 576 + 288 + 192 + 384− 1440 = 0 X
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Diviseur de tension
Diviseur de tension
Methode pour accelerer le calcul de tensions dans un circuit.Il ne doit pas avoir une autre resistance en parallele avec R1 ou R2.Le circuit doit etre de la forme donnee.
Vs
R1
i +
v1
–
+
v2
–
R2
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Diviseur de tension
Diviseur de tension
LKV a la boucle :
−vs + R1i + R2i = 0vs = i(R1 + R2)
et on obtient
i =vs
R1 + R2
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Diviseur de tension
Diviseur de tension
Vs
R1
i +
v1
–
+
v2
–
R2
On obtient les equations suivantes :Diviseur de tension
v1 = R1i =R1
R1 + R2vs (6)
v2 = R2i =R2
R1 + R2vs (7)
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Diviseur de courant
Diviseur de courant
Methode pour accelerer le calcul de courants dans un circuit.is peut provenir d’une source de courant, ou de n’importe quelgenre de circuit.Il ne doit pas avoir une autre resistance en parallele avec R1 ou R2.Le circuit doit etre de la forme donnee.
R1 R2
is
i1 i2
+
v
–
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Diviseur de courant
Diviseur de courant
On peut combiner les resistances paralleles :
Req =R1R2
R1 + R2
La tension aux bornes de la resistance equivalente est :
v = R1i1 = R2i2 = Reqis =R1R2
R1 + R2is
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Diviseur de courant
Diviseur de courant
R1 R2
is
i1 i2
+
v
–
On obtient les equations suivantes :Diviseur de courant
i1 =R2
R1 + R2is (8)
i2 =R1
R1 + R2is (9)
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Pont de Wheatstone
Pont de Wheatstone
Utilise pour mesurer des resistances.R3 est une resistance variable.Rx est la resistance a mesurer.R1 et R2 sont des resistances connues.
V
R2 i1
a b A
Rx
R1
R3
i2
ix i3
ig
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Pont de Wheatstone
Pont de Wheatstone
On ajuste R3 jusqu’a ce que l’amperemetre indique un courant nul(ig = 0).
Si le courant ig est nul, il faut que :1 Le courant i1 = i3, et le courant i2 = ix,2 La tension au noeud a est egale a la tension au noeud b (va = vb,
ou vab = 0).
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Pont de Wheatstone
Pont de Wheatstone
Etant donne ces deux conditions, on a :
R1i1 = R2i2 (10)R3i3 = Rxix (11)
Par substitution, on obtient
R3i1 = Rxi2 (12)
Si on divise l’equation 10 par l’equation 12, on obtient la relationsuivante :
R1
R3=
R2
Rx⇒ Rx =
R2
R1R3 (13)
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Transformation ∆−Y
Transformation ∆−Y
Il existe une autre forme de circuit qu’on ne peut pas simplifier selonles methodes vues jusqu’a present :
R2
a b
Ra
R1
R3
Rb
Rc
c
a b
c
Gabriel Cormier (UdeM) GELE2112 Chapitre 2 Hiver 2009 48 / 57
Transformation ∆−Y
Transformation ∆−Y
Les resistances ne sont pas en serieLes resistances ne sont pas en parallele
R2
a b
Ra
R1
R3
Rb
Rc
c
a b
c
Gabriel Cormier (UdeM) GELE2112 Chapitre 2 Hiver 2009 49 / 57
Transformation ∆−Y
Transformation ∆−Y
De ∆ a Y, on utilise les equations suivantes :
R1 =RbRc
Ra + Rb + Rc
R2 =RaRc
Ra + Rb + Rc
R3 =RaRb
Ra + Rb + Rc
Gabriel Cormier (UdeM) GELE2112 Chapitre 2 Hiver 2009 50 / 57
Transformation ∆−Y
Transformation ∆−Y
De Y a ∆, on utilise les equations suivantes :
Ra =R1R2 + R2R3 + R1R3
R1
Rb =R1R2 + R2R3 + R1R3
R2
Rc =R1R2 + R2R3 + R1R3
R3
Gabriel Cormier (UdeM) GELE2112 Chapitre 2 Hiver 2009 51 / 57
Transformation ∆−Y Exemple
Exemple
Pour le circuit suivant, calculer le courant et la puissance de la source.
40V
5Ω
25Ω
125Ω 100Ω
37.5Ω 40Ω
Gabriel Cormier (UdeM) GELE2112 Chapitre 2 Hiver 2009 52 / 57
Transformation ∆−Y Exemple
Exemple
Il y a deux ∆ dans ce circuit. On doit en transformer un des deux en Ypour trouver la resistance equivalente. On choisit celui du haut.
25Ω
125Ω 100Ω
R2
R1
R3
R1 =(100)(125)
100 + 25 + 125= 50Ω
R2 =(100)(25)
100 + 25 + 125= 10Ω
R3 =(125)(25)
100 + 25 + 125= 12.5Ω
Gabriel Cormier (UdeM) GELE2112 Chapitre 2 Hiver 2009 53 / 57
Transformation ∆−Y Exemple
Exemple
Nouveau circuit :
40V
5Ω
50Ω
12.5Ω 10Ω
37.5Ω 40Ω
En série = 50Ω
En série = 50Ω
Gabriel Cormier (UdeM) GELE2112 Chapitre 2 Hiver 2009 54 / 57
Transformation ∆−Y Exemple
Exemple
On peut maintenant effectuer la simplification suivante.
40V
i
5Ω
50Ω
50Ω 50Ω En parallèle = 25Ω
Gabriel Cormier (UdeM) GELE2112 Chapitre 2 Hiver 2009 55 / 57
Transformation ∆−Y Exemple
Exemple
La prochaine etape est de combiner toutes ces resistances.
40V
i
5Ω
50Ω
25Ω
En série = 80Ω
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Transformation ∆−Y Exemple
Exemple
Il ne reste qu’un circuit simple : une source de tension de 40V brancheea une resistance de 80Ω. Le courant fournit par la source est :
i =v
R=
4080
= 0.5 A
et la puissance :
p = −vi = −(40)(0.5) = −20 W
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