Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion de vapeur
Post on 01-Jan-2016
21 Views
Preview:
DESCRIPTION
TRANSCRIPT
Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion de vapeur
Julien LAMOME
Directeur de thèse : G. Berthoud (CEA/INPG)
Encadrant IRSN : R. Meignen
PLAN
Introduction (explosion de vapeur, motivation, travaux précédents)
Travail réalisé (1- Dynamique du film 2- Instabilité de Rayleigh Taylor 3- Mécanismes de fragmentation 4- Extrapolation)
Conclusion
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 3
Explosion de vapeur — Généralités
« Explosion de vapeur » : vaporisation rapide lors de la mise en contact d’un liquide chaud avec un liquide froid volatil
Un phénomène, plusieurs origines :
Domaine Liquide chaud
Liquide froid
Vulcanologie magma Eau/glace
Industrie pétrolière Eau GPL
Métallurgie(principalement
aluminium)
Métal en
fusionEau
Nucléaire(ce qui nous intéresse ici)
Corium (UO2 +
structure)
Eau
Introduction
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 4
Accidents envisageables :
Suite à une explosion de vapeur, le confinement d’un réacteur nucléaire peut être menacé
Prévoir les contraintes mécaniques engendrées par l’explosionPoint principal des recherchesAvancement : utilisation de logiciels multi dimensions
Connaître les conditions propices au déclenchementAbsence de modèleMécanismes incertains
Motivation de l’étude
Introduction
Interaction hors cuve
Interaction en cuve
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 5
Expériences d’explosion
On verse plusieurs kilogrammes (de 1 à 100) d’un matériaux à haute température (1000 K à 3300 K) dans une cuve contenant de l’eau
Observations :L’explosion n’est pas systématiqueLes conditions initiales peuvent influencer cette explosion (Température de l’eau, pression …)Un explosif peut déclencher l’explosion de vapeur (perturbation)
eau
Liquide chaud
Explosif (facultatif)
Introduction
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 6
Phases de l’explosion
État initial: grosses gouttes de combustible liquide entourées de vapeur, éparpillées dans le réfrigérant (~1 cm)
InitiationInitiation : une perturbation fragmente finement une partie du mélange (~100 µm)
Propagation/Escalade : la partie fragmentée génère une surpression qui va fragmenter les gouttes voisines. Cette propagation amplifie la pression reçue, les gouttes voisines se fragmentent plus finement
Propagation type détonation : la propagation se fait par un choc, la fragmentation est continue
État initial Fragmentation Débris+eau+vapeurcho
c
P
Introduction
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 7
Problématique
Explosion Refroidissement
Mélange initial
Introduction
Pperturbation
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 8
Restriction de l’étude
Mécanisme de fragmentation thermique (faibles perturbations, We<12)
Nous cherchons à savoir dans quelles conditions une explosion peut être initiée
Nous nous intéressons pour cela aux rôles :De la pression ambianteDe la forme et de l’amplitude de la perturbationDe la température de l’eau et du combustibleDu taux de vide
La fragmentation d’au moins une goutte initie l’explosion
Nous nous intéressons à la fragmentation thermique d’une goutte
Introduction
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 9
Observations expérimentales
Une faible perturbation de pression (quelques bars) peut fragmenter la goutte finement
Phénomène isotrope
Variation de l’épaisseur du film de vapeur (-> bulle)
Rayon X -> croissance de pic à la surface de la goutte
I explosion f(I perturbation)
P
t
P~5 bars
t~20 µs
Perturbation type
Introduction
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 10
Modélisations précédentes
Avec des modèles très variés, chaque auteur peut retrouver les résultats expérimentaux pour une expérience particulière
I. Darbord (1997)Kim & Corradini (1985)
Ciccarelli & Frost(1992)
E. Leclerc (2000)
A. Giri (KTH, 2005)
lv vc Modèle Giri :
Quels mécanismes choisir ?
Introduction
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 11
Analyse des modélisations précédentes
Tous les modèles retrouvent les bulles sur des expériences particulières
Retrouver les bulles ne valide pas le mécanisme
Chaînage important des mécanismes, rendant l’interprétation délicate
EN CONSÉQUENCE
Recentrer sur ce qui nous intéresse : explosion ou non
Utiliser un modèle plus simple à interpréter
Trouver un critère d’explosion
Introduction
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 12
État initial :Une goutte
entourée de vapeur
Une onde de pression entraîne la contraction du film
Imperfections→ contacts
entre liquides
Pressurisation locale → croissance pic et fragmentation
1 2
3 4
Mécanisme ressortant des précédents modèles
Introduction
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 13
Déductions
Le choix du mécanisme de fragmentation de la goutte une fois le contact réalisé ne semble pas primordial
Nous considérerons alors que l’étape du modèle qui détermine si il y a une explosion ou non est l’obtention d’un contact entre l’eau et la goutte
Contact ?
explosion explosion
oui non
Introduction
Hypothèse :
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 14
Approche globale / Validations expérimentales
Carte d’explosion de Nelson et DudaDomaine explosifSeuil fonction Pambiante
Explosion phénomène binairePerturbation seuilPuissance de l’explosion ne dépend pas de la perturbation
Objectifs :1- Expliquer ce graphe2- Extrapoler aux conditions réacteurs
Carte d’explosion de Nelson et Duda (eau/acier (2000K))
2
Combustible
Vap
Liquide
Introduction
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 15
2
Combustible
Vapeur
Liquide
Étapes de l’analyse
Évolution du film de vapeur soumis à une perturbation en pression
Épaisseur minimale donne l’ordre de grandeur des imperfections/instabilités
Analyse des instabilités de l’interface eau/vapeurMécanisme augmentant les imperfections initiales par IRT
Mécanismes de pressurisation et de déstabilisation de la goutte
Justifie l’hypothèse de simple contact
Extrapolation à des conditions initiales différentes
Introduction
Quel est le rôle de la dynamique du film de vapeur ?
À quel point le film s’amincit-il lors de sa compression ?
Introduction
1- Dynamique du film
2- Instabilité de Rayleigh Taylor
3- Mécanisme de fragmentation
4- Extrapolation
Conclusion
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 17
Détail de l’expérienceDonnées :
Pression au capteurDistances entre capteur, goutte, perturbationVolume de la goutte
Résultats :Zone d’explosion retardéeSeuil d’explosion en fonction de la pressionmaximale au capteurOn ne cherche pas a avoir précisément les seuils
Configuration des tests à basses pressions
Configuration des tests à hautes pressionsperturbation
goutte
Capteur de pression
Zone d’explosion retardée (incertitude)
1- Rôle de la dynamique du film de vapeur
Pcapteur Pgoutte
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 18
liquide vapeur combustible
Le film de vapeurHypothèses :
- Géométrie sphérique (phénomène isotrope)
- Réfrigérant liquide faiblement compressible
Lois d’évolution:
Dynamique du film fonction de la pression de la vapeur
Pression dans la vapeur à partir du bilan de masse à l’interface eau/vap et des transferts thermiques
Modélisation du mouvement du film
1- Rôle de la dynamique du film de vapeur
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 19
5,00
E+
04
1,50
E+
05
2,50
E+
05
3,50
E+
05
4,50
E+
05
5,50
E+
05
6,50
E+
05
7,50
E+
05
8,50
E+
05
9,50
E+
05
1,05
E+
06
1,15
E+
06
5,00E+041,00E+051,50E+052,00E+052,50E+053,00E+053,50E+054,00E+054,50E+055,00E+055,50E+056,00E+056,50E+057,00E+057,50E+058,00E+058,50E+059,00E+059,50E+05
pression ambiante [Pa]
pression déclencheur [Pa]
épaisseur minimale
9,00E-05-9,50E-05
8,50E-05-9,00E-05
8,00E-05-8,50E-05
7,50E-05-8,00E-05
7,00E-05-7,50E-05
6,50E-05-7,00E-05
6,00E-05-6,50E-05
5,50E-05-6,00E-05
5,00E-05-5,50E-05
4,50E-05-5,00E-05
4,00E-05-4,50E-05
3,50E-05-4,00E-05
3,00E-05-3,50E-05
2,50E-05-3,00E-05
2,00E-05-2,50E-05
1,50E-05-2,00E-05
1,00E-05-1,50E-05
5,00E-06-1,00E-05
0,00E+00-5,00E-06
epaisseur film
0,00E+00
1,00E-04
2,00E-04
3,00E-04
0,00E+00 1,00E-04 2,00E-04 3,00E-04
temps [s]
Ep
ais
se
ur
[m]
1er cycle 2ème cycle
Résultat
Observation de l’épaisseur minimale en chaque point
Iso épaisseur -> variation monotone
Ceci implique une très forte dépendance au mécanisme d’instabilité
30 µm
25 µm
20 µm
1 cycle
1- Rôle de la dynamique du film de vapeur
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 20
Deuxième cycle
Il apparaît que l’épaisseur minimale peut être atteinte lors du deuxième cycle de compression du film (vrai pour une certaine partie de la carte)
L’oscillation du film plus proche de la durée de la perturbation
Dans le domaine étudié, il n’est pas apparut de mini au 3ème cycle
epaisseur film
0,00E+00
2,00E-05
4,00E-05
6,00E-05
0,00E+00 5,00E-05 1,00E-04temps [s]
ep
ais
se
ur
[m]
Épaisseur du film à 5 barsepaisseur film
0,00E+00
1,00E-04
2,00E-04
3,00E-04
0,00E+00 1,00E-04 2,00E-04 3,00E-04
temps [s]
Ep
ais
se
ur
[m]
1er cycle 2ème cycle
Épaisseur du film à 1 bars
P
t
P~5 bars
t~20 µs
1- Rôle de la dynamique du film de vapeur
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 21
Résultat au deuxième cycle
Les lignes d’iso épaisseurs minimales présentent des variations similaires aux variations expérimentales
Une ligne d’iso épaisseur minimale entre 25 et 30 µm est proche du résultat expérimental
5,0
0E
+0
4
1,5
0E
+0
5
2,5
0E
+0
5
3,5
0E
+0
5
4,5
0E
+0
5
5,5
0E
+0
5
6,5
0E
+0
5
7,5
0E
+0
5
8,5
0E
+0
5
9,5
0E
+0
5
1,0
5E
+0
6
1,1
5E
+0
6
5,00E+041,00E+051,50E+052,00E+052,50E+053,00E+053,50E+054,00E+054,50E+055,00E+055,50E+056,00E+056,50E+057,00E+057,50E+058,00E+058,50E+059,00E+059,50E+05
pression ambiante [Pa]
pre
ss
ion
dé
cle
nc
he
ur
[Pa
]
Epaisseur minimale après deux cycle
30 µm
25 µm
20 µm
2 cycles
1- Rôle de la dynamique du film de vapeur
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 22
Sous refroidissement constant
Observation de tendances proches de l’expérience avec des valeurs de 30 µm
1- Rôle de la dynamique du film de vapeur
Épaisseur minimale [m]
Pression déclencheur [Pa]
Pression ambiante [Pa]
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 23
Carte en fonction de la température de l’eau
Obtention du seuil de décrochement
Valeurs d’épaisseur minimale proche des résultats précédents
1- Rôle de la dynamique du film de vapeur
À 2 bars, 35 à 40 µm
Épaisseur min [m]
Pression déclencheur [Pa]
À 5 bars, 30 µmPression déclencheur [Pa]
Épaisseur min [m]
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 24
Température de la goutte variable
Expérimentalement, les auteurs ne notent pas de dépendance des résultats vis à vis de la température de la goutte entre 2000 et 2800 K
L’épaisseur initiale peut être inférieur au critère !
Pression du déclencheur [Pa]
Température de la goutte [K]
1- Rôle de la dynamique du film de vapeur
Épaisseur min [m]
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 25
Conclusion sur la dynamique de film
Certaines lignes d’iso-épaisseurs minimales autour de 20 à 30 µm correspondent bien aux seuils expérimentaux d’explosion
Il n’y a pas de valeur bien déterminée
Ces résultats ne sont obtenus qu’en considérant que le contact peut avoir lieu jusqu’au deuxième cycle
La relation a des limites (par exemple pour la température du combustible)
=> La dynamique de film permet de comprendre, mais pas de déterminer si il y a explosion
1- Rôle de la dynamique du film de vapeur
Quel est le rôle des instabilités de Rayleigh Taylor ?
Introduction
1- Dynamique du film
2- Instabilité de Rayleigh Taylor
3- Mécanisme de fragmentation
4- Extrapolation
Conclusion
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 27
Instabilité de Rayleigh Taylor
accélération
-1,00E+06
-5,00E+05
0,00E+00
5,00E+05
1,00E+06
1,50E+06
2,00E+06
0,00E+00 2,00E-05 4,00E-05 6,00E-05 8,00E-05 1,00E-04 1,20E-04
m/s²
s
La variation d’épaisseur induit une accélération de l’interface ->IRT
Croissance des imperfections avec accélération > 0
Modélisation avec accélération variable, prenant en compte la phase « stabilisatrice »
Illustration des IRT, déformation de
a >
0
eau
vapeur~100 µm
Phase stabilisatrice
Phase déstabilisatrice
2- Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 28
Modélisation
Géométrie plane (longueurs d’onde << rayon goutte)
Fluides incompressibles
Effet de couplage et d’épaisseur du film négligeable (vap<<liq)
Prise en compte de la phase d’accélération négative (négligée avant)
La phase stabilisatrice modifiant le spectre de manière complexe, il faut prendre en compte un grand nombre de longueur d’onde
2
Vapeur
Liquide
xy
0
3
Fkk
Fliq
liq
k
ikxkk etF0
2- Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 29
Modélisations de l’explosion
2 Parties
liquidevapeurcombustible
Dynamique de film
2- Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor
1
2
RDrop
Vapor
Liquide
xy
Instabilités de Rayleigh Taylor
Paramètre : instabilité initiale
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 30
Un cycle
Pour chaque pression ambiante et pression du déclencheur, on teste si un contact se produit
Un cycle -> monotoneConfirme résultat sur épaisseur min
=> 2 cycles
2- Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 31
Résultats
Retrouve tendanceDiminutionPlateauPente
Incertitude à BP
Rôle des instabilités :Forme : faible (mm c)Seuil : important
Forte dépendance à la valeurinitiale des instabilités
Note: 0=f(P) ?
Influence de la perturbation initiale
F0
2- Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 32
Température de l’eau
Le modèle retrouve les variations expérimentales (faible seuil, puis augmentation rapide)
Mais un écart de 30 K plus chaud par rapport aux données expérimentales
Explosion difficile proche de la saturation (condition réacteur)
2- Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 33
Température du combustible
Relative stabilité des seuils d’explosion, plus en accord avec les observations
Les IRT permettent de s’affranchir des limites précédentes
Pression du déclencheur [Pa]
Température de la goutte [K]
Rappel :
Iso-épaisseurs
2- Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 34
Conclusion sur le mécanisme d’instabilité
Mécanisme complexe en accélération variable (alternance positive négative)
Forte sensibilité de la valeur de l’instabilité initiale sur l’obtention d’un contact
Il ne détermine pas les variations expérimentales dans la plupart des cas (T eau, P ambi, mais pas T comb)
Confirmation de la nécessité d’avoir deux cycles
2- Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor
Mécanisme de fragmentation de la goutte
Du contact à la déformation de la goutte
Introduction
1- Dynamique du film
2- Instabilité de Rayleigh Taylor
3- Mécanisme de fragmentation
4- Extrapolation
Conclusion
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 36
Ordre de grandeur de la pression de contact nécessaire pour la fragmentation
A partir d’un calcul type IRTApplication d’une pression périodique (cas particulier du problème précédent a=0)Déformation de la goutte suffisante pour avoir fragmentation :
Obtention d’une relation pour un temps de contact bref P.t=A
Exemple : 5 bars pendant 5 µs → déformation de A Pa.ssinP P kx
Pmodèle
P
3- Fragmentation de la goutte
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 37
Mécanismes de pressurisation locales
Le choc thermique, avec contact parfaitPression suffisanteMais difficilement concevable (différence de température)
Pseudo contactProximité des liquides → forte évaporationDifficile à estimer
3- Fragmentation de la goutte
Tc
Tl
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 38
Choc thermique (méthode des caractéristiques)
ClassiquementÉquation d’état simplifiée, or il y a de fortes variations sur cette gamme de températureConditions limites de pression et température à froidMécanisme non concluant
Méthode des caractéristiquesMaillage des différents milieuxÉquation d’état réalisteModifications importantes du comportement, notamment
lors du passage en supercritiqueConditions de pression et de température localesUne pression de contact 10 fois supérieure
3- Fragmentation de la goutte
Tc
Tl
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 39
Pression par choc thermique
Critère fragmentation
Pression max 9e7 Pa
Temps suffisant à partir d’environ 5.10-9 s de contact
Pression en fonction du temps au contact (30 bars et Tsat) Temps de contact
Longueur critère
3- Fragmentation de la goutte
Tc
Tl
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 40
Pressurisation par évaporation
Modification de la condition de vitesse à l’interface, IRT double interface
Terme supplémentaire dans l’équation
J proportionnel à la distance => divergence du terme => « forte pression »
i
i
i
ii
J
y
JJ
yV
t
0
11212
12222221221
21 2222
4 RkJSi
CoJ
kSiSi
Cok
kkSiSikSi
Co
)()(11
42
422
23222
223
02
2221221
22
23
RkJJSi
J
kSi
Je
SiSi
Co
SikkSi
Co
k
F
ikxv
scv
eFL
TTkxtJ
001
11
)(,
Eau-vap
Goutte-vapCondition vitesse
Termes supplémentaires
Expression du flux :
Termes supplémentaires
3- Fragmentation de la goutte
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 41
Résultat
Déformation conséquente => mécanisme possible
Modèle pas totalement abouti, pas de carte, mais but atteint
3- Fragmentation de la goutte
-4,00E-04
-3,00E-04
-2,00E-04
-1,00E-04
0,00E+00
1,00E-04
2,00E-04
3,00E-04
0,00E+00 5,00E-05 1,00E-04 1,50E-04 2,00E-04
Temps [s]
Dis
tan
ce [
m]
2
amplitude pic goutte
epaisseur film
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 42
Conclusion sur les mécanismes de fragmentation
Une pression relativement faible suffit à déformer la goutte de façon à ce qu’elle se fragmente
Nous avons vu 2 mécanismes capables de déformer ainsi la goutte en un temps très court
Nous justifions alors l’hypothèse de Nous justifions alors l’hypothèse de contact=explosioncontact=explosion
3- Fragmentation de la goutte
Extrapolation
À des conditions se rapprochant du cas réacteur
Introduction
1- Dynamique du film
2- Instabilité de Rayleigh Taylor
3- Mécanisme de fragmentation
4- Extrapolation
Conclusion
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 44
Rayon de la goutte
Le rayon de la goutte a une certaine influence sur le seuil d’explosion
4- Extrapolation
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 45
Pression ambiante plus élevée
Coupure au-delà de 16 bars (test jusqu’à 50 bars)
Une perturbation plus élevée génèrerait de la fragmentation hydro
4- Extrapolation
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 46
Influence de la fraction volumique de vapeur
Fraction volumique de vapeur dans l’eau non nulleModification de l’équation de Rayleigh (milieu ambiant plus compressible)
Décalage vers les basses P à HP
Seuil plus bas à basse pressionInfluence d’une fraction de vapeur non nulle
lg
lg
PPtC
RRPP
vvR
2
112
31 2
31 MMM
Équation de Prosperetti
4- Extrapolation
CONCLUSION
Introduction
1- Dynamique du film
2- Instabilité de Rayleigh Taylor
3- Mécanisme de fragmentation
4- Extrapolation
Conclusion
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 48
Conclusion
L’objectif était de cerner les conditions d’explosion, nous avons abordé le problème de la fragmentation thermique de façon originale, en se focalisant sur les 1ers instants
La principale hypothèse est que le contact entre liquides suffit à fragmenter la goutte. Les deux mécanismes étudiés en montrent la possibilité
Le contact peut s’effectuer après quelques cycles.
Les cartes d’explosion de N&D sont relativement bien retrouvées
Les IRT semblent avoir un rôle assez faible, avec une amplification peu élevée
Les effets de divers paramètres (T eau, P, vide) sur l’explosion de la goutte ont été analysés
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 49
Conclusion / implication des résultats
Existence d’un seuil de pression ambiante au delà duquel il n’y a plus de fragmentation thermique (fragmentation hydrodynamique toujours possible)
Lorsque la température de l’eau se rapproche de la saturation, la fragmentation thermique devient impossible
Cas réacteur : En cuve, H.P. et saturation : explosion improbable Hors cuve, B.P. et eau froide : explosion possible
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 50
1
2
R Combustible
Vapeur
x
y
Liquide
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 51
Justification expérimentale
Les auteurs donnent une explosion tardive(~300 µs après perturbation)
Artefact : fréquence des photos<oscillation
Cycles varient fortement avec la pression
0
50
100
150
200
250
300
0 100 200 300time (µs)
thic
knes
s (µ
m)
P = 0.83 bar
P = 5 bar
Pa = 0.83 b
1- Rôle de la dynamique du film de vapeur
Soutenance- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 52
Sensibilité des IRT
Il n’y a pas de fortes variations de l’amplification sur la carte -> pas de critère
Une amplification entre 5 et 10 correspond à peu près au résultat expérimental
amplification
2- Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor
top related