pgd en simulation multiphysiquewebsite.ec-nantes.fr/reduc/programme/pr%e9... · 1, avenue clément...
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03/09/2010titre présentation 1
"PGD en simulation multiphysique"
BERINGHIER Marianne
NGUYEN Tuan Linh
GRANDIDIER Jean-ClaudeInstitut P’ • UPR CNRS 3346
Département Physique et Mécanique des MatériauxENSMA • Téléport 21, avenue Clément Ader • BP 40109F86961 FUTUROSCOPE CHASSENEUIL Cedex
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 2
"PGD en simulation multiphysique"
• Problèmes multiphysiquesRésolution avec des outils ‘classiques’
Problèmes numériques
• PGD
Exemple d’utilisation
Espoirs et Limitation ?
Généralités / multiphysique• Physique (Mécanique) sur un SystSystèèmeme
ÉtatMécanique ThermiqueChimieÉlectrique – magnétique
Différentes Phases- Interaction fluide structure, contact (domaines distincts)- Interaction gaz structure, - Changement de phase Surface d’échange
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 3
Généralités / multiphysique
• Multiphysique
‘Pas de problème’ ce sont toutes des EDP
Mécanique > Équations PFD – Ldc (chaos…. quelques problèmes)
Thermique > Équation bilan - Ldc
Chimie > Équation bilan – Lois cinétique chimie
Électrique – magnétique > Équations électro-magnétisme
Les Problèmes ce sont les couplagescouplages
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Couplages et multiphysique• Différents couplages
Couplages par les surfacesInteraction Fluide – Structure Interfaces mobilesÉchanges de chaleur de matière d’e-
Couplages "d’état “Dilatation thermique
Couplages indirectsRigidité croit ou décroît avec augmentation de T
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Premier exemple multiphysique couplé
et problèmes numériques associées
• Cadre : code de calcul industrielSchéma d’intégration
à pas fixe ou automatique
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 6
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 7
Intérêts industriels: Flexibles de transport des hydrocarbures
Hautes Température et Pression(T: 70-130°C; P < 50 MPa)
Gaine de pression : PVDF, PE … fonction : étanchéité
la ruine de la structure : T élevée et ∆P important
= « décompression explosive
7MPA/min»
Thèses :
•Gaillard Devaux et al. (IFP)
•Boyer et al. (IFP - Clermont Ferrand)
•Baudet C. (IFP - Poitiers)
•Rambert G.(Poitiers)
•Jaravel Julien (Poitiers) en cours
couplages
DIFFUSION
MECANIQUE
THERMIQUE
Endommagement : cloques, fissures, mousse ...
Nature des dommages
Endommagement = f( P , T , c , vitesse de décompression , polymère , gaz , t .. )
Bulles - Fissures (mm)
PE + CH4 avec vitesse de décompression :rapidelente PVDF + CO2 à haute pression :
Mousse (µm)
Observations I.F.P
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Mélange homogène : milieu à deux constituants
gaz
Fick
polymère
Fick
V.E.R. : mélange de polymère et de gaz
• continu• homogène• ouvert• chimiquement inerte
diffusion moléculaire (type Fick)
endommagement appréhendé par :
adapté aux amorphes
i.e. pilotée par des gradients de concentration
• variables internes
diffusion de la chaleur
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gaz
Fick
polymère
Fick
Mélange homogène : milieu à deux constituants
V.E.R. : mélange de polymère et de gaz
• continu• homogène• ouvert• chimiquement inerte
diffusion moléculaire (type Fick)
endommagement appréhendé par :
adapté aux amorphes
i.e. pilotée par des gradients de concentration
• variables internes
diffusion de la chaleur
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 10
gaz
Fick
polymère
Fick
Mélange homogène : milieu à deux constituants
V.E.R. : mélange de polymère et de gaz
• continu• homogène• ouvert• chimiquement inerte
diffusion moléculaire (type Fick)
endommagement appréhendé par :
adapté aux amorphes
i.e. pilotée par des gradients de concentration
• variables internes
diffusion de la chaleur
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 11
gaz
Fick
polymère
Fick
Mélange homogène : milieu à deux constituants
V.E.R. : mélange de polymère et de gaz
• continu• homogène• ouvert• chimiquement inerte
diffusion moléculaire (type Fick)
endommagement appréhendé par :
adapté aux amorphes
i.e. pilotée par des gradients de concentration
• variables internes
diffusion de la chaleur
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gaz
Fick
polymère
Fick
Mélange homogène : milieu à deux constituants
V.E.R. : mélange de polymère et de gaz
• continu• homogène• ouvert• chimiquement inerte
diffusion moléculaire (type Fick)
endommagement appréhendé par :
adapté aux amorphes
i.e. pilotée par des gradients de concentration
• variables internes
diffusion de la chaleur
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gaz
Fick
polymère
Fick
Mélange homogène : milieu à deux constituants
V.E.R. : mélange de polymère et de gaz
• continu• homogène• ouvert• chimiquement inerte
diffusion moléculaire (type Fick)
endommagement appréhendé par :
adapté aux amorphes
i.e. pilotée par des gradients de concentration
• variables internes
diffusion de la chaleur
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Mécanique
→ → →div σ + ρ f = 0 , σ = σo + λ ( tr εm ) I + 2µ εm
= = = = = =
ε = εo + σ - ( tr σ ) I + αT ( T - To ) I + αc sg ( c - co ) I= = = = = = =
νΕ
1 +νΕ
Etude qualitative des couplages en thermo-diffuso-élasticité
Modèle couplage d’état (direct)
→ → →ρ sg = D ρ sg div(grad c) - kµ div( grad [trε ] ) + ( cTµ- kµ d ) div(grad T )
=K αc
ρdc
dt
Diffusion
notation : cg ≡≡≡≡ c
Temps caractéristique de la diffusion de matière
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→ → → →- 2 ( kµ d- cTµ ) D ρ sg gradc .grad T+ 2 [ kµ d- cTµ ] grad [trε ] . grad T
=kµ
1 K αc
ρ
→ →- 2 D ρ sg gradc .grad [trε ]
=K αc
ρ
→ .ρ Cε ,c = [ λ + ( kµ d- 2 cTµ ) d T ] div(grad T ) + r - K αT T tr ε
=dt
dT
→ →- [ kµ d- cTµ ] D ρ sg T div(grad c) + [ kµ d- cTµ ] T div( grad [trε ] )
=kµ
1 K αc
ρ
→ 2 2 → 2 2 → 2+ ( kµ d- 2cTµ ) d (grad T ) + (D ρ sg ) (grad c) + kµ [ ] ( grad [trε ] ) =kµ
1 K αc
ρ
ThermiqueTemps caractéristique de la diffusion de chaleur
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12 coefficients dont 5 de couplage
ρ , Ε , ν , λ , Cε , c , αT , D , sg , αc kµ , d , cTµ
λ , µ , K = 3λ + 2µ
StratégieProgrammation d’UEL
prise en compte d’1 second couplage
prise en compte d’1 premier couplage
cas découplécomparaison
comparaison
...
Etude d’une structure test : tuyau
ImplImpléémentation dans mentation dans AbaqusAbaqus
Programmation d’éléments 2D et 3D
Validation dans le cas : découplé
couplé thermique-mécanique
Problème transitoire : schéma d’intégration en temps géré par ABAQUS
UEL : construction du vecteur résidu et de la matrice tangente élémentaires
qn= u1 , v1 ,w1 , u2 , v2 , w2 ... un , vn , wn , T1 , T2 ... Tn , c1 , c2 ... cn
.⇒⇒⇒⇒ F (q n, q n) = 0 et [ K ] = - - =
∂
F ∂
qn ∂
F ∂.
qn
1
∆t
formulation faible ⇒⇒⇒⇒ discrétisation spatiale sur 1 élément avec 5 d.d.l.
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c = 0flux massique nul
flux massique nul
0 1800 37800 37890 75690 temps (s)
10
c (MPa)
0
concentration normaliséeinitialement nulle dans toute la structure
flux thermique nul
T = 21°C
flux thermique nul
0 1800 75690 temps (s)
T (°C)
150
21
température initiale à 21°Cdans toute la structure
10
P (MPa)
0
pression
0 1800 37800 37890 75690 temps (s)
Étude du cas test
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ρ 106sg
dcdt
= 1 div(grad c ) + 2 div( grad T )
kµ = 104 kµ = 10
5 kµ = 10
6 kµ = 10
7 kµ = 10
8 kµ = 10
9 kµ = 10
10
cTµ 9,5.10-
5 9,5.10
-
5 9,5.10
-
5 9,5.10
-
5 9,4.10
-
5 9,1.10
-
5 6,1.10
-
5 1
107 10
7 10
7 10
7 10
7 10
7 10
7 10
7
101 10
1 10
1 10
1 10
1 10
1 10
1 9,7
1 1 1 1 1 1 9,7.10-
1 7,3.10
-
1
10-
1 10
-
1 10
-
1 10
-
1 10
-
1 9,7.10
-
2 7,3.10
-
2 -1,7.10
-
1
10-
2 10
-
2 10
-
2 10
-
2 9,7.10
-
3 7,3.10
-
3 -1,7.10
-
2 -2,6.10
-
1
10-
4 10
- 4 9,7.10
-
5 7,3.10
-
5 -1,7.10
- 4 -2,6.10
-
3 -2,7.10
-
2 -2,7.10
-
1
10- 6
7,3.10-7 -1,7.10
- 6 -2,6.10
-
5 -2,7.10
- 4 -2,7.10
-
3 -2,7.10
-
2 -2,7.10
-
1
0 -2,7.10-7 -2,7.10
- 6 -2,7.10
-
5 -2,7.10
- 4 -2,7.10
-
3 -2,7.10
-
2 -2,7.10
-
1
2
C o e f f i c i e n t
valeurs des coefficients intervenant dans l’équation de diffusion associée à la simulation
cTµ kµ = 104 kµ = 105 kµ = 107 kµ = 108
106 diverge au tout début du plateau suivant la décharge (37894s)
104
103
diverge en fin de décharge (37890s)
diverge immédiatement
102 diverge
immédiatement
diverge immédiatement
diverge en charge (442s)
101
diverge immédiatement diverge en charge
(672s) diverge en charge
(686s)
1 diverge en charge (594s)
diverge après charge (3020s)
diverge après charge (3790s)
diverge après charge (3800s)
10
-
1 diverge après charge (3540s)
10
-
2 - 10
-
6 converge converge converge converge
Problèmes numériques :
2 temps caractéristiques
différents
Un seul pas de temps!!!!!
Choix :le Plus petit
le Plus grand
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Second exemple multiphysique couplé
plus simple et plus compliqué
• Cadre : code de calcul industriel
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Amélioration des structuresaéronautiques
Recours aux matériaux composites(plus de 50% en masse dans A350XWB, A380 et B787)
Conditions d’utilisation « extrêmes »
Chargement mécanique, impact…
-50°CEnvironnement
agressif:T°+O2
Zones « chaudes »
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POOH P°
PO2°
Colin, X., Marais, C. and Verdu, J., "A new method for predicting the thermal oxidation ofthermoset matrices: Application to an amine crosslinked epoxy". Polymer Testing, vol. 20, (7), 2001, p. 795-803.
Boucle fermée
(I) POOH + γ PH 2 P°+H2O+νV (k1) Amorçage (II) P° + O2 PO2° (k2) Propagation (III) PO2°+PH POOH + P° (k3) Propagation (IV) P°+ P° produits inactifs (k4) Terminaison (V) P°+PO2° produits inactifs (k5) Terminaison (VI) PO2°+ PO2° produits inactifs +O2 (k6) Terminaison
Modélisation de la réaction chimique: le schéma mécanistique
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ε≠
∂ψ∂=µ
,ijY,Tii Y
CHIMIE
Bila de masse :
( ) ( )TgraddivtrgraddivYgraddivwMdt
dYi
ei
riiriir
i0 γ+
εβ+α+ν=ρ ∑
Potentiel thermodynamique
Oxydation
Diffusion
Mécanique
Thermique
Coefficients de couplagePour chaque espèce chimique mobile!!
etr εT
Yi
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Evolution des concentrations
[ ] [ ][ ] [ ] [ ]( )
ε⋅β+⋅+°+°−= e
2O22O2
26222 trgraddivOgraddivDPOkOPk
dt
Od
[ ] [ ][ ] [ ] [ ]( )
ε⋅β+⋅+−°= e
POOHPOOH123 trgraddivPOOHgraddivDPOOHkPOPHkdt
POOHd
[ ] [ ] [ ] [ ][ ] [ ] [ ][ ] [ ]( )
ε⋅β+
°⋅+°°−°−°+°−=°
°
°
eP
P252
42321
trgraddiv
PgraddivDPOPkPk2POPHkPCkPOOHk2dt
Pd
[ ] [ ] [ ][ ] [ ][ ] [ ] [ ]( )
ε⋅β+°⋅+°−°°−°−°=
°°°
e2PO22PO
22625232
2 trgraddivPOgraddivDPOk2PPOkPOPHkPCkdt
POd
[ ] [ ][ ] [ ] [ ]( )
ε⋅β+⋅+γ−°−= e
PHPH123 trgraddivPHgraddivDPOOHkPOPHkdt
PHd
[ ] [ ] [ ]( )
ε⋅β+⋅+= e
O2H2O2H12 trgraddivOHgraddivDPOOHk
dt
OHd
[ ] [ ] [ ]( )
ε⋅β+⋅+°= e
iPIiiPI2
4i trgraddivPIgraddivDPk
dt
PId
[ ] [ ] [ ]( )
ε⋅β+⋅+ν= e
VolatVolat1 trgraddivVolatgraddivDPOOHkdt
Volatilsd
Une équation de diffusion…
Calcul du retrait induit par le départ des volatils
∆−∆=003
1
ρρε
m
mretrait
( ) ( ) Itr rtrt εελεεµσσ −+−+= 20
3500
4000
4500
5000
5500
6000
0,001 0,01 0,1 1 10
Q (mol/L)
EIT
(Mpa
)
air atmosphérique
5bO2
essais représentés 5bO2 18h, 48h, 96h, 430hair 100h, 600h, 1000h
Dépendant de Q
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Implantation dans ABAQUS
Simulation de la thermo-oxydation
w
u
v
u,v,w, [O2]--------------------Viscoélasticité[POOH][PH]…
Quadratique déplacementLinéaire diffusion
Diffusion chimie et viscoélasticité
Avec la diffusion de la température Tps de calcul trop longs
Modélisation numérique
Température
TempsDépart Fin
210°C
150°C
20°C
Phase d’oxydation
Simulation totale
Essai réelSimulation
?
Température
TempsDépart Fin
210°C
150°C
20°C
Phase d’oxydation
Simulation totale
Essai réelSimulation
?
Deux échelles de temps
DIFFUSION ⇒⇒⇒⇒ PAS ABAQUS
Équations chimie 2nd PAS
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Modélisation numérique
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192h air atmo150°C
0
0,5
1
1,5
2
2,5
0 20 40 60 80 100 120Distance entre fibres (µm)
Pro
fond
eur m
axim
ale
(µm
)
Expérimental
Numérique intrapli
Numérique interplis
Modèles simplifiés
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Simulations très longuesAjuster les pas de calculÉtudes de convergence
0
0,5
1
1,5
2
2,5
3
0 10 20 30 40 50
Temps (h)
Con
cent
ratio
n [O
2 ] (m
ol/L
)
incrémentation fixe non adaptéeincrémentation variable
nœud 108
nœud 116
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 30
La PGD ???En Multiphysique
Inconnues recherchées comme des sommes de fonct°séparées
Uk(xj,t) = ∑i=1
n
αiAi(xj)Bi(t) , T(xj,t) = ∑i=1
m
βiDi(xj)Ei(t)
ck(xj,t) = ∑i=1
p
δiFi(xj)Hi(t)
Avec les EF classiques : Inconnues sont
dans la même base spatio-temporelle
(au mieux plusieurs pas de temps boucles imbriquées)
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 31
La PGD ???Préambule : Les fonctions de base sont recherchées
dans un espace fonctionnel restreint
Une décomposition par physique > Adaptation/aux cou plages
Quand on résout une équation de bilan ou d’évolutio n on a
‘les termes de couplages transmettent
les effets de temps caractéristiques’
→ → →ρ sg = D ρ sg div(grad c) - kµ div( grad [trε ] ) + ( cTµ- kµ d ) div(grad T )
=K αc
ρdc
dt
Diffusion
Effet second membre / équation de bilan
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 32
La PGD ???
Préambule : Les fonctions de base sont recherchées
dans un espace fonctionnel restreint
Des fonctions temporelles séparées
Adaptation / aux temps caractéristiques
Mais :
Adapter l’espace de recherche de fonction
> Choix d’un bon Espace Initial
> Créer un Espace adaptatif
THERMO VISCO ELASTICITE TRANSITOIRE
( ) 0232
2
=−
∂∂
∂∂++
∂∂−
∂∂
Hx
u
tT
x
T
t
TC TT αµλλ
0)0,( =xu 0)0,( =xT
0),(),0( == tLxutu 0),(),0( == tLxTtT
et
et
( ) ( ) ( ) 023222
2
2
2
=+∂∂+−
∂∂
∂∂
++∂∂+ f
x
T
t
u
xx
uTvv αµλµλµλ (1)
(2)
(3)
(4)
u(x,t)
tx
u(x,t)
t
x
cas découplé cas couplé
Deux temps caractéristiques : ( ) ( )µλµλ 2/2 ++ vv
TC λ/
PGD avec une discrétisation en temps régulière6 points pour u et T en espace
1 001 points pour u et 201 pour T en temps
Temps caractéristique court , temps caractéristique long
u(.,t) T(.,t)
t (s) t (s)
Dans le domaine transitoire pour u on décroche
u(.,t)
PGD avec une discrétisation en temps plus fine pour u
T(.,t)
PGD avec une discrétisation en temps un peu plus fi ne pour T
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 38
La PGD multiphysique couplé
C’est possibleMais
Adapter l’espace de recherche de fonction
(Travail de thèse en cours)
Taille des problèmes (matrices de couplages)
Modules dépendants augmenter la taille des problème s
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 39
La PGD multiphysique couplé
Créer un Espace adaptatif
( )tt etyxetyxTt
T 82 )cos()2sin()2sin()cos()sin()sin(20 −− +=∆−∂∂
0 2 4 6 8 10-0.5
0
0.5
1
1.5
2
2.5
3
3.5
4Evolution of Temperature
t
Tem
pera
ture
Soltion obtenue
Solution exacte
Solution at t=2s
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 40
La PGD multiphysique couplé
Créer un Espace adaptatif
101
102
103
104
105
0
0.2
0.4
0.6
0.8
1
Number of points for x (or y) - space
101
102
103
104
105
0
0.2
0.4
0.6
0.8
1
Number of points for time
Relative residual
Relative errorRelative residual
Relative error
2
2)),,()/((
RRef
dtyxfTtTC T Ω−∆−∂∂=∫Ω
λ
La PGD multiphysique couplé
Créer un Espace adaptatif
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 41
0 2 4 6 8 10-0.4
-0.2
0
0.2
0.4
0.6
0.8
1
1.2
g1
g3
g2
g0 g4 g5 g6
big variation
small variation
ki
ki
ki
ki
ki
ki
ki
kik
ivv
vgvg
vv
vgvgAV
−−−
−−= +
+
−
−
1
1
1
1 )()(arctan
)()(arctan
( )),...,,,...,()...,,,...,(),...,,,...,(max 11111211121 niiniiniik
ik
i vvvvvvvvvvAVAVM ΩΩΩΩ∈= +−+−+−
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 42
La PGD multiphysique coupléCréer un Espace adaptatif
0 2 4 6 8 10-0.4
-0.3
-0.2
-0.1
0Evolution de la Temperature
t
Tem
péra
ture
0 2 4 6 8 100
0.5
1
1.5
2
Res
idu
angl
e lo
cal s
uiva
nt le
tem
ps
t
Evolution du residu angle local suivant le temps
0 2 4 6 8 10-0.8
-0.6
-0.4
-0.2
0Evolution de la Temperature
tT
empé
ratu
re
0 2 4 6 8 100
0.5
1
1.5
2
2.5
Res
idu
angl
e lo
cal s
uiva
nt le
tem
ps
t
Evolution du residu angle local suivant le temps
0 2 4 6 8 10-1
-0.8
-0.6
-0.4
-0.2
0Evolution de la Temperature
t
Tem
péra
ture
0 2 4 6 8 100
0.5
1
1.5
Res
idu
angl
e lo
cal s
uiva
nt le
tem
ps
t
Evolution du residu angle local suivant le temps
Raffinement 0 Raffinement 1 Raffinement 2
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 43
La PGD multiphysique coupléCréer un Espace adaptatif
Raffinement 9 Raffinement 10 Raffinement 11
0 2 4 6 8 10-1.5
-1
-0.5
0
0.5Evolution de la Temperature
t
Tem
péra
ture
0 2 4 6 8 100
0.1
0.2
0.3
0.4
Res
idu
angl
e lo
cal s
uiva
nt le
tem
ps
t
Evolution du residu angle local suivant le temps
0 2 4 6 8 10-1.5
-1
-0.5
0
0.5Evolution de la Temperature
t
Tem
péra
ture
0 2 4 6 8 100
0.05
0.1
0.15
0.2R
esid
u an
gle
loca
l sui
vant
le tem
ps
t
Evolution du residu angle local suivant le temps
0 2 4 6 8 10-1.5
-1
-0.5
0
0.5Evolution de la Temperature
t
Tem
péra
ture
0 2 4 6 8 100
0.02
0.04
0.06
0.08
0.1
Res
idu
angl
e lo
cal s
uiva
nt le
tem
ps
t
Evolution du residu angle local suivant le temps
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 44
La PGD multiphysique coupléCréer un Espace adaptatif
Raffinement 7
0 2 4 6 8 10-1.5
-1
-0.5
0
0.5Evolution de la Temperature
t
Tem
péra
ture
Evolution du residu angle local suivant le temps
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 45
La PGD multiphysique couplé
))cos()sin()(sin(*
))cos()sin()(sin(*
)(
2
22 tNM
t
etNyMxcoefB
etyxcoefATt
T
+−
−
+
=∆−∂∂
-4 -2 0 2 4-1
-0.5
0
0.5
1
x
Tem
pera
ture
-4 -2 0 2 40
0.02
0.04
0.06
0.08
0.1
AV
M
x
A = 5 ; B = -9 ; M =1 ; N=2
Nantes Septembre 2010Méthodes de réduction de modèle dans le calcul scientifique 46
La PGD multiphysique couplé
Adapter l’espace de recherche de fonction
pour chaque problème
En cours de développement et d’évaluation