1 développement de nouvelles sources émettant autour de 976 nm à base de matériaux dopés par...
TRANSCRIPT
1
Développement de nouvelles sources émettant autour de 976 nm à base de matériaux dopés
par des ions ytterbium
Aude Bouchier
Laboratoire Charles Fabry de l'Institut d'Optique, du CNRS (UMR 8501) et de l'Université Paris XI
2
But de notre étude
Sources bleues solides à 488 nm :alternative au laser à argon ionisé de faible puissance, biologie : séquençage de l'ADN, cytométrie...télécommunications sous-marines...
Sources autour de 488 nm :sources à émission directe dans le bleu,
diode laser, upconversion,
conversion non linéaire d'une source infrarouge,somme de fréquence (1064 nm + 912 nm 491 nm),doublement de fréquence.
Introduction
cristal non linéaire
976 nm 488 nm
Sources autour de 976 nm :lasers à semiconducteurs
diodes laser, VECSEL,matériaux dopés par des ions Yb3+.
3
absorptionémission
0
1
2
3
Sec
tion
effic
ace
(x 1
0-24
m2 )
800 900 1000 1100 1200Longueur d'onde (nm)
2F5/2
2F7/2
Yb
915
nm 915 nm 976 nmvraie trois niveaux 97
6 nm
fort gain vers 976 nm,réabsorption vers 976 nm :
pompage intense
Des matériaux dopés par des ions Yb3+
Les transitions disponibles :
Introduction
976
nm
2F5/2
2F7/2
Yb915 nm 1030 nm976 nm 1080 nmquasi-trois niveaux 97
6 nm
1030
nm
915
nm
silice dopée Yb
4
Quelle solution envisager...
Cristaux dopés par des ions ytterbium :grand choix de matrices :
YAG, YVO4, S-FAP, KGW, KYW...
fort gain à 976 nm.
Fibres dopées par des ions ytterbium :grande longueur d'interaction,pas d'effet thermique.
Introduction
5
Plan
Etude théorique de l'émission à 976 nmoptimisation des paramètres de l'effet laser,
de l'amplification.
Emission dans un cristal de KY(WO4)2 dopé par des ions Yb3+ étude préliminaire en pompage par laser à saphir dopé au titane,limitations des cristaux.
Emission dans une fibre monomode dopée par des ions Yb3+ Régime continu et doublement de fréquence,
Régime impulsionnel et doublement de fréquence.
Conclusions et perspectives
6
La transition :
Gain linéique à 976 nm :g = s
em N1- sabs N0, (s
em ~ sabs g ~ s
em (N1- N0))
Gain positif si Ipompe > intensité de transparence sabs,
(intensité minimale à 915 nm pour rendre le milieu transparent à 976 nm).
Simulation des sources à 976 nmEtude théorique de l'émission à 976 nm
multiplet excité 2F5/2
N1
multiplet fondamental 2F7/2
N0
1/
1/ << 1 ns
pompep
signals
pem
pabs
sabs
sem
7
Emission Spontanée Amplifiée (ASE)
Origineémission spontanée isotrope,mais guidage (indice ou gain) :
bidirectionnelle, amplifiée.
Conséquenceslimitation du gain en régime d'amplification à 976 nm.
Etude théorique de l'émission à 976 nm
ASE copropagative
ASE contrapropagative
pompe
1E-06
1E-05
1E-04
1E-03
1E-02
1E-01
1E+00
960 980 1000 1020 1040 106010-6
10-4
10-2
976 nm
1030 nm(négligeable)
Longueur d'onde (nm)
960 980 1000 1020 1040 1060
10 -6
10 -4
10 -2
1
Pui
ssan
ce n
orm
alis
ée (
u.a.
)éc
h. lo
g.
8
La modélisation utilisée
dPpdz
= σpemN1−σp
absN0⎛ ⎝ ⎜ ⎞
⎠ ⎟ Γp Pp
dPsdz
=us σsemN1−σs
absN0⎛ ⎝ ⎜ ⎞
⎠ ⎟ Γs Ps
dPASE±
dz=uASE
± σsemN1−σs
absN0⎛ ⎝ ⎜
⎞ ⎠ ⎟ ΓASE PASE
± +σsemN1 ΓASE
2hc2 ΔλASE
λASE3
Equations de propagation de la pompe, du signal et des ASE
terme source de l'ASE
N0
N1
pompesignalASE
: facteur derecouvrementus = ± 1u+
ASE = +1u-
ASE= -1
forte absorption à 976 nm
Etude théorique de l'émission à 976 nm
pompe
signal
ASE
Pp Ps
P-ASE
longueur L
faisceau gaussien cylindrique
P+ASE
9
Résolution numériqueavec ASE :
source d'ASE - amplificateur[E.Desurvire, 1994]
Paramètres matériaux (sections efficaces, dopage...).
Résultats :longueur optimale,puissance de l'ASE,gain,configuration de pompage.
Résolution analytiquesans ASE :
effet laser[C.Barnard et al.,IEEE JQE, 30 (8), 1994]
Paramètres mesurables (absorption de la pompe, puissances de saturation...).
Résultats :longueur optimale,puissance de pompe au seuil Pseuil,efficacité ,puissance laser Plaser = (Pp - Pseuil).
signalpompe
Deux modèles principaux
Limite de validité : émission autour de 1030 nm négligeable.
Etude théorique de l'émission à 976 nm
pompe
signalsignal
amplifié
ASEcontra
ASEco
10
KGW
YAG
S-FAP
silice
KYW
0
20
40
60
0 10 20 30 40 50
Intensité de transparence (kW/cm2)
directionsfavorables
Choix de la matrice hôte des ions Yb3+
Critères :intensité de transparence faible,gain élevé,disponibilité commerciale.
* [S.Yiou et al., Appl.Opt. 42 (24) 2003]
Yb:S-FAP2 kW/cm2 / 50 cm-1,émission à 985 nm
(250 mW pour 1,5 W *),non disponible.
Yb:KY(WO4)2
27 kW/cm2 / 66 cm-1,émission à 981 nm,disponible commercialement.
Etude théorique de l'émission à 976 nm
Intensité de transparence (kW/cm2)
Gai
n pe
tit s
igna
l lin
éiqu
eà
10 x
I tra
ns (
cm-1) Cristaux
fort gain linéique,divergence de la source
de pompage.
Fibres : silicefaible gain linéique,confinement de la pompe.
11
Plan
Etude théorique de l'émission à 976 nm
Emission dans un cristal de KY(WO4)2 dopé par des ions Yb3+
étude préliminaire en pompage par laser à saphir dopé au titane,
limitations des cristaux.
Emission dans une fibre monomode dopée par des ions Yb3+ Régime continu et doublement de fréquence,
Régime impulsionnel et doublement de fréquence.
Conclusions et perspectives
12
Quelques caractéristiques :cristal monoclinique,uniaxe optique (// axe c),indice ~ 2,dopage de 0,5 à 100 %.
Transition utilisée :absorption à 931 nm (axe a),
émission à 981 nm (axe a),s
em = 16.10-24 m2,s
abs = 13.10-24 m2,
propagation parallèle à l'axe c.
KY(WO4)2 dopé par des ions Yb3+Emission dans un cristal de Yb:KYW
Longueur d'onde (nm)S
ectio
n ef
ficac
e (1
0-24
m2 )
13
Dispositif expérimental
Laser Ti:Sa à 931 nm (Laboratoire de Chimie Appliquée à l'Etat Solide - ENSCP) puissance : 2 W, limité par la diffraction,diamètre de focalisation : 25 µm, longueur de Rayleigh dans le cristal : 2 mm,intensité au waist : 900 kW/cm2.
Emission dans un cristal de Yb:KYW
laserTi:Sa
Cristal de Yb:KYWlongueur : 1,5 mm,dopage : 10 %. réabsorption
à 981 nmmilieu
transparent
981 nm931 nm
2 ZR
faisceaude pompe faisceau
de cavité
14
0
0,2
0,4
0,6
0,8
1
980 981 982 983Longueur d'onde (nm)
0,14 nm
Longueur d'onde (nm)
Pu
issa
nce
no
rma
lisé
e (
u.a
.)Emission dans un cristal de Yb:KYW
Emission laser à 981 nm
0
200
400
600
0 1 2
530 mW
= 30 %
Puissance de pompe incidente (W)
Pu
issa
nce
à 9
81
nm
(m
W)
laser entre les faces du cristal,qualité de faisceau : M2 ~ 1,1.
Cristal non traité anti-reflet
Yb:S-FAP : 250 mW pour 1,5 W
laserTi:Sa
1,5 mm
R ~ 11 %
15
laserTi:Sa
0
200
400
600
0 1 2
= 20 %
320 mW
0
200
400
600
0 1 2
simulation : réflexion sur coupleurdu laser Ti:Sa.
0
0,2
0,4
0,6
0,8
1
980 981 982 983Longueur d'onde (nm)
1,2 nm
Longueur d'onde (nm)
Pu
issa
nce
no
rma
lisé
e (
u.a
.)
qualité de faisceau : M2 ~ 1,1.
Emission dans un cristal de Yb:KYW
ASE à 981 nm
Cristal non traité anti-reflet
Puissance de pompe incidente (W)
Pu
issa
nce
à 9
81
nm
(m
W)
0 1 20
200
400
600
[Bouchier et al., ASSP 2005]
16
recouvrement du faisceau de pompe et du faisceau intracavité dans le cristal.
faisceaude pompe
faisceaude cavité
microlaser
faisceaude pompe
faisceaude cavité
cavité à 3 miroirs
Longueur d'onde (nm)
Sec
tion
effic
ace
(pm
2)
Yb:KYW
985 nm
Longueur d'onde (nm)
Sec
tion
effic
ace
(pm
2)
1047 nm
850 950 1050 11500
4
8
12
Yb:S-FAP
compétition avec les autres longueurs d'onde insertion de pertes maximales.
émissionlaser
coupleur
laserTi:Sa
1,5 mm
émission à 981 nm faible :cavité 3 miroirs : 54 mW,
"microlaser" : 530 mW,
émission autour de 1000 - 1030 nm.
Emission laser "en cavité"Emission dans un cristal de Yb:KYW
Emission Yb:KYW :cristal traité anti-reflet
émissionlaser
coupleur
laserTi:Sa
Limitations :
17
KGW
YAG
S-FAP
silice
KYW
0
20
40
60
0 10 20 30 40 50
Intensité de transparence (kW/cm2)
directionsfavorables
Cristauxeffet laser efficace (530 mW),ASE (320 mW),adaptation du mode de cavité,spectre.
Emission dans un cristal de Yb:KYWChoix de la matrice hôte des ions Yb3+
Intensité de transparence (kW/cm2)
Gai
n pe
tit s
igna
l lin
éiqu
eà
10 x
Itra
ns (
cm-1)
Fibres : silicefaible gain linéique,confinement de la pompe.
18
Plan
Etude théorique de l'émission à 976 nm
Emission dans un cristal de KY(WO4)2 dopé par des ions Yb3+
Emission dans une fibre monomode dopée par des ions Yb3+
Régime continu et doublement de fréquence,
Régime impulsionnel et doublement de fréquence.
Conclusions et perspectives
19
impulsionnelle
continue
Etude des fibres dopées
Fibres dopées par des ions ytterbium :confinement de la pompe dans le milieu dopé, grande longueur d'interaction,pas d'effet thermique.
Doublement de fréquence vers 488 nm :source continue / impulsionnelle haute-cadence,
forte puissance moyenne.
Emission dans une fibre dopée monomode
cristalnon linéaire
source infrarouge
976 nm 488 nm
P P2
Pcrête
élevéeP2
moy > P2
20
Quel type de fibre dopée choisir ?
Puissance à 915 nm pour atteindre la transparence autour de 976 nm :
cœur
= pompe
monomode
cœur
pompe / ON
p
Ptrans
5 µm5 µm / 0,13
0,777 mW
faible puissance de transparence,
disponible commercialement,source de pompage limitée
par la diffraction.
cœur
pompe
double-cœurstandard
5 µm120 µm / 0,2
0,0023 W
double-cœurmicrostructurée
pompage par des diodes laser de puissance multimodes,technologie complexe (fibre et diodes), puissance de transparence élevée.
3,5 W à 977 nm [K.H. Ylä-Jarkko et al., ASSP 2003]
ORCSouthampton
10 µm28 µm / 0,7
0,2100 mW
Emission dans une fibre dopée monomode
21
Etude théorique de l'émission à 976 nm Emission dans un cristal de KY(WO4)2 dopé par des ions Yb3+ Emission dans une fibre monomode dopée par des ions Yb3+
Régime continu et doublement de fréquence,
Régime impulsionnel et doublement de fréquence.
Conclusions et perspectives
tP
tP
fibre dopée
diode laserà 976 nm
source TEM00
à 915 nm
cristal non linéairet
Pt
P
fibre dopée
diode laserà 976 nm
source TEM00
à 915 nm
cristal non linéaire
Régime impulsionnel et doublement de fréquence.
Emission dans une fibre dopée monomode
Plan
fibre dopée
miroir d'entrée
cristal non linéaire
coupleur de sortie
source TEM00
à 915 nm
22
0
1
2
3
4
5
0 10 20
Source laser spectralement affinée
laserNd:YVO4
à 914 nm
fibre monomodedopée Yb
réseau dediffraction
coupleur de sortie
(R ~ 4 %)
limité par la diffraction
Fibre dopée monomode : laser spectralement affiné
4 W
dopage = 4,8 x1025 cm-3
O.N. = 0,13diamètre de cœur = 5 µmlongueur de 10 à 50 cmclivée en angle
(INO Canada)
Puissance incidente à 808 nm (W)
Pui
ssan
ce à
914
nm
(W
)
Ppompe :
3 W
[Bouchier et al., IEEE PTL, 16 (9), 2004]
23
Fibre dopée monomode : laser spectralement affiné
Le laser en image...
fibre d'injection
diode laserà 808 nm
coupleur desortie
fibre monomodedopée Yb3+
laser Nd:YVO4
30 mm
réseau dediffraction
24
0,5
1,0
1,5
2,0
0 0,2 0,4 0,6 0,8 1Longueur de la fibre (m)
42 cm
Quelle longueur de fibre utiliser ?
Modèle analytique :
cavité :réseau - lame de verre,pertes : couplage,
puissance de pompe de 3 W.
Fibre dopée monomode : laser spectralement affiné
0,0
0,5
1,0
1,5
2,0
0 1 2 3Puissance de pompe incidente
(W)Puissance incidente à 914 nm (W)
Pu
issa
nce
à 9
76
nm
(W
) = 72 %L = 40 cm
= 71 %
Longueur de la fibre (m)
Pu
issa
nce
à 9
76
nm
(W
)
Nd:YVO4
0,5
1,0
1,5
2,0
0 0,2 0,4 0,6 0,8 1Longueur de la fibre (m)
50 cm
40 cm
25
0,0
0,5
1,0
1,5
2,0
2,5
0 1 2 3Puissance incidente à 914 nm (W)
Longueur optimale : 40 cm( = 72 %)
1,E-04
1,E-03
1,E-02
1,E-01
1,E+00
970 1020 1070970 1000 1030 1060 1090Longueur d'onde (nm)
Pui
ssan
ce n
orm
alis
ée (
u.a.
)
10-4
10-2
1
Etude expérimentaleFibre dopée monomode : laser spectralement affiné
Puissance incidente à 914 nm (W)
Pui
ssan
ce à
976
nm
(W
)
40 cm
0,0
0,5
1,0
1,5
2,0
2,5
0 1 2 3Puissance incidente à 914 nm (W)
Fibre trop longue : 50 cm ( = 28 %)réabsorption à 976 nm,émission autour de 1030 nm.
50 cm
970 1000 1030 1060 1090Longueur d'onde (nm)
Pui
ssan
ce n
orm
alis
ée (
u.a.
)
10-6
10-4
1
10-2
1,E-06
1,E-05
1,E-04
1,E-03
1,E-02
1,E-01
1,E+00
970 1020 1070
26
Caractéristiques spectrales de la source
laser affiné spectralement
réseau dediffraction lame de verre
(R 4%)
Polarisation linéaire (50:1) et faisceau limité par la diffraction.
Fibre dopée monomode : laser spectralement affiné
fibre dopée
Nd:YVO4
[Bouchier et al., Opt. Express, 13 (18), 2005]
laserbleu
cristalnon linéaire
conversion de fréquence
974 976 978 980 9820
1
2
Longueur d'onde (nm)P
uiss
ance
(W
)
6,6 nm0
0,2
0,4
0,6
0,8
1
981,15 981,25 981,35 981,45
Pui
ssan
ceno
rmal
isée
(u.
a.)
Longueur d'onde (nm)
978,1 978,25 978,40
0,4
0,8 0,02 nm
spectre accordabilité
27
Doublement de fréquence
Choix du matériau :extracavité,matériau non linéaire très efficace :
KNbO3 9 pm / V,LiNbO3 9 pm / V,PPLN 17 pm / V.
Choix de la configuration :
cristalnon linéaire
sourceinfrarouge
976 nm
488 nm2
P puissance élevée à 976 nm,deff deff élevé,L cristal long,w0 faisceau petit.
Fibre dopée monomode : laser spectralement affiné
P2P
2 deff2 L2
w02
28
Guide d'onde PP MgO:LNFibre dopée monomode : laser spectralement affiné
Guide d'onde en niobate de lithium polarisé périodiquement :confinement des faisceaux à et 2,grande longueur d'interaction,faisceau petit.
Comparaison sur des cristaux de 8,3 mm de long :PPLN massif rayon de 25 µm,guide d'onde PPLN rayon de 1,5 x 2,5 µm2.
structure polariséepériodiquement
guide d'ondegravé
8,3 mm
2
SiO2MgO:LN 5 µm
3 µm
(prêt de J.M.Maillard (JDS Uniphase))
29
Dispositif expérimental
Sourceà 976 nm
/2
/2cube séparateurde polarisation
prisme de remiseen forme du faisceau
guide d'ondePP MgO:LN
(couplage 48 %)
= 488 nm
Fibre dopée monomode : laser spectralement affiné
Acceptance spectrale : 0,14 nmlargeur spectrale,
Acceptance thermique : 2,4 °Crégulation en température
(50 °C 978 nm).Vue de dessus du guide :
entrée
sortie
3 µm
6 µm
30
0
20
40
60
80
100
0 100 200 300 400Puissance à 978 nm (mW)
Résultat
Puissance à 488 nm hors du guide :
puissance en sortie du guide :83 mW,
efficacité interne :26 %.
Fibre dopée monomode : laser spectralement affiné
Puissance à 976 nm dans le guide (mW)
Pui
ssan
ce à
488
nm
en s
ortie
du
guid
e (m
W)
limitation à forte puissanceinfrarouge incidente
gradient de Tchangement du pas
[Bouchier et al., Opt. Express, 13 (18), 2005]
31
Etude théorique de l'émission à 976 nm Emission dans un cristal de KY(WO4)2 dopé par des ions Yb3+ Emission dans une fibre monomode dopée par des ions Yb3+
Régime continu et doublement de fréquence,
Régime impulsionnel et doublement de fréquence.
Conclusions et perspectives
tP
tP
fibre dopée
diode laserà 976 nm
source TEM00
à 915 nm
cristal non linéaire
Emission dans une fibre dopée monomode
Plan
fibre dopée
miroir d'entrée
cristal non linéaire
coupleur de sortie
source TEM00
à 915 nm
32
Amplification dans une fibre dopée
Avantages de la configuration MOPA :régime impulsionnel haute cadence,utilisation d'une diode laser en cavité étendue (LCE).
Simulations :réalisées en régime continu et valables en régime impulsionnel.
Amplification à 976 nm
3 W
Pcrête = 7 mW,Pmoy de 0,1 à 7 mW.
cadence ?durée ?Pmoy ?
LCEà 976 nm
Nd:YVO4
à 914 nm
fibredopée
guide d'ondePP MgO:LN
impulsionsamplifiées
longueur ?
gain ?puissance moyenne
à 488 nm
33
Quelle longueur de fibre utiliser ?
Modélisation avec ASE :puissance de pompe de 3 W à 914 nm.
0,0E+00
5,0E+01
1,0E+02
1,5E+02
2,0E+02
2,5E+02
3,0E+02
0 0,2 0,4 0,6 0,8 1Longueur de la fibre (m)
1.102
2.102
3.102
0,0E+00
5,0E+03
1,0E+04
1,5E+04
2,0E+04
2,5E+04
3,0E+04
0 0,2 0,4 0,6 0,8 1
Gain avec ASEà 976 nm
Gain sans ASE
1.104
2.104
3.104
Régime d'extraction Régime d'amplification :de la puissance :
Pmoy incidente : 7 mW, Pmoy incidente : 0,1 mW,gain ~ 24 dB, gain ~ 44 dB,longueur optimale : 48 cm. longueur optimale : 43 cm.
Amplification à 976 nm
Longueur de la fibre (m)Longueur de la fibre (m)
Gai
n
Gai
n
40 cm1.102
2.102
3.102
0
1.104
2.104
3.104
0
34
Simulation de la conversion
Optimisation de Pmoy à 976 nm avant amplification :
P2ω
moy= G Pωmoy(0)( )×Pω
crête(0)×T ×f ×Δt×tanh2 η×G Pωmoy(0)( ) ×Pω
crête(0)×T⎛ ⎝ ⎜
⎞ ⎠ ⎟
Amplification à 976 nm
Puissance moyenne à 976 nm avantamplification (W)
Pui
ssan
ce m
oyen
neà
976
nm (
mW
)
Gain (dB
)
0,0
0,5
1,0
1,5
2,0
2,5
1,0E-06
1,0E-05
1,0E-04
1,0E-03
1,0E-02
0
10
20
30
40
50
60
10-6 10-5 10-4 10-3 10-2
7 mW Pωcrête(L)
10-3 10-2 10-1 1
f x t
10-3 10-2 10-1 1
f x t
Puissance moyenne à 976 nm avantamplification (W)
Pui
ssan
ce m
oyen
neà
488
nm (
mW
)
Efficacité de
conversion interne (%)
0
50
100
150
200
250
1,0E-06
1,0E-05
1,0E-04
1,0E-03
1,0E-02
0
20
40
60
80
100
10-6 10-5 10-4 10-3 10-2
0,2 mW
efficaciténormalisée
transmissioncouplage
35
durée des impulsions < 100 ns,cadence > 5 MHz
Intervalle entre les impulsions trop long :apparition de l'ASE ou d'un effet laser.
amplification du fond continu
Temps
niveaud'ASE ou laser
amplificationdu signal
Gai
n lin
éiqu
e
0 1 2 3 4Temps (µs)
ASE et fond continu amplifié
amplification de l'impulsion
fond continuamplifié
Ecart entre impulsions ~ 3 µs
Pui
ssan
ceTemps (µs)
Impulsions trop longues :déformation des impulsions,énergie par impulsion ~ µJ.
saturation du gain
Temps
Gai
n lin
éiqu
e
durée : 200 ns
0 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 0,6
entrée
sortie
Temps (µs)
Pui
ssan
ce
0 20 40 60Temps (ns)
sortie
entrée
durée : 10 ns
Temps (ns)
Pui
ssan
ce
durée < 100 ns
Durée et cadence des impulsionsAmplification à 976 nm
36
laserNd:YVO4
à 914 nm
Dispositif expérimentalAmplification à 976 nm
fibre dopée
diode laser TEM00
en cavité étendueà 976 nm
sortie du LCE
diode laserà 976 nm
réflexion del'ordre 1
réseau dediffraction enconfiguration
Littrow
impulsionsamplifiées
P
t
guide d'ondePP MgO:LN
(couplage 57 %)
= 488 nmP
t
f de 1 à 13 MHz,t de 10 à 100 ns.
t
P7 mW
générateurd'impulsions
té de polarisation
courantcontinu
It
It
C L
R
37
Amplification à 976 nm
Mesure du gain
puissances crêtes> 10 W
cadence :de 1 à 13 MHz,
durée :de 10 à 100 ns.
0,0
0,2
0,4
0,6
0,8
1,0
974 976 978 980Longueur d'onde (nm)
signalamplifiéeffet laser
signal incident :0,1 mW
Longueur d'onde (nm)
Pu
issa
nce
no
rma
lisé
e (
u.a
.)
0
20
40
60
0 0,2 0,4 0,6 0,8 1 1,2
Ga
in (
dB
)
Puissance moyenne incidente (mW)
Longueur d'onde (nm)
Pu
issa
nce
no
rma
lisé
e (
u.a
.)
0,0
0,2
0,4
0,6
0,8
1,0
974 976 978 980Longueur d'onde (nm)
signal incident :1,1 mW
0
20
40
60
0 1 2 3 4 5 6
Ga
in (
dB
)
Puissance moyenne incidente (mW)
0 1 2 3 4 5 6
0
20
40
60
38
0,0
0,2
0,4
0,6
0,8
1,0
977 977,5 978 978,5 979
Longueur d'onde (nm)
LCE en régimeimpulsionnel=0,3nm
LCE en régimecontinu
<0,07nm
Pu
issa
nce
no
rma
lisé
e (
u.a
.)
Longueur d'onde (nm)
Doublement de fréquence
Impulsions :durée : 10 ns, cadence : 13 MHz.
Amplification à 976 nm
avant amplification :puissance moyenne : 1 mW,puissance crête : 7 mW.
après amplification (33 dB) :puissance moyenne : 2 W,puissance crête : 14 W.
puissance en sortie du guide :100 mW,
efficacité interne :34 %.0
20
40
60
80
100
120
0 100 200 300Puissance moyenne dansle guide à 976 nm (mW)
Pui
ssan
ce m
oyen
neen
sor
tie à
488
nm
(m
W)
Puissances hors du guide :
39
Plan
Etude théorique de l'émission à 976 nm
Emission dans un cristal de KY(WO4)2 dopé par des ions Yb3+
Emission dans une fibre monomode dopée par des ions Yb3+
Conclusions et perspectives
40
continu :laser spectralement fin(2 W - 72 %),
pompage EDFA :(Alcatel - P. Bousselet)
Conclusions et perspectives
Bilan sur la transition à 976 nm
Cristaux : Yb:KYW
continu :oscillation laser
(530 mW - 30 %),ASE
(230 mW - 20 %),adaptation du mode
de cavité,spectre.
Fibres monomodes dopées Yb3+
impulsionnel :gains > 30 dB,Pcrête > 10 W,
ASE et laser parasites.
source bleue :Pmoy : 100 mW,efficacité interne : 34 %,largeur spectrale LCE.
source bleue :puissance : 83 mW,efficacité interne : 26 %,gradient de température.
continu :laser spectralement fin(2 W - 72 %),pompage EDFA,puissance à 915 nm.
41
Conclusions et perspectives
Perspectives
Cristaux : Yb:KYW Fibres monomodes dopées Yb3+
optimisation du microlaser,pompage par diode :
diodes brillantes (diodes tapered...),
exploitation du gain :amplification à 981 nm.
continu :augmentation de la
puissance de pompe,laser de pompe fibré.
impulsionnel :augmentation de la
puissance de pompe,laser de pompe fibré.
source bleue :augmentation du
couplage,régulation du gradient
de température.
source bleue :augmentation du
couplage,stabilisation du signal
(diode DFB à 976 nm).
42
Merci de votre attention !