chap3coursphys3
TRANSCRIPT
CHAPITRE III. Systèmes linéaires libres amortis à un degré de liberté.
3.1 Force d�amortissementUn système soumis à un frottement est dit amorti. Le frottement le plus simple est lefrottement visqueux. Les frottements visqueux sont de la forme
f = ��v: (3.1)
� est une constante positive appelée coe¢ cient de frottement et v est la vitesse du corps
en mouvement. En mécanique, l�amortisseur est schématisé par:α
: La vitesse v est
dans ce cas la vitesse relative des deux bras de l�amortisseur.
3.2 Équation de Lagrange des systèmes amortisS�il existe un frottement f = �� �q, l�équation de Lagrange devient: d
dt
�@L@�q
�� @L
@q = ���q:
En introduisant la fonction de dissipation D = 12�
�2q ; nous pouvons écrire: f = �� �q = �@D
@�q:
(En translation D = 12�v
2= 12�
�2x : En rotation D = 1
2�v2= 1
2�(l��)2: En électricité D = 1
2Ri2= 1
2R�2q :)
L�équation de Lagrange des systèmes amortis s�écrit alors (où q = x ; y ; z ; q ; � : : :)
d
dt
@L@�q
!� @L@q
= �@D@�q: (3.2)
3.3 Équation dumouvement des systèmes amortisL�équation du mouvement des systèmes linéaires amortis par f = �� �q est de la forme
��q + 2�
�q + !20q = 0: (3.3)
� est appelé facteur (ou coe¢ cient, ou constante) d�amortissement. !0 est la pulsation propre.!02�= Q est appelé facteur de qualité. (Parfois, l�équation 3.3 est écrite sous la forme
��q+
�q+!20q = 0:)
3.4 Résolution de l�équation dumouvementLa solution de l�équation (3:3) est de la forme q (t) = Aert: En injectant ceci dans (3:3) onobtient r2Aert + 2�rAert + !20Aert = 0 ) r2 + 2�r + !20 = 0 appelée l�équation caractéris-tique. On distingue alors trois cas suivant le signe du discriminant réduit �0 = �2 � !20.
� �2 � !20 > 0 : (amortissement important: Q < 0; 5)Deux solutions réelles pour l�équation caractéristique:r1 = ���
q�2 � !20: r2 = ��+
q�2 � !20:
Le mouvement résultant est q (t) = A1er1t +A2er2t; soit: t
)(tq)0(q
q(t) = e��t�A1e
�p�2�!20t +A2e
p�2�!20t
�: (3.4)
Le mouvement est dit apériodique.� �2 � !20 = 0 : (amortissement critique: Q = 0; 5)Une solution double pour l�équation caractéristique :r1 = r2 = r = ��:Le mouvement résultant est q (t) = (A1 +A2t) ert; soit:
q (t) = e��t (A1 +A2t) : (3:5)t
)(tq)0(q
Le mouvement est dit en régime critique:
F. HAMMAD Vibrations & Ondes Chap.III http://exerev.yolasite.com - http://sites.google.com/site/exerev
� �2 � !20 < 0 : (amortissement faible: Q > 0; 5)Deux solutions complexes pour l�équation caractéristique:r1 = ��� j
q!20 � �
2: r2 = ��+ jq!20 � �
2:
Le mouvement résultant est q (t) = A1er1t +A2er2t; soit:t
( )tq
T
( )0q
q (t) = Ae��t cos (!t+ �) : (3.6)
Le mouvement est dit pseudo-périodique. ! =q!20 � �
2 est appelée pseudo-pulsation.
T =2�
!=
2�q!20 � �
2est appelée pseudo-période.
3.5 Décrément logarithmiquePour évaluer la diminution exponentielle de l�amplitude du mouvement pseudo-périodique,nous utilisons le logarithme. Le rapport � = ln q(t)
q(t+T ) (ou encore1n ln
q(t)q(t+nT ) ): est appelé le
décrément logarithmique. En utilisant (3:6) ; on trouve � = ln Ae��t
Ae��(t+T )=) � = �T: (3:7)
3.6 Exemples
a) Soit le système masse-ressort ci-contre. Trouver l�équation dumouvement d�abord avec le Lagrangien puis avec le PFD.
Solution: � À l�aide du Lagrangien :Le Lagrangien est L =T � U = 1
2m�2x � 1
2kx2:
D = 12�
�2x : L�équation de Lagrange s�écrit alors
ddt
�@L@��
�� @L
@� = �@D@��) m
��x+ kx = �� �x) ��
x+�
m
�x+
k
mx = 0:
k αm
x
k αRr
gmrfr
Tr
irj
r
� À l�aide du PFD :P�!F = m�!a ) �!
T +m�!g +�!R +�!f = m�!a ) �kx�!i �mg�!j +R�!j � � �x�!i = m��x�!i
Par projection sur x0Ox: �kx� � �x = m��x =) ��
x+�
m
�x+
k
mx = 0:
b) Soit le système disque-ressort ci-contre. � � 1: Trouver l�équationdu mouvement à l�aide du Lagrangien puis à l�aide du TMC. Trouver lanature du mouvement si M=1kg, k=2N/m, R=10cm, r=5cm, �=8Ns/m.
� À l�aide du Lagrangien :
L =T � U: T = 12I=O
��2
= 12
�12MR
2� ��2
: U = 12k (R�)
2 .
L = 12 (12MR
2)�2� � 1
2kR2�2: D = 1
2�v2B =
12�(r
��)2:
L�équation de Lagrange nous donne alors l�équation du mouvement:
ddt
�@L@��
�� @L
@� = �@D@��=) 1
2MR2��� + kR2� = ��r2
�� =)
��� +
2�r2
MR2
�� +
2k
M� = 0:
k
θ
MR
α
O r
A
B
� A l�aide du TMC :P�!M=O =
d�!L =O
dt
=) ��!OO ^M�!g +��!OO ^ �!R +�!OA ^ �!T +��!OB ^ �!f = d
dt (I=O
�!�� )
=) R�!j ^ kR��!i + r(��!j ) ^ �r
��(��!i ) = d
dt (12MR
2���!k )
=) �kR2��!k � �r2���!k = 1
2MR2����!k : En simpli�ant par
�!k on obtient:
12MR
2��� + �r2
�� + kR2� = 0 =)
��� + 2�r2
MR2
�� + 2k
M � = 0:
k
M
α
O
A
B
Tr
fr
Rr
gM r
ir
jr
kr
A.N: �= �r2
MR2=2s�1; !0=q
2kM=2rad/s: Comme �2 � !20 = 0; le mouvement est en régime critique.
F. HAMMAD Vibrations & Ondes Chap.III http://exerev.yolasite.com - http://sites.google.com/site/exerev