em-agreg 24
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Cours d'agrégation 1976TRANSCRIPT
-24-13 —1
co s'applique donc jusqu'àll.R. l o i n t a i n , à T ordinaire (i) = 10 s ) x = 30yu
Dans ce cas on néglige ta par rapport à )[ dans l e s termes w2 + V
£ -v 1 -r — Ne
£ * V = 1- ^oT
Ne Ne 2 ü
On retrouve pour ç~ l a valeur calculée en champ constant. I l n'est pas étonnant que le s constantes caractéristiques du milieu (J~ et £ dans ce cas soient indépendantes
r de l a fréquence puisque l e processus de c o l l i s i o n s e s t très rapide par rapport auz variations du champ électromagnétique qui se comporte comme un champ constant. A p a r t i r de ces valeurs de £. et gr indépendantes de w, on peut, d'après I , ca l c u l e r
r l ' i n d i c e de réfraction et l'absorption :
e n = 1 +
1/2
- lA
o r
Dans un bon métal 7 1 —1 <3~ 10 ' XL m
IQ*" 1 1! 1 0 1 3
donc £ ^ Ne
Les valeurs réelles de n et de sont alors données par : r
n = Ne ( + 1
1/2 _ 2 -v> Ne 2m £ q
or Ne
n i -
= CT donc
Ne 2m ^
( - 1 - v i + ( - ^ - ) 2 ) 1/2
Ne 2m £ y<
n = n X • ( er- V 2
) 2 £ w
On retrouve bien l e s caractéristiques décri "tes par un conducteur avec liasses fréquences (début de l a zone I sur l a figure)t n grand diminuant s i l a fréquence augmente. X = 1 qui traduit une absorption très forte. Cette absorption correspond à l a trans
formation de l'énergie de l'onde en chaleur par ef f e t Joule.