cours aoperationnel complet
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1ELEC283 - 2003/04
Chap. 4 - L'amplificateur opérationnel
ELEC283 - 2003/04 4
Chap. 4 – L'amplificateur opérationnel
Plan du chapitre
4 Plan du chapitreu 4.0 - Pourquoi amplifier?u 4.1 - Ampli-op: propriétés de baseu 4.2 - Deux montages amplificateursu 4.3 - Montages à ampli-opu 4.4 – Ampli-op: propriétés avancées
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4.0 – Pourquoi amplifier ?
Chap. 4 – L'amplificateur opérationnel
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Introduction
4 L'amplification est une fonction fondamentale: elle estomniprésente en électronique analogiqueu l'ampli-opérationnel (composant) est fondamentalement un
amplificateuru le transistor est également fondamentalement un amplificateur
n son invention en 1947 a lancé une réelle révolution technique
4 Pourquoi amplifier est-il si important?
4.0 – Pourquoi amplifier?
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Introduction
4 Il existe de nombreuses raisons d'amplifier un signal. Envoici trois:
4 1) signaux très faibles
4 2) réglage de niveau
4 3) amplification en amont d'un CANn CAN = convertisseur analogique/numérique
4 A chacune de ces raisons correspond éventuellement unmontage amplificateur différent
4.0 – Pourquoi amplifier?
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ELEC283 - 2003/04 13
Structure (théorique) d'une table de mixage analogique
filtrage
mixa
ge
ampli
filtrage
filtrage
ampli de sortie
pré-ampli
alimentation
4.0 – Pourquoi amplifier?
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4.0 – Pourquoi amplifier?
Structure (théorique) d'une table de mixage analogique
4 Les pré-amplis servent à augmenter le niveau du signalvis-à-vis des parasitesu le signal délivré par le micro est assez faible
4 Les amplis dans chaque voie et l'ampli de sortie serventessentiellement à régler le niveau des signauxu globalement (ampli de sortie)u ou l'un vis-à-vis de l'autre (voies) = mixage
4 Ces deux types d'amplification utilisent des solutionstechniques différentes
4
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4.1 - L'ampli-op: propriétés de base
Chap. 4 – L'amplificateur opérationnel
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4.1 – L'ampli-op: propriétés de base
Plan du module
4 Plan du moduleu 4.1.1 - Qu'est-ce qu'un ampli-op?u 4.1.2 - Impédances d'entrée et de sortieu 4.1.3 - Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
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4.1.1 - Qu'est-ce qu'un ampli-op?
Chap. 4 – L'amplificateur opérationnel4.1 – L'ampli-op: propriétés de base
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Introduction: composant réel
4 Voici la photo d'un ampli-op très utilisé: le 741
4 Un ampli-op se présente le plus classiquement sous formed'un circuit intégré à 8 "pattes"u rappel: "circuit intégré" = le boîtier ci-dessous comprend une "puce"
en silicium
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
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Symbole de l'ampli-op
4 L'amplificateur opérationnel (ou "ampli-op") est uncomposant à deux bornes d'entrée et une borne de sortie
4 voici son symbole:u N.B.: en électronique analogique, le triangle est le symbole
générique pour représenter un amplificateur
+
-
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
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ELEC283 - 2003/04 21
Symbole de l'ampli-op
4 Les deux bornes d'entrée sont respectivement notées "+"et "-":u l'entrée "-" est l'entrée inverseuseu l'entrée "+" est l'entrée non-inverseuse
+
-entrée inverseuse
entrée non-inverseuse
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
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+
-
Tensions d'entrée et de sortie
4 Chacune des entrées reçoit un signal de tension mesurépar rapport à la masseu signaux V+ et V-
4 La tension de sortie est souvent également mesurée parrapport à la même masseu signal Vout
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
Vout
V+
V-
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+
-
Tensions d'entrée et de sortie
4 La fonction d'un ampli opérationnel est d'amplifier ladifférence des tensions présentes à ses bornes d'entrée
4 cette différence (Vd) est appelée "tension d'entréedifférentielle"u "différentielle" = aucune des deux bornes n'est la masse
n contrairement à V+, V- ou Vout qui sont trois tensions référencées à lamasse
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
Vout
Vd−+ −= VVVd
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ELEC283 - 2003/04 24
+
-
Loi fondamentale et gain
4 La fonction d'amplification réalisée par l'ampli-op, se traduitmathématiquement par la loi ci-dessous
4 A est le gain de l'ampli-op, c'est-à-dire le facteurd'amplification entre son entrée différentielle et sa sortieu A est sans dimension
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
A
Vout
Vd
dout VAV .=
ELEC283 - 2003/04 25
+
-
Loi fondamentale et gain
4 Quelques remarques importantes...
4 1) Le gain A d'un ampli-op est toujours très élevé: il vauttypiquement 30000 à 100000u on fait parfois l'approximation que ce gain est infini: nous y
reviendrons...
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
A
Vout
Vd dout VAV .=
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+
-dout VAV .=
Loi fondamentale et gain
4 2) Un tel gain n'a de sens que si le signal d'entrée est trèsfaibleu c'est le cas de la tension Vd: nous verrons en effet qu'elle est
nettement inférieure à 1mVu le signal de sortie Vout a par contre un ordre de grandeur de l'ordre
du volt
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
A
Vout
Vd
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+
-
Loi fondamentale et gain
4 3) Les tensions Vd et Vout peuvent être aussi bien positivesque négativesu il peut notamment s'agir de signaux alternatifs
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
A
Vout
Vd dout VAV .=
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+
-
Synthèse (I)
4 L'ampli opérationnel est donc fondamentalement uncomposant ayant pour fonction d'amplifier fortement unetension d'entrée différentielle très faible
4 le schéma ci-dessous récapitule les concepts précédentset les deux relations à retenir:
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
Vout
Vd
V+
V-
Adout VAV .=−+ −= VVVd
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Tensions et bornes d'alimentation
4 Pour amplifier le signal présent à son entrée, l'ampli-opdoit lui-même être alimenté en énergieu sinon, d'où le signal de sortie (amplifié) tirerait-il son énergie ?
+
-Vout . 1V
Vd < 1mV
énergie
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
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ELEC283 - 2003/04 30
Tensions et bornes d'alimentation
4 En plus de ses bornes d'entrée et de sortie, un ampli-oppossède donc des bornes d'alimentation...u notées ici "+Val" et "-Val"
4 …auxquelles il faut connecter des sources de tensionextérieures pour que l'ampli-op fonctionne
+
-
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
Vout
Vd
+Val
-Val
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Tensions et bornes d'alimentation
4 Les tensions d'alimentation +Val et -Val à fournir à l'ampli-op sont le plus souvent symétriquesu c'est-à-dire de signes opposés mais de même valeur absolue
4 elles valent typiquement: +12V et -12V, ou +15V et -15V
+
-
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
Vout
Vd
-12V
+12V
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+
-Vout . 1V
Vd < 1mV
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
Tensions et bornes d'alimentation: quadripôle actif
4 Propriété: l'ampli-op est un composant actif
4 intuitivement…u nous avons défini un dipôle actif comme un dipôle générant une
puissance électrique (sources)u de manière analogue, l'ampli-op délivre un signal de puissance
plus élevée que celui qu'on lui fournit en entréen la différence de puissance est fournie par les alimentations de l'ampli-
opénergie
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ELEC283 - 2003/04 33
+
-Vout . 1V
Vd < 1mV
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
Tensions et bornes d'alimentation: quadripôle actif
4 Plus généralement, un quadripôle actif est défini par le faitqu'un signal de puissance élevée (sortie) est contrôlé parun signal de puissance plus faible (entrée)
4 remarqueu l'amplification est un exemple typique de cette situation: le signal
de sortie possède la même allure que le signal d'entrée…n la sortie est donc bien "contrôlée" par l'entrée
u …mais à un niveau de puissance beaucoup plus élevé
ELEC283 - 2003/04 34
Tensions et bornes d'alimentation: propriété
4 Propriété: La tension de sortie ne peut pas sortir de lagamme fixée par ces tensions d'alimentationu sans démonstration, mais on peut l'admettre intuitivement en
remarquant que l'énergie du signal de sortie vientfondamentalement des sources de tension +Val et -Val,
4 => mathématiquement, on a la condition:
+
-
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
Vout
Vd
+Val
-Val
aloutal VVV +≤≤−
ELEC283 - 2003/04 35
+Val
-Val
Tensions et bornes d'alimentation
4 Rem: pour simplifier les schémas, on omet souventvolontairement de représenter les bornes d'alimentation...u c'est ce que nous avons fait au début de ce chapitre
4 mais n'oubliez pas qu'un ampli-op doit être alimenté!
+
-
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
Vout
Vd
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ELEC283 - 2003/04 36
Composant réel: brochage du 741
4 Revenons au 741 "réel": vous connaissez maintenant lafonction de 5 de ses 8 pattesu "brochage" ou "pinning" = fonction attribuée à chaque patte
n la fonction des pattes "offset" sera expliquée plus tardu remarquez la numérotation des pattes en sens anti-horlogique
2: entrée V+
3: entrée V-
4: alimentation -Val
7: alimentation +Val
1: "offset"
6: sortie Vout
5: "offset"
8: non utilisé
4.1.1 – Qu'est-ce qu'un ampli-op?
ELEC283 - 2003/04 37
4.1.2 – Impédances d'entrée et de sortie
Composant réel: schéma interne
4 Voici ce que contient réellement un ampli-op 741…
+
-
ELEC283 - 2003/04 38
Composant réel: schéma interne
4 Vous n'en savez pas assez en électronique pourcomprendre le schéma précédent, mais vous pouvezquand même en retenir deux choses...
4 1) Un ampli-op est fait à base de transistorsu il y en a 24 dans le schéma précédent
4 2) il n'est pas question d'avoir un schéma pareil en têtechaque fois qu'on doit réfléchir à un ampli-opu heureusement, nous connaissons deux outils pour décrire le
comportement d'un composant sans se soucier de sonfonctionnement interne:
u a) l'équivalent de Thévenin (4.1.2)u b) les caractéristiques (4.1.3)
4.1.2 – Impédances d'entrée et de sortie
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4.1.2 - Impédances d'entrée et de sortie
Chap. 4 – L'amplificateur opérationnel4.1 – L'ampli-op: propriétés de base
ELEC283 - 2003/04 40
Introduction
4 L'impédance d'entrée et l'impédance de sortie sont despropriétés essentielles de tout composant
4 C'est aussi le cas pour l'ampli-op:u elles permettent de résumer l'ampli-op en un schéma très simpleu elles seront essentielles lorsqu'il s'agira de connecter l'ampli-op à
d'autres composants pour réaliser des montages
4 Dans ce module, nous nous intéressons à la valeurparticulière de ces grandeurs dans le cas de l'ampli-opu c'est également l'occasion d'illustrer une fois de plus la notion
d'équivalent de Thévenin
4.1.2 – Impédances d'entrée et de sortie
ELEC283 - 2003/04 41
+
-
Introduction
4 Modéliser l'ampli-op sous forme d'un équivalent deThévenin revient à "faire comme si" l'ampli-op contenait leschéma de droiteu au lieu du schéma à 24 transistors montré précédemment
4.1.2 – Impédances d'entrée et de sortie
Vout
Vd
Vout
Zout
EoutVinZin
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ELEC283 - 2003/04 42
Equivalent de Thévenin
4 Particularités de l'ampli-op:
4 1) l'impédance d'entrée Zin est dans le cas de l'ampli-opune impédance d'entrée différentielleu comme le signal Vd, aucune de ses bornes n'est à la masse
4 2) au contraire, la source Eout est référencée à la masseu en tous cas dans l'exemple ci-dessous
4.1.2 – Impédances d'entrée et de sortie
+
-
Vout
Vd
Vout
Zout
EoutVinZin
ELEC283 - 2003/04 43
+
-
Equivalent de Thévenin
4 compte tenu de ces particularités, on arrive au schéma ci-dessous:
4.1.2 – Impédances d'entrée et de sortie
Vout
Vd Zout
EoutZin
ELEC283 - 2003/04 44
Valeur des impédances
4 L'impédance d'entrée (différentielle) d'un ampliopérationnel est très élevéeu cela fait partie des propriétés de base d'un ampli-opérationnelu ordre de grandeur typique: >10MΩ
4 Conséquenceu lorsqu'on met un signal à l'entrée de l'ampli-op, le courant qui
circule entre la borne "+" et la borne "-" est très faible
4 Rem: cette impédance d'entrée est si élevée qu'on faitsouvent l'approximation qu'elle est infinieu nous y reviendrons...
4.1.2 – Impédances d'entrée et de sortie
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ELEC283 - 2003/04 45
Valeur des impédances
4 L'impédance de sortie d'un ampli opérationnel est trèsfaibleu cela fait partie des propriétés de base d'un ampli-opérationnelu ordre de grandeur typique: 1Ω
4 On fait souvent l'approximation que cette impédance desortie est nulle
4.1.2 – Impédances d'entrée et de sortie
ELEC283 - 2003/04 46
4.1.2 – Impédances d'entrée et de sortie
Valeur des impédances
4 Grâce aux propriétés précédentes...u impédance d'entrée (très) élevéeu impédance de sortie (très) faible
4 … un ampli-op convient donc bien, a priori, pour uneadaptation d'impédance en tension
4 rappel:u lorsqu'on connecte deux appareils ensemble, il faut vérifier que
leurs impédances d'entrée et de sortie sont "adaptées" (c'estd'ailleurs l'intérêt de l'équivalent de Thévenin)
u pour transmettre un signal de tension, on recherche précisémentune impédance d'entrée élevée (appareil aval) et une impédancede sortie faible (appareil amont)
ELEC283 - 2003/04 47
Source commandée
4 Pour être complets, nous devons encore identifier lasource commandée Eout de l'équivalent de Thévenin
4 rappelu c'est cette source qui fait le "lien" entre l'entrée et la sortie de
l'équivalent de Thévenin et donc qui modélise la "fonction" del'ampli-op
4 la démarche est la suivanteu la loi fondamentale de l'ampli-op est: Vout = A.Vd
u en négligeant Zout (supposée nulle), on peut assimiler Vout à Eout
u et donc Eout = A.Vin = A.Vd
4.1.2 – Impédances d'entrée et de sortie
Vout
Zout
EoutVinZin
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ELEC283 - 2003/04 48
Illustration de la notion de profondeur de modèle
4 L'ampli-op peut être modélisé par le schéma équivalent ci-dessous dans lequel:u le gain A est très élevé ou (idéalement) infiniu l'impédance d'entrée Zin est très élevée ou (idéalement) infinieu l'impédance de sortie Zout est très faible ou (idéalement) nulle
4 => il existe plusieurs modèles différents pour le mêmeampli-opu en fonction des idéalisations que vous choisissez de faireu c'est un exemple de la notion de "profondeur de modèle"
4.1.2 – Impédances d'entrée et de sortie
Vout
Zout
EoutVinZin
ELEC283 - 2003/04 49
Synthèse
4 A retenir…
4 1) plusieurs propriétés essentiellesu un ampli-op possède une impédance d'entrée différentielleu cette impédance d'entrée est très élevée
n approximation courante: elle est infinieu l'impédance de sortie d'un ampli-op est très faible
n approximation courante: elle est nulle
4 2) à titre d'exemple, la modélisation d'un ampli-op sousforme d'équivalent de Théveninu la démarche, son utilité et la signification de cet équivalent de
Théveninu l'idéalisation plus ou moins poussée de cet équivalent de Thévenin
4.1.2 – Impédances d'entrée et de sortie
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51ELEC283 - 2003/04
4.1.3 - Caractéristique de transfert etprincipe du zéro virtuel
Chap. 4 – L'amplificateur opérationnel4.1 – L'ampli-op: propriétés de base
ELEC283 - 2003/04 52
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
Introduction
4 Dans ce module, nous allons compléter notre descriptionde l'ampli-op en étudiant sa caractéristique
4 Nous nous intéresserons ensuite au principe du zérovirtuel qui lui est directement liée
ELEC283 - 2003/04 53
?+
-
Caractéristique de transfert
4 L'ampli-op possède en fait plusieurs caractéristiques
4 celle qui nous intéresse ici est la caractéristique detransfertu = rapport entre tension d'entrée (Vd) et tension de sortie (Vout)
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
Vout
Vd
Vout
Vd
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ELEC283 - 2003/04 54
Caractéristique: zone linéaire
4 La relation mathématique qui lie Vout et Vd est déjà connue:c'est la loi fondamentale de l'ampli-op
4 Cette loi se traduit par une simple droite de pente A dansle plan (Vout,Vd)
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
A
Vd
Vout
dout VAV .=
ELEC283 - 2003/04 55
Caractéristique: zone linéaire
4 Remarquesu la droite est symétrique par rapport à l'origine car Vd et Vout peuvent
aussi bien être négatives que positivesu la droite est en fait très raide (quasiment verticale) puisque le gain
de l'ampli-op est très élevé
A=30000
Vd
Vout
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
dout VAV .=
ELEC283 - 2003/04 56
+
-
Caractéristique: zone linéaire
4 Il faut cependant tenir compte d'un phénomènesupplémentaire déjà cité précédemment: la tension desortie Vout ne peut en aucun cas sortir des limites fixéespar les tensions d'alimentation de l'ampli-op
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
Vout
Vd
+Val
-Val
aloutal VVV +≤≤−
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ELEC283 - 2003/04 57
Caractéristique: zone linéaire
4 Ces limites se traduisent par des horizontales dans le plande la caractéristiqueu droite horizontale car tension de sortie constanteu seule la zone située entre les deux horizontales est "accessible"
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
Vd
Vout
+Val
-Val
aloutal VVV +≤≤−
ELEC283 - 2003/04 58
Caractéristique: zone linéaire
4 La loi fondamentale de l'ampli-op n'est donc valablequ'entre ces deux horizontales
4 dans cette plage, l'ampli-op est dit "en zone linéaire"
zone linéaire
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
Vd
Vout
+Val
-Val
ELEC283 - 2003/04 59
Caractéristique: limites de la zone linéaire
4 Les limites de la zone linéaire sont faciles à calculer:u il s'agit des points pour lesquels Vout (sortie) vaut +Val et -Val
u donc des points pour lesquels Vd (entrée) vaut +Val/A et -Val/A
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
Vd
Vout
+Val
-Val
-Val/A
+Val/A
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ELEC283 - 2003/04 60
Caractéristique: limites de la zone linéaire
4 Comme A est très élevé, la zone linéaire est en fait trèsétroite sur l'axe horizontalu exemple: pour Val=15V et A=30000 (valeurs courantes), on obtient
+0,5mV et -0,5mV
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
Vd
Vout
+15V
-15V
-0,5mV
+0,5mV
ELEC283 - 2003/04 61
Caractéristique
4 Q: que se passe-t-il en dehors de la zone linéaire?
??
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
Vd
Vout
ELEC283 - 2003/04 62
Caractéristique: saturation
4 Si la tension d'entrée est au-dessus de +Val/A , la tensionde sortie Vout est limitée à la valeur +Valu car l'ampli-op ne peut monter "au-dessus" de sa propre tension
d'alimentation positiveu la caractéristique de l'ampli-op suit alors une horizontale
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
Vd
Vout
+Val
-Val
+0,5mV
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ELEC283 - 2003/04 63
Caractéristique: saturation
4 Si la tension d'entrée est en-dessous de -Val/A , la tensionde sortie Vout est limitée à la valeur -Valu car l'ampli-op ne peut descendre "en-dessous" de sa propre
tension d'alimentation négative
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
Vd
Vout
+Val
-Val
-0,5mV
ELEC283 - 2003/04 64
Caractéristique: saturation
4 Dans les deux cas, c'est-à-dire lorsqu'on sort de la zonelinéaire, on dit que l'ampli-op sature
saturation
saturation
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
Vd
Vout
+Val
-Val
ELEC283 - 2003/04 65
Caractéristique: saturation
4 Remarque importante: dans les zones de saturation, la loifondamentale Vout=A.Vd n'est plus vérifiéeu => dans ces zones, l'ampli-op n'amplifie plus!
saturation
saturation
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
loi "amplification"
Vd
Vout
+Val
-Val
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ELEC283 - 2003/04 66
Synthèse
4 La caractéristique de transfert d'un ampli-op idéal est lasuivante:
saturation
saturation
zone linéaire: Vout=A.Vd
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
Vd
Vout
+Val
-Val
-Val/A
+Val/A
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Synthèse
4 La caractéristique de transfert d'un ampli-op comporte troiszones: la zone linéaire et deux zones de saturation
4 La zone linéaire correspond à la loi fondamentale del'ampli-op (Vout=A.Vd): c'est une droite de pente A
4 Cette zone linéaire est très étroiteu car le gain de l'ampli-op est très élevé (droite très raide)u ordre de grandeur typique:
4 Les zones de saturation se marquent par des horizontalesu elles traduisent le fait que la tension de sortie de l'ampli-op ne peut
pas "sortir" des limites fixées par ses propres tensionsd'alimentation +Val et -Val
u Lorsqu'un ampli-op sature, il n'amplifie plus correctement
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
mVVd 1≤
ELEC283 - 2003/04 68
Principe du zéro virtuel: introduction
4 Voyons maintenant le principe du zéro virtuel
4 Le "principe du zéro virtuel" est une propriété générale detous les ampli-opsu cette propriété est directement liée à la caractéristique que nous
venons d'étudier
4 Cette propriété est fondamentale car elle permet de gagnerbeaucoup de temps lorsqu'on raisonne sur un schémacomprenant un ampli-opu voir module correspondant
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
22
ELEC283 - 2003/04 69
Principe du zéro virtuel
4 Le "principe du zéro virtuel" s'énonce comme suit...
4 "tant qu'un ampli-op ne sature pas, sa tension différentielled'entrée est virtuellement nulle"
4 Cet énoncé comporte deux parties que nous allonsexpliciter successivement
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
ELEC283 - 2003/04 70
Principe du zéro virtuel
4 "tant qu'un ampli-op ne sature pas…"
4 la première partie de l'énoncé rappelle qu'on n'a un "zérovirtuel" (voir slide suivant) que si l'ampli-op est en zonelinéaireu oublier cette condition est une faute classique (M)
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
ELEC283 - 2003/04 71
Principe du zéro virtuel
4 ...sa tension différentielle d'entrée est virtuellement nulle"
4 la seconde partie de l'énoncé signifie que, dans cette zonelinéaire, la tension d'entrée Vd est tellement faible qu'onpeut la négliger devant les autres tensionsu on a déjà vu effectivement que Vd est typiquement inférieur à 1mV
4 "négliger Vd" signifie qu'on fait l'approximation Vd=0u c'est cette approximation qu'on appelle le zéro virtuel
n "zéro" car Vd est nullen "virtuel" pour rappeler qu'il s'agit d'une approximation
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
+
-Vd =0
23
ELEC283 - 2003/04 72
Principe du zéro virtuel: remarques
4 1) compte tenu de la définition de Vd, le zéro virtuel revientencore à faire l'approximation V+=V-
u interprétation: les deux entrées de l'ampli-op sont (virtuellement) aumême potentiel
+
-Vd =0
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
−+ =VV
−+ −= VVVd
0=dV
ELEC283 - 2003/04 73
Principe du zéro virtuel: remarques
4 2) ce qui justifie le principe du zéro virtuel, c'estsimplement la valeur très élevée de Au ce principe ne dit rien d'autre que: "dans la zone linéaire, Vd est
négligeable", ce que nous avions déjà démontré au moment detracer la caractéristique de transfert
4 3) => le principe du zéro virtuel ne garantit pas que l'ampli-op est dans la zone linéaireu si l'ampli-op sature, la loi Vout=A.Vd n'est plus valable => la tension
d'entrée Vd peut être quelconque et en particulier non négligeable
4 => Q: comment assurer que l'ampli-op ne sature pas?u R: patience...
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
ELEC283 - 2003/04 74
Principe du zéro virtuel: remarques
4 4) Si l'on suit le principe du zéro virtuel, la tension d'entréede l'ampli-op est nulle dans la zone linéaire...
4 …or c'est précisément cette tension que l'ampli-op estsupposé amplifier
4 Q**: comment résoudre ce paradoxe?
+
-Vd =0
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
?0. == dout VAV
24
ELEC283 - 2003/04 75
Principe du zéro virtuel: remarques
4 R:
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
ELEC283 - 2003/04 76
Synthèse
4 Le principe du zéro virtuel est une propriété des ampli-opsqui s'énonce de la manière suivante:
4 "tant qu'un ampli-op ne sature pas, sa tension différentielled'entrée est virtuellement nulle"
4 ces approximations ne sont valables que si l'ampli-op estdans sa zone linéaireu ce qui n'est pas garanti par le principe du zéro virtuel lui-même
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
ELEC283 - 2003/04 77
Remarque: ampli-op utilisé seul
4 Pour conclure, supposons maintenant que nous utilisionsun ampli-op "tel quel" (seul) pour amplifier un signal Vd…
+
-
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
A
Vout
Vd
25
ELEC283 - 2003/04 78
Remarque: ampli-op utilisé seul
4 En pratique il est très probable que l'ampli-op sature…u non seulement à cause de son gain très élevé
n il faut que Vd soit vraiment très faible pour que l'ampli-op ne sature pasu mais également à cause du phénomène d'offset (voir + loin)
4 …et donc que l'amplification ne fonctionne pasu rappel: quand un ampli-op sature, il n'amplifie pas (amplification
uniquement en zone linéaire)
4 => conclusion: pour amplifier un signal, un ampli-op estinutilisable tel quel !u N.B.: le montage précédent a néanmoins un intérêt que nous
verrons plus tard. L'ampli-op y est utilisé en "comparateur"
4 => Q: comment utilise-t-on un ampli-op?
4 R: c'est l'objet du module suivant…
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
ELEC283 - 2003/04 79
Synthèse générale
4 Dans ce module, nous avons vu...
4 ...la caractéristique d'un ampli-opu son tracéu sa justificationu les ordres de grandeur typiques qui s'y rapportent
4 ...le principe du zéro virtuelu son énoncéu son interprétationu sa justification
4 …qu'un ampli-op utilisé tel quel ne convient pas pouramplifier un signalu et la justification de cette conclusion
4.1.3 – Caractéristique de transfert et principe du zéro virtuel
1
1ELEC283 - 2003/04
4.2 – Deux montages amplificateurs
Chap. 4 – L'amplificateur opérationnel
ELEC283 - 2003/04 2
4.2 – Deux montages amplificateurs
Plan du module
4 Plan du moduleu 4.2.1 – Ampli non-inverseuru 4.2.2 – Ampli inverseuru 4.2.3 – Calcul rapide par le principe du zéro virtuelu 4.2.4 – Analyse de la rétroactionu (4.2.5 – Compléments sur la rétroaction)
2
3ELEC283 - 2003/04
4.2.1 – L'ampli non-inverseur(calcul classique)
Chap. 4 – L'amplificateur opérationnel4.2 – Deux montages amplificateurs
ELEC283 - 2003/04 4
Introduction
4 Dans le module 4.1.3, nous avons vu qu'un ampli-op nes'utilise pas "tel quel" pour amplifier un signalu dans ce cas, on a en effet toutes les chances de le faire saturer
4 Nous allons maintenant voir les deux montages de basequi sont utilisés pour amplifier un signal au moyen d'unampli-opu le montage "amplificateur non-inverseur"u le montage "amplificateur inverseur"
4 Nous en profiterons pour dégager une méthode de calculdes circuits à ampli-opu que nous appelerons méthode de calcul "classique"
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 5
Schéma de l'amplificateur non-inverseur
4 Voici le schéma d'un montage amplificateur non-inverseur
4 Il s'agit simplement d'un ampli-op auquel on a ajouté deuxrésistances R1 et R2
4 nous allons analyser ce montage un peu plus en détail
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
3
ELEC283 - 2003/04 6
Montage >< composant
4 Tout d'abord, il est fondamental de bien faire la différenceentre deux "niveaux" différents dans ce schéma:u 1) l'amplificateur opérationnel
n = composantu 2) le montage construit sur base de cet ampli opérationnel
n = encadré pointillé contenant l'ampli-op et les deux résistances
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
2) ampli non-inverseur1) ampli-op
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 7
Montage >< composant4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 8
Montage >< composant
4 C'est l'ensemble du montage qu'on appelle "amplificateurnon-inverseur"u son signal d'entrée est Vin
u son signal de sortie est Vout
u ces deux tensions sont référencées à la massen = non différentielles
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
ampli non-inverseur
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
4
ELEC283 - 2003/04 9
Montage >< composant
4 Chacun des deux "niveaux" est un amplificateur (ampli-opet ampli non-inverseur) et possède ses propres propriétésu un gainu des signaux d'entrée et de sortie
n N.B.: Vout est à la fois la sortie du montage et celle de l'ampli-opu des impédances d'entrée et de sortieu etc
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 10
Montage >< composant: remarques
4 Remarques…
4 1) Une distinction de ce type apparaîtra souvent dans lesmontages
4 2) Ne pas confondre les deux niveaux implique d'utiliserdes notations distinctesu ex: dans le montage ci-dessous, il y a deux gains différents
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 11
Montage >< composant
4 Nous connaissons déjà les propriétés d'un ampli-opu cfr module 4.1
4 Nous essayons maintenant de déduire du schéma ci-dessous les propriétés du montageu et en particulier le gain existant entre Vin et Vout
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
5
ELEC283 - 2003/04 12
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
Analyse du schéma: résistance en rétroaction
4 Avant de passer au calcul de ce schéma, notez la positiondes résistances:u R2 est placée entre la sortie de l'ampli-op et son entrée inverseuse:
un tel lien entre la sortie et l'entrée d'un composant est une"rétroaction"n nous y reviendrons…
u R1 est placée entre l'entrée inverseuse et la masse
R2 est en rétroaction
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 13
Calcul du gain Anon_inv
4 Passons maintenant au calcul du schéma. On cherche legain du montage, défini comme dans l'encadré ci-dessousu rem: Anon_inv est le gain "à vide" car on suppose qu'aucune charge
n'est connectée en sortie du montagen cas du dessin ci-dessous
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
in
outinvnon V
VA =_
ELEC283 - 2003/04 14
Calcul du gain Anon_inv: hypothèses
4 Pour commencer, il faut choisir le modèle d'ampli-op qu'onutilise dans les calculsu cfr profondeur de modèle
4 Faisons les hypothèses suivantes:u le gain A de l'ampli-op est fini
n = élevé mais pas infiniu son impédance d'entrée différentielle Zd est infinieu son impédance de sortie est nulle
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
6
ELEC283 - 2003/04 15
Calcul du gain Anon_inv: 1re équation
4 Comme point de départ, nous pouvons écrire les deuxrelations fondamentales de l'ampli-op…u Vout=A.Vd
u Vd = V+ - V-
4 …qu'on peut résumer en une seule relation:u c'est notre première équation
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
( )−+ −= VVAVout .
ELEC283 - 2003/04 16
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
Calcul du gain Anon_inv : 2e équation
4 il faut ensuite essayer d'éliminer/exprimer V+ et V-
u rappel: Vin et Vout sont les variables à garder en finale
4 Pour V+, on peut écrire:
u car Vin est directement appliqué à l'entrée "+" de l'ampli-opu c'est notre deuxième équation
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
inVV =+
ELEC283 - 2003/04 17
Vout
+
-
Vin
A
R1 R2
Calcul du gain Anon_inv : 3e équation
4 pour V-, c'est un peu plus difficile!
4 on pourrait résoudre globalement le circuit par la méthodedes courants de brancheu = méthode "de référence" pour résoudre un circuit quelconque
4 mais compte tenu des propriétés de l'ampli-op, on peutaller un tout petit peu plus viteu voir dia suivante
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
7
ELEC283 - 2003/04 18
Vout
+
-
Vin
AR1
R2
Calcul du gain Anon_inv : 3e équation
4 posons simplement qu'il existe un courant I dans larésistance R2u c'est en fait une des étapes de la méthode des courants de
brancheu si on suppose Vout positif, il est logique de diriger a priori I vers la
masse, donc vers la gauche
I
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 19
Calcul du gain Anon_inv : 3e équation
4 Lorsqu'il quitte R2, le courant I ne peut entrer dans l'ampli-op car la résistance d'entrée Zd de celui-ci est infinieu c'est une de nos hypothèses de départ sur l'ampli-opu illustre l'utilité de l'équivalent de Thévenin…
4 I doit donc passer en totalité dans la résistance R1u conclusion: le courant dans R1 est le même que celui dans R2
Vout
+
-
Vin
A
I
R1
R2
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 20
Calcul du gain Anon_inv : 3e équation
4 En exprimant la loi d'Ohm sur chacune des résistances, ontrouveu sur R1:
u sur R2:
u et finalement en éliminant I:u c'est notre troisième équation
ou encore:
Vout
+
-
Vin
A
I
R1
R2
V-
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
IRV .1=−
IRVVout .2=− −
outVRR
RV
21
1+
=−
( )IRRVout .21 +=
8
ELEC283 - 2003/04 21
Vout
+
-
Vin
A
R1 R2
Calcul du gain Anon_inv : 3e équation
4 Remarques…
4 1) on aurait pu trouver tout de suite cette troisièmeéquation en notant que R1 et R2 forment un diviseur résistifu => apprenez à reconnaître les diviseurs résistifs pour gagner du
temps
4 2) cette relation n'est valable que sous l'hypothèse del'impédance d'entrée infinie...
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 22
Calcul du gain Anon_inv: système d'équations
4 Nous avons donc obtenu trois équations:u une pour l'ampli-op
u et deux pour le montage:
4 En remplaçant dans la première équation V+ et V- par leursvaleurs, on obtient:
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
( )−+ −= VVAVout .
inVV =+
outVRR
RV
21
1
+=−
+
−= outinout VRR
RVAV
21
1.
ELEC283 - 2003/04 23
Calcul du gain Anon_inv: résultat final
4 …qu'il suffit de réarranger pour obtenir le gain recherché:
4 allons plus loin: A étant très élevé, on peut négliger R1 etR2 devant AR1 au dénominateur:u N.B.: négliger R1 et R2 revient en fait à supposer A infini
4 et finalement simplifier le facteur A pour obtenir:
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
( )211
21_
.RRAR
RRA
V
VA
in
outinvnon ++
+==
( )211
21_
.RRAR
RRA
V
VA
in
outinvnon ++
+≈=
1
2_ 1
R
RA invnon +≈
9
ELEC283 - 2003/04 24
Calcul du gain Anon_inv: exemple numérique
4 par exemple, pour amplifier 100 fois Vin, il suffit de prendre:u R1 = 1 kΩu R2 = 99 kΩ
Vout=100.Vin
+
-
Vin
A
99kΩ
1kΩ
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
1
2_ 1
R
RA invnon +≈
ELEC283 - 2003/04 25
Ca y est: vous savez dimensionner un ampli!
filtrage
mixa
ge
ampli
filtrage
ampli de sortie
pré-ampli
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
1
2_ 1
R
RA invnon +≈
amplipré-ampli
ELEC283 - 2003/04 26
Calcul du gain Anon_inv: analyse de l'approximation
4 le résultat précédent résulte d'une approximationu on a supposé A infini pour négliger R1 et R2 au dénominateur
4 on peut vérifier la "qualité" de cette approximation enreprenant la formule non approchée
4 on obtient:u Anon_inv = 99,67 (pour R1=1 kΩ , R2=99 kΩ et A = 30000)u Anon_inv = 99,90 (pour R1=1 kΩ , R2=99 kΩ et A = 100000)u au lieu de Anon_inv = 100 (A infini)
4 l'erreur faite en utilisant la formule approchée est doncminime… pour autant que A soit très grandu c'est toujours le cas pour un ampli-op
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
( )211
21_
.RRAR
RRAA invnon ++
+=
10
ELEC283 - 2003/04 27
Amplificateur non-inverseur: remarques
4 Remarques…
4 1) l'amplificateur non-inverseur est un montage trèscouramment utilisé pour amplifier un signal. On l'appelle"non-inverseur" car le gain Anon_inv est positif
4 2) A a disparu de l'expression de Anon_inv => le gain dumontage ne dépend pas du gain de l'ampli-op maisuniquement des valeurs des deux résistancesu on peut le vérifier dans l'exemple numérique du slide précédentu comment l'expliquer? nous y reviendrons...
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
1
2_ 1
R
RA invnon +≈
ELEC283 - 2003/04 28
Synthèse de la méthode de calcul "classique"
4 Récapitulons la démarche de calcul que nous avonsutilisée pour trouver le gain du montage. Celle-ci comprendquatre étapes:
4 1) choisir une modélisation de l'ampli-opu modèle utilisé: impédances idéales (Zd infinie, Zout nulle) mais A fini
4 2) exprimer la loi fondamentale de l'ampli-opu c'était notre 1re équation
4 3) exprimer V+ et V-
u nos 2e et 3e équationsu ces équations dépendent du schéma utilisé
4 4) éliminier V+ et V- dans les trois équations précédentespour trouver le gain à vide Vout/Vin
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 29
Synthèse de la méthode de calcul "classique"
4 Deux hypothèses sont intervenues en cours de calcul:
4 1) Zd étant infinie, aucun courant ne rentre par l'entrée "-"de l'ampli-opu cette hypothèse nous a permis de calculer facilement V- car dans
ces conditions R1 et R2 forment un diviseur résistif
4 2) A est très élevéu cette hypothèse nous a permis de simplifier l'expression finale du
gainn plus exactement: après avoir réalisé tout les calculs en supposant A
quelconque (fini), nous avons fait tout à la fin l'approximation que A estinfini, ce qui nous a permis une simplification supplémentaire
4 Il est important de bien voir où chacune de ces hypothèsesintervient dans le calcul…
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
11
ELEC283 - 2003/04 30
Autres propriétés de l'ampli non-inverseur
4 Après avoir calculé le gain de ce montage, intéressons-nous maintenant à deux de ses propriétés:
4 1) la possibilité d'avoir un gain variableu rappel: un des intérêts d'amplifier un signal, c'est de pouvoir régler
son niveau
4 2) l'impédance d'entrée
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 31
Montage non-inverseur à gain variable
4 nous avons supposé jusqu'à présent que R1 et R2 sont desrésistances de valeur fixe
Vout
+
-
Vin
R1
R2
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
1
2_ 1
R
RA invnon +≈
ELEC283 - 2003/04 32
Montage non-inverseur à gain variable
4 il est souvent intéressant de pouvoir régler le gain d'unamplificateur, c'est-à-dire de faire varier ce gain au choixde l'utilisateuru soit pour obtenir un niveau variable du signal de sortieu soit pour obtenir un niveau constant du signal de sortie lorsque le
niveau du signal d'entrée varie
4 exemple: pour un signal audio, le "réglage de volume" estsimplement un réglage du gain de l'amplificateur audio
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
12
ELEC283 - 2003/04 33
Montage non-inverseur à gain variable
4 pour obtenir un tel réglage du gain, il suffit de remplacerune des deux résistances du montage par unpotentiomètre
4 rappel: un potentiomètre est une résistance variable dontl'utilisateur règle la valeur via un curseur mécanique.
4 N.B.u on choisira le plus souvent R2 car elle se trouve au numérateur
dans les deux expressions du gain et donne donc une variationlinéaire du gain en fonction de la valeur du potentiomètre
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
1
2_ 1
R
RA invnon +≈
ELEC283 - 2003/04 34
Montage non-inverseur à gain variable
4 en pratique, on obtiendra donc le schéma suivantu la flèche sur R2 indique que R2 est un potentiomètre
Vout
+
-
Vin
R1
R2
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 35
Montage non-inverseur à gain variable
4 dans ce contexte, il est intéressant de remarquer que lavaleur minimale du gain (en valeur absolue) du montage…u obtenue pour la valeur R2=0Ω
4 …vaut 1 pour l'ampli non-inverseur
4 conclusion: on ne peut pas annuler totalement le gain d'unampli non-inverseur
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
1
2_ 1
R
RA invnon +≈
13
ELEC283 - 2003/04 36
Montage non-inverseur: impédance d'entrée
4 En utilisant la méthode classique, nous avons calculé legain du montage amplificateur…
4 L'impédance d'entrée est une autre propriété fondamentaled'un montage. Calculons-là pour le montage amplificateur.u N.B.: on parle ici de l'impédance d'entrée du montage (et non de
celle de l'ampli-op)
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 37
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
Montage non-inverseur: impédance d'entrée
4 rappelu l'impédance d'entrée est une impédance fictive représentant le
comportement externe du montageu sa valeur est définie par la formule ci-dessous où…
n Vin est la tension d'entrée du montagen Iin est le courant qui entre dans le montage par la borne où on applique
Vinn Iout est le courant circulant dans la borne de sortie du montage
Vin
Iin Iout=0
0=
=outIin
inin I
VZ
ELEC283 - 2003/04 38
Montage non-inverseur: impédance d'entrée
4 en faisant l'hypothèse que l'ampli-op possède lui-mêmeune impédance d'entrée Zd infinie…
4 ...on peut faire le raisonnement suivant:u 1) Vin est appliquée à l'entrée non-inverseuse de l'ampli-opu 2) comme l'impédance d'entrée de l'ampli-op est infinie, aucun
courant ne peut rentrer par cette borne => Iin=0u 3) l'impédance d'entrée du montage est donc elle même infinie
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
Iin=0
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
∞==== 00
in
Iin
inin
V
I
VZ
out
14
ELEC283 - 2003/04 39
Synthèse
4 en remplaçant R2 (ou R1) par un potentiomètre, on obtientun amplificateur non-inverseur à gain variableu c'est notamment une des manières de réaliser un réglage de
volume pour un signal audiou le gain minimum d'un ampli non-inverseur vaut 1
4 l'impédance d'entrée d'un montage non-inverseur estinfinieu résultat obtenu en faisant l'hypothèse que l'impédance d'entrée de
l'ampli-op est elle-même infinie
4.2.1 – L'ampli non-inverseur (calcul classique)
15
40ELEC283 - 2003/04
4.2.2 – L'ampli inverseur(calcul classique)
Chap. 4 – L'amplificateur opérationnel4.2 – Deux montages amplificateurs
ELEC283 - 2003/04 41
Introduction
4 Dans le module précédent…
4 …nous avons vu comment construire un amplificateur non-inverseur (montage) sur base d'un ampli-op (composant)
4 … en utilisant quelques hypothèses bien maîtrisées ainsiqu'une méthode de calcul "classique", nous avons calculédeux propriétés du montage non-inverseuru le gainu l'impédance d'entrée
4 …nous avons aussi vu qu'on pouvait facilement rendre legain du montage variable en utilisant un potentiomètre
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 42
Amplificateur inverseur: schéma
4 Voici maintenant un second montage à base d'un ampli-op: le montage amplificateur inverseur
4 Il est quasiment identique au non-inverseur: on asimplement permuté le rôle de la masse et de l'entrée Vinu Vin est maintenant connectée à R1 au lieu d'être connectée à
l'entrée "+"u l'entrée "+" est maintenant mise directement à la masse
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
16
ELEC283 - 2003/04 43
Amplificateur inverseur: schéma
4 Remarquesu R2 est toujours montée en rétroaction (entre l'entrée et la sortie)u R1 et R2 forment toujours un diviseur résistif
n en tous cas si on suppose l'impédance d'entrée de l'ampli-op infinien attention: il s'agit d'un diviseur résistif un peu particulier car aucune des
deux extrémités n'est à la masse!!!
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 44
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
Calcul du gain Ainv
4 Q: en utilisant la méthode de calcul classique du moduleprécédent (mêmes hypothèses pour l'ampli-op et mêmedémarche de calcul en quatre étapes), calculez le gain àvide du montage ci-dessous, c'est-à-dire:
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
in
outinv V
VA =
ELEC283 - 2003/04 45
Calcul du gain Ainv
4 réponse:
4 vous devriez obtenir le résultat suivant:
4 dont la version approchée (A infini) est:
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
211
2
RRAR
AR
V
VA
in
outinv ++
−==
1
2
R
RAinv −≈
17
ELEC283 - 2003/04 46
Calcul du gain Ainv
4 imaginons qu'on prenne R2=100kΩ et R1=1kΩ, on obtientAinv= -100
4 ce gain est négatifu c'est la raison pour laquelle ce montage est appelé "inverseur"
Vout
+
-
Vin
A
100kΩ
1kΩ
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
1001
100 −=Ω
Ω−≈k
kAinv
ELEC283 - 2003/04 47
Calcul du gain Ainv
4 Q: que signifie concrètement un gain négatif?
Vout
+
-
Vin
A
100kΩ
1kΩ
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
1001
100 −=Ω
Ω−≈k
kAinv
ELEC283 - 2003/04 48
Calcul du gain Ainv: remarques
4 1) Comme l'ampli non-inverseur, ce montage estégalement très couramment utilisé pour amplifier un signalu ses propriétés sont légèrement différentes de celles de l'ampli non-
inverseur: nous récapitulerons les propriétés des deux montagesplus tard
4 2) comme pour l'ampli non-inverseur, A a égalementdisparu de l'expression de Ainvu ici aussi le gain du montage ne dépend pas du gain de l'ampli-op
mais uniquement des valeurs des deux résistances
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
1
2
R
RAinv −≈
18
ELEC283 - 2003/04 49
Calcul du gain Ainv: remarques
4 3) Le gain de l'ampli inverseur peut également être renduvariable en remplaçant une des deux résistances fixes parun potentiomètreu dans ce cas, le gain minimal est 0: on peut donc annuler totalement
le gain d'un ampli inverseur
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
1
2
R
RAinv −≈
ELEC283 - 2003/04 50
Impédance d'entrée: calcul
4 Calculons maintenant l'impédance d'entrée du montageinverseuru voir formule ci-dessous
4 1) le courant Iin n'est autre que le courant circulant dans R1u voir schéma ci-dessous
4 2) c'est également le courant circulant dans R2u car l'impédance d'entrée de l'ampli-op est infinie
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
Iin
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
0=
=outIin
inin I
VZ
ELEC283 - 2003/04 51
Impédance d'entrée: calcul
4 3) on peut donc écrire que ce courant vaut:u suivant la loi d'Ohm sur l'ensemble des deux résistances (en
faisant attention aux conventions de signe)
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
Iin
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
21 RR
VVI outinin +
−=
19
ELEC283 - 2003/04 52
Impédance d'entrée: calcul
4 4) par définition de l'ampli inverseur, Vout vaut lui-même:
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
Ain
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
inininout VR
RVAV ..
1
2−==
ELEC283 - 2003/04 53
Impédance d'entrée: calcul
4 5) en combinant les deux équations encadréesprécédentes, on trouve la valeur du courant Iin...
4 ...et donc finalement la valeur de l'impédance d'entrée Zin
du montage
4 conclusion: l'impédance d'entrée du montage inverseurvaut R1u voir slide suivant
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
121
1
2 .
R
V
RR
VRR
V
I ininin
in =+
+=
110
RRV
V
I
VZ
in
in
Iin
inin
out
====
ELEC283 - 2003/04 54
Impédance d'entrée: remarques
4 1) L'impédance d'entrée d'un montage est en principe unevaleur fictive, apparente. Or nous arrivons ici à laconclusion que l'impédance d'entrée du montage inverseurest une des résistances de ce montage (R1)
4 Q: Comment résoudre ce paradoxe?
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
20
ELEC283 - 2003/04 55
Impédance d'entrée: remarques
4 Q: Comment résoudre ce paradoxe?
4 R: il s'agit d'un des cas particuliers où l'impédanceapparente du montage, définie par la relation Zin=Vin/Iin,correspond numériquement à la valeur d'une desimpédances réelles du montageu n'en concluez surtout pas que l'impédance d'entrée du montage,
c'est "l'impédance qui se trouve à l'entrée du montage": ce résultatest totalement faux dans le cas général!
u il faudrait d'ailleurs plutôt dire que l'impédance d'entrée Zin a lamême valeur que R1 (sans être R1).
u nous reviendrons sur ce cas particulier dans le chapitre "applicationdu principe du zéro virtuel".
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 56
Impédance d'entrée: remarques
4 2) L'impédance d'entrée du montage se trouve donc dansla gamme de valeur des résistances réelles...u puisqu'elle est égale à R1
4 …sa valeur est donc relativement faible pour uneimpédance d'entrée, qu'on s'attendrait à voir très élevéeu rappelons que le montage non-inverseur possède lui une
impédance d'entrée infinie (en première approximation)
4 Cette impédance d'entrée faible doit être vue comme uninconvénient du montage inverseur
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 57
Impédance d'entrée: remarques
4 3) Pour calculer l'impédance d'entrée, nous avonsfondamentalement appliqué la même méthode de calculque pour calculer le gainu hypothèse sur l'ampli-opu équation de l'ampli-opu équations propres au montageu élimination des variables non désiréesu simplification finale éventuelle
4 => la méthode de calcul classique ne sert pas qu'à calculerle gain
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
21
ELEC283 - 2003/04 58
Amplificateurs "inverseur" et "non-inverseur" (synthèse)
4 Vous connaissez maintenant les deux montages de basequi permettent d'amplifier un signal au moyen d'un ampli-op
4 ces deux montages présentent beaucoup de pointscommuns:u 1) une structure très proche
n chaque montage est constitué d'un ampli-op et de deux résistancesn la résistance R2 est montée en rétroaction sur l'entrée inverseusen R2 forme avec R1 un diviseur résistifn l'entrée non-inverseuse est directement connectée soit à la masse soit
à la tension d'entréeu 2) un gain ne dépendant quasiment que des valeurs de R1 et R2
n et pas du gain de l'ampli-opu 3) la possibilité d'utiliser un potentiomètre pour obtenir un gain
variable
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
ELEC283 - 2003/04 59
Amplificateurs "inverseur" et "non-inverseur" (synthèse)
4 les deux montages présentent aussi des différences:
4 les propriétés du montage non-inverseur sont:u un gain positifu un gain minimum valant 1u une impédance d'entrée très élevée (infinie)
4 les propriétés du montage inverseur sont:u un gain négatifu un gain minimum (en valeur absolue) valant 0u une impédance d'entrée faible (valant R1)
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
1
2
R
RAinv −≈
1
2_ 1
R
RA invnon +≈
ELEC283 - 2003/04 60
Amplificateurs "inverseur" et "non-inverseur" (synthèse)
4 Vous avez également vu la méthode de calcul "classique"permettant de résoudre un circuit à ampli-op avecrétroactionu cette méthode a été utilisée pour calculer le gain à vide des deux
montagesu on l'a également utilisée pour calculer les impédances d'entrée des
deux montagesu dans les deux cas, on a utilisé l'hypothèse d'une impédance
d'entrée infinie pour l'ampli-opn appliquée parfois sur l'entrée "+" parfois sur l'entrée "-"
4.2.2 – L'ampli inverseur (calcul classique)
22
61ELEC283 - 2003/04
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer leprincipe du zéro virtuel
Chap. 4 – L'amplificateur opérationnel4.2 – Deux montages amplificateurs
ELEC283 - 2003/04 62
Introduction
4 Vous souvenez-vous du principe du zéro virtuel?
4 "tant qu'un ampli-op ne sature pas, sa tension différentielled'entrée est virtuellement nulle"u zéro virtuel = double approximation (A et Vd)
4 Dans la méthode classique, on suppose au départ que legain A de l'ampli-op est élevé mais fini
4 Nous allons maintenant montrer qu'on peut calculerbeaucoup plus rapidement en utilisant le principe du zérovirtuelu c'est-à-dire en supposant A infini dès le départ
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
ELEC283 - 2003/04 63
Calcul du gain de l'ampli non-inverseur
4 Reprenons le montage de l'amplificateur non-inverseur
4 Nous faisons les hypothèses suivantes sur l'ampli-op:u l'impédance d'entrée différentielle Zd est infinieu l'impédance de sortie est nulleu on a un zéro virtuel => le gain de l'ampli-op est infini et Vd est nulle
Vout
+
-
Vin
R1
R2
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
23
ELEC283 - 2003/04 64
Calcul du gain de l'ampli non-inverseur
4 Concernant l'ampli-op...
4 écrire Vout=A.Vd ne nous apporte plus aucunrenseignementu puisque par hypothèse, on connaît A et Vd
u au contraire, il ne faut surtout plus introduire A dans les calculs carsa valeur infinie amène des incohérences! (M)
4 ayant un zéro virtuel, on peut écrire à la place: V+=V-
4 c'est désormais cette équation qui doit nous servir de"première équation" rendant compte du comportement del'ampli-opu N.B.: on verra plus tard qu'en fait ce n'est pas réellement l'ampli-op
qui "force" les tensions V+ et V- à être égales
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
ELEC283 - 2003/04 65
Calcul du gain de l'ampli non-inverseur
4 Concernant le montage, les équations 2 et 3 sontinchangées:
Vout
+
-
Vin
R1
R2
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
inVV =+outV
RR
RV
21
1
+=−
ELEC283 - 2003/04 66
Calcul du gain de l'ampli non-inverseur
4 Le système de trois équations est donc cette fois:
4 en vertu de la première équation, on peut immédiatementégaler les deux équations de droite, ce qui donne:
4 et on trouve immédiatement le gain du montage:
4 qui est bien le même que celui trouvé par la méthodeclassique
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
inVV =+outV
RR
RV
21
1+
=−−+ =VV
outin VRR
RV
21
1+
=
1
2_ 1
R
R
V
VA
in
outinvnon +==
24
ELEC283 - 2003/04 67
Calcul du gain de l'ampli non-inverseur
4 La seule différence entre les deux méthodes, c'est lemoment où on fait l'approximation A=infini:
4 en toute fin de calcul pour la méthode classiqueu lorsqu'on néglige R1 et R2 au dénominateur
4 avant tout calcul pour la méthode rapideu ce qui permet de travailler dès le départ sur des expressions plus
simples
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
1
2_ 1
R
RA invnon +=outin V
RR
RV
21
1
+=
( )211
21.RRAR
RRA
V
V
in
out
+++
=1
2_ 1
R
RA invnon +≈
ELEC283 - 2003/04 68
Calcul du gain de l'ampli non-inverseur "sur schéma"
4 on peut encore faire mieux: la technique du zéro virtuel seprête particulièrement bien à raisonner "directement sur leschéma", en limitant au maximum les développementsmathématiques
4 Reprenons le schéma de l'amplificateur non-inverseur...
Vout
+
-
Vin
R1
R2
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
ELEC283 - 2003/04 69
Calcul du gain de l'ampli non-inverseur "sur schéma"
4 voici le raisonnement qu'on peut faire:
4 1) dans l'hypothèse du zéro virtuel, V- vaut V+
4 2) or V+ vaut Vinu connexion directe
4 3) donc V- vaut Vin
Vout
+
-
Vin
R1
R2Vin
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
25
ELEC283 - 2003/04 70
Calcul du gain de l'ampli non-inverseur "sur schéma"
4 4) par ailleurs, R1 et R2 forment un diviseur résistifu car aucun courant ne peut entrer dans l'ampli-op qui possède une
impédance d'entrée Zd infinie
Vout
+
-
Vin
R1
R2Vin
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
ELEC283 - 2003/04 71
Calcul du gain de l'ampli non-inverseur "sur schéma"
4 5) pour ce diviseur résistif, on peut donc écrire:
4 dont on déduit directement le gain:
Vout
+
-
Vin
R1
R2Vin
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
outin VRR
RV
21
1+
=
1
2_ 1
R
R
V
VA
in
outinvnon +==
ELEC283 - 2003/04 72
Calcul du gain de l'ampli non-inverseur "sur schéma"
4 en termes de rapidité, un tel calcul "sur schéma" estimbattable
4 il faut cependant faire attention à bien maîtriser lesdifférents concepts et à les appliquer au bon moment:u le zéro virtuel
n et la double approximation sous-jacenteu l'hypothèse d'une impédance d'entrée infinie
n qui n'est pas du tout équivalente au zéro virtuel!u le diviseur résistif
n pour lequel il faut être sûr qu'aucun courant ne rentre dans l'ampli-op
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
26
ELEC283 - 2003/04 73
Calcul du gain de l'ampli inverseur
4 Voici maintenant un calcul "sur schéma" du montageamplificateur inverseur:
4 1) dans l'hypothèse du zéro virtuel, V- vaut V+
4 2) or V+ vaut 0Vu connexion directe à la masse
4 3) donc V- vaut 0V (on parle de "masse virtuelle")
Vout
+
-
Vin
R1
R20V
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
ELEC283 - 2003/04 74
Calcul du gain de l'ampli inverseur
4 4) par ailleurs, le courant dans R1 est forcément le mêmeque le courant dans R2u car aucun courant ne peut entrer dans l'ampli-op qui possède une
impédance d'entrée Zd infinieu il ne s'agit cependant pas d'un diviseur résistif "classique" car on a
0V au milieu des deux résistances...
Vout
+
-
Vin
R1
R20V
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
ELEC283 - 2003/04 75
Calcul du gain de l'ampli inverseur
4 5) mais le courant dans R1 est facile à trouver: il vaut Vin/R1u comme l'extrémité droite de R1 est (virtuellement) à la masse, la
ddp sur R1 vaut bien Vin-0V=Vin
Vout
+
-
Vin
R1
R20V
i
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
1R
VI in=
27
ELEC283 - 2003/04 76
Calcul du gain de l'ampli inverseur
4 6) comme ce même courant passe dans R2, on peut écrire:
4 et on trouve donc finalement:
4 ou encore
4 qui est bien le même résultat que celui du calcul"classique"
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
IRVV out .0 2=−
−=−=
122 ..
R
VRIRV in
out
1
2
RR
VV
Ain
outinv −==
ELEC283 - 2003/04 77
Impédance d'entrée de l'ampli inverseur
4 Dans un montage inverseur, l'impédance d'entrée vaut R1u c'est un cas particulier
4 on voit ici l'explication: la borne de droite de cetteimpédance est (virtuellement) au potentiel 0Vu à cause du zéro virtuel
Vout
+
-
Vin
R1
R20V
i
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
ELEC283 - 2003/04 78
Utilisation du principe du zéro virtuel: synthèse
4 Le principe du zéro virtuel permet d'accélérer trèsnettement le calcul d'un montage à ampli-opu en particulier pour un calcul "sur schéma"
4 en ce sens, il fait partie des techniques à maîtriser pourfaire efficacement de l'électronique
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
28
ELEC283 - 2003/04 79
Utilisation du principe du zéro virtuel: synthèse
4 A retenir pour bien appliquer le principe du zéro virtuel:
4 faute classique n°1:u introduire A dans les calculs tout en appliquant le principe du zéro
virtueln A est infini et ça mène à des incohérences
u utilisez soit le calcul classique soit le zéro virtuel mais ne mélangezpas les deux techniques!
4 faute classique n°2u confondre l'hypothèse du zéro virtuel avec l'hypothèse de
l'impédance d'entrée infinien ces deux hypothèses n'ont rien à voir, elles sont mêmes plutôt
contradictoires!
4.2.3 – Calcul rapide: appliquer le principe du zéro virtuel
29
81ELEC283 - 2003/04
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
Chap. 4 – L'amplificateur opérationnel4.2 – Deux montages amplificateurs
ELEC283 - 2003/04 82
Introduction
4 Dans les modules précédents, nous avons vu deuxmontages permettant d'amplifier un signalu l'amplificateur non-inverseur (schéma ci-dessous) etu l'amplificateur inverseur
Vout
+
-
Vin
AR1
R2
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 83
Introduction
4 Ces montages comportent tous deux une résistance R2 enrétroaction sur l'ampli-opu c'est probablement la première fois que vous rencontrez un
schéma comportant une telle "rétroaction"
4 Nous allons essayer de clarifier le fonctionnement un peuparticulier de ces deux montagesu il nous reste en effet quelques questions en suspens...
Vout
+
-
Vin
AR1
R2
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
30
ELEC283 - 2003/04 84
Introduction
4 Q: comment ça marche?u l'ampli-op n'amplifie pas Vin mais (V+-V-)u quel est son lien avec Vin
u que vaut cette ddp (qui en plus est virtuellement nulle)?
4 Q: qu'est-ce qui justifie l'hypothèse du zéro virtuel?u les montages ont été calculés (méthode classique ou rapide) en
supposant que l'ampli ne sature pas
Vout
+
-
Vin
AR1
R2
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 86
Exemple de départ
4 Prenons le cas d'un ampli non-inverseur de gain .100u par ex: R1 = 1kΩ et R2 = 99kΩu gain de l'ampli-op = 30000
4 => gain exact du montage = 99,666...
+
-
99kΩ
1kΩ
x30000
VoutVin
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
( )211
21_
.
RRAR
RRA
V
VA
in
outinvnon ++
+==
ELEC283 - 2003/04 87
Analyse de la rétroaction: principe
4 Partons par hypothèse de la situation où toutes lestensions du montage sont nullesu conditions initiales du problème (voir schéma ci-dessous)
4 pour comprendre le fonctionnement du montage, nousallons modifier la tension d'entrée Vin et voir l'impact decette modification sur les autres tensionsu échelon sur la tension d'entrée Vin
+
-
0V
0V 0V
0V 99kΩ
1kΩx30000
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
31
ELEC283 - 2003/04 88
Analyse de la rétroaction: principe
4 nous observerons deux règles dans notre raisonnement:
4 1) raisonner strictement en termes de "cause" et "d'effet"u quelle action déclenche quelle autre action?
4 2) l'ampli-op réagit avec un certain délaiu raisonnons "plus vite" que l'ampli-op pour bien voir ce qui se passeu plus exactement: nous supposons que la tension de sortie de
l'ampli-op ne peut pas subir de discontinuité (échelon)n hypothèse réaliste
+
-
0V
0V 0V
0V 99kΩ
1kΩx30000
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 89
Echelon sur Vin
4 Appliquons un échelon de 10mV sur Vinu N.B.: a priori, on devra obtenir en finale une tension de 10mVx100
= 1V en sortie du montage
4 Quelle est la conséquence directe de cet échelon?
+
-
10mV 0V
0V 99kΩ
1kΩx30000
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 90
Conséquence de l'échelon: V-
4 Dans l'immédiat: il n'y a pas de raison pour que V- changecar nous (utilisateur) n'avons aucune action sur V-
u => V- reste à 0V
+
-
10mV 0V
0V 99kΩ
1kΩx30000
V-
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
32
ELEC283 - 2003/04 91
Conséquence de l'échelon: Vd
4 Vd est par contre instantanément modiféeu Vd = V+ - V- = 10mV - 0V = 10mV
4 => l'augmentation de Vin a comme première conséquencel'augmentation de Vd
+
-
R1 10mV
10mV 0V
0V 99kΩ
1kΩx30000
V-
Vd
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 92
Conséquence de l'échelon: Vout
4 Vd étant non nulle...u ...a priori, la tension de sortie de l'ampli-op devrait atteindre Vd.A =
10mVx30000 = 300Vn ce n'est pas réaliste car l'ampli-op saturera avant…n …mais il se passe de toute façon aussi autre chose: c'est ici
qu'intervient l'hypothèse que la tension de sortie de l'ampli-op ne peutpas varier instantanément
u nous considérons que la sortie de l'ampli-op croît linéairement etanalysons en particulier le moment où Vout vaut déjà 100mV
?+
-
0V
10mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…300V
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 93
Conséquence de l'échelon: I et V-
4 au moment où Vout vaut 100mV...u Vout étant non nulle, un courant circule dans les deux résistances
4 en supposant une impédance d'entrée infinie pour l'ampli-op, ce courant vaut 100mV/100kΩ = 1µAu ce courant crée sur R1 une chute de tension de 1kΩ.1µA = 1mVu cette chute de tension n'est autre que V- => V- vaut 1mV
100mV+
-
1mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…300V
1µA
R1
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
33
ELEC283 - 2003/04 94
Conséquence de l'échelon: remarques
4 1) comme d'habitude, R1 et R2 forment un diviseur résistif:pour ce montage, V- sera donc toujours 100 fois plus faibleque Voutu souvenons-nous en dans la suite des calculs…u l'hypothèse d'une impédance d'entrée infinie est indispensable
pour considérer que le courant est identique dans R1 et dans R2
100mV+
-
1mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…300V
1µA
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 95
Conséquence de l'échelon: remarques
4 2) au total, V- a donc bien été modifiée, mais pasdirectement par l'échelon sur Vinu la modification de V- est au contraire indirecte: elle a lieu "à
travers" l'ampli-op et la rétroaction
100mV+
-
1mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…300V
1µA
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 96
Conséquence de l'échelon: Vd (bis)
4 Enfin puisque V- change, Vd change également à nouveauu mais cette fois-ci Vd diminue
n alors qu'elle avait augmenté quand on touchait à Vin
u Vd vaut maintenant 10mV - 1mV = 9mV
100mV+
-
1mV
9mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…300V
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
34
ELEC283 - 2003/04 97
Conséquence de l'échelon: analyse
4 On constate donc que…
4 1) ...quand on augmente V+ (et donc Vd), la rétroactionréagit en sens inverse, c'est-à-dire fait diminuer Vd via uneaugmentation de V-
u cette constation peut être généralisée et explique la raison pourlaquelle ce type de rétroaction est aussi appelée "contre-réaction"
100mV+
-
1mV
9mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…300V
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 98
Conséquence de l'échelon: analyse
4 On constate donc que…
4 2) ...qu'un "cycle" s'est forméu augmentation de V+ => augmentation de Vd
u => augmentation de Vout
u => augmentation de V-
u => diminution de Vd
100mV+
-
1mV
9mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…300V
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 99
Phase de "convergence"
4 Q: Et ensuite?
4 maintenant qu'il n'y a plus que 9mV à l'entrée de l'ampli-op, celui-ci ne doit plus atteindre que 270V (au lieu de300V)u => sa tension de sortie doit encore monter…
n mais moins qu'avantu => considérons une tension de sortie de 200mV
+
-
?
1mV
9mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…270V…300V
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
35
ELEC283 - 2003/04 101
Phase de "convergence"
4 Lorsque Vout atteint 200mV…
4 ...V- est 100 fois plus faible => V-=2mV...
4 …et Vd ne vaut plus que 10mV-2mV = 8mV
4 => à mesure que Vout augmente, Vd diminue
+
-
200mV
2mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…270V…300V
8mV100mV
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 102
Phase de "convergence"
4 Maintenant qu'il n'y a plus que 8mV à l'entrée de l'ampli-op, celui-ci ne doit plus atteindre que 240Vu => sa tension de sortie doit encore monter…
n mais moins qu'avantu => considérons une tension de sortie de 600mV
+
-
200mV
2mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…270V…300V8mV
100mV…240V
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 103
Phase de "convergence"
4 et ça continue...
+
-
200mV
6mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000 …270V
…300V4mV 100mV
…240V600mV …120V
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
36
ELEC283 - 2003/04 104
Phase de "convergence"
4 et ça continue...
+
-
200mV
9mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…270V…300V
1mV100mV
…240V600mV …120V900mV …30V
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 105
Phase de "convergence"
4 et ça continue...
+
-200mV
9,9mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…270V…300V
0,1mV
100mV…240V
600mV …120V
990mV …3V900mV …30V
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 106
Phase de "convergence"
4 et ça continue...
+
- 200mV9,96mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…270V…300V
0,04mV
100mV…240V
600mV …120V
996mV …1,2V
900mV …30V990mV …3V
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
37
ELEC283 - 2003/04 107
Phase de "convergence"
4 et ça continue...
+
-
200mV9,966mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…270V…300V
0,034mV
100mV…240V
600mV …120V
996,6mV …1,02V
900mV …30V990mV …3V996mV …1,2V
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 108
Phase de "convergence"
4 Q: Quand est-ce qu'on s'arrête?
4 R: la tension de sortie de l'ampli-op continue à monter tantqu'elle n'atteint pas 30000 fois la tension Vdu mais plus Vout monte plus Vd diminueu en même temps, V- se rapproche de plus en plus de V+
+
-
200mV9,9666mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…270V…300V
0,0334mV
100mV…240V
600mV …120V
996,66mV …1,002V
900mV …30V990mV …3V996mV …1,2V996,6mV …1,02V
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 109
Situation finale
4 Le processus s'arrête quand le système a convergé, c'est-à-dire quand la tension de sortie de l'ampli-op estexactement égale à 30000 fois Vdu c'est la situation représentée ci-dessous
+
-
200mV
9,9666...mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…270V…300V
0,0333...mV
100mV…240V
600mV …120V
996,66...mV…1,002V
900mV …30V990mV …3V996mV …1,2V996,6mV …1,02V996,66mV
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
38
ELEC283 - 2003/04 110
Situation finale: remarques
4 1) Vout vaut bien 100 fois (99,666… fois) Vinu on retrouve bien le gain du montage (1+R2/R1)
4 2) la sortie de l'ampli-op n'a jamais atteint la saturationu elle n'a même jamais dépassé 1V
n justifie le zéro virtuel!
+
-
200mV
9,9666...mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…270V…300V
0,0333...mV
100mV…240V
600mV …120V
996,66...mV…1,002V
900mV …30V990mV …3V996mV …1,2V996,6mV …1,02V996,66mV
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 111
Situation finale: remarques
4 3) la tension Vd est bien extrêmement faibleu nettement en-dessous du mV!u on a bien un zéro virtuel!
4 4) la tension V- est bien (quasiment) égale à V+
+
-
200mV
9,9666...mV
10mV
99kΩ
1kΩx30000
…270V…300V
0,0333...mV
100mV…240V
600mV …120V
996,66...mV…1,002V
900mV …30V990mV …3V996mV …1,2V996,6mV …1,02V996,66mV
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 112
Situation finale: remarques
4 5) en réalité, le phénomène est très rapide: dès que latension Vd augmente (via Vin), la rétroaction réagit pour ladiminuer (via V-)u en réalité, lorsqu'on regarde V+ et V- à l'oscilloscope, on voit deux
signaux identiques: le "rattrapage" est trop rapide pour être vu!
+
-
9,9666...mV
10mV
99kΩ
1kΩx300000,0333...mV
996,66...mV
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
39
ELEC283 - 2003/04 113
Situation finale: remarques
4 6) les équations (méthode classique ou rapide) ne vousdonnent que l'équilibre final du systèmeu il n'y a aucune notion de délai dans les équationsu or la notion de rétroaction ne peut être comprise qu'en analysant
l'évolution temporelle du systèmen d'où le "film au ralenti" des dias précédentes
+
-
9,9666...mV
10mV
99kΩ
1kΩx300000,0333...mV
996,66...mV
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 114
Conclusion
4 Q: à quoi sert la rétroaction par la résistance R2?
4 R:u qualitativement, elle assure que V- "poursuit" V+
n c'est elle qui assure le zéro virtuelu quantitativement, c'est elle qui fixe (diviseur résistif) le gain entre V-
(donc indirectement V+) et Vout
+
-
9,9666...mV
10mV
99kΩ
1kΩx300000,0333...mV
996,66...mV
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 115
Conclusion
4 Q: à quoi sert l'ampli-op?
4 R:u il assure simplement que Vout augmente quand Vd augmente
n la valeur précise de son gain A est sans importance
+
-
9,9666...mV
10mV
99kΩ
1kΩx300000,0333...mV
996,66...mV
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
40
ELEC283 - 2003/04 116
Notion de rétroaction négative
4 La rétroaction ci-dessous est dite "rétroaction négative"u car elle contrecarre toute variation de Vd
u lié au fait que la rétroaction entre sur l'entrée inverseuse de l'ampli-op
4 Une rétroaction qui amplifierait les variations de Vd seraitappelée "rétroaction positive"
+
-
9,9666...mV
10mV
99kΩ
1kΩx300000,0333...mV
996,66...mV
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 117
Questions complémentaires
4 Q: que se passerait-il si A n'était pas "très grand"?u ex: A=10
4 Q: Etes-vous capable de faire la même analyse pour lemontage inverseur?
4 Q: Reprenez le raisonnement précédent et indiquez dansquelles conditions l'ampli-op sature
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 118
Synthèse
4 Notions vues dans ce module…u fonctionnement de la rétroactionu justification du zéro virtuel
n absence de saturationu notion de rétroaction négative
4.2.4 – Analyse de la rétroaction
119ELEC283 - 2003/04
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
Chap. 4 – L'amplificateur opérationnel4.2 – Deux montages amplificateurs
ELEC283 - 2003/04 120
4 Les montages "ampli non-inverseur" et "ampli inverseur"comprennent tous les deux une résistance en rétroactionu Cette rétroaction est un des éléments fondamentaux du
fonctionnement de ces montages
4 Nous allons maintenant généraliser la notion de rétroactionet l'analyser un peu plus en détail
Vout
+
-
Vin
R1
R2
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
Introduction
ELEC283 - 2003/04 121
4 Soit un montage "A" de gain A0
4 exemplesu ampli-op (ex: A0=30000)u montage amplificateur non-inverseur (ex: A0=50)u montage amplificateur inverseur (ex: A0= -100)u etc
A0
Montage "A"4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 122
Z0inZ0out
A0.
Vin
Vin
équivalent de Thévenin du bloc A
Montage "A"
4 Le bloc A est classiquement défini via son équivalent deThéveninu impédance d'entrée Z0in
u impédance de sortie Z0out
u gain A0
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 123
A0(jω)
Montage "A"
4 pour simplifier: supposons momentanément que…u A0 est une simple constante réelle
4 mais plus généralement (système linéaire)...u le "gain" est une fonction de transfert A0(jω)
n nombre complexe (module et phase)n variable en fréquence
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 124
Gain en boucle ouverte
4 Lorsque nous appliquons un signal E au bloc A, ce signalest multiplié par le gain A0u on suppose que l'impédance de sortie de la source E est
négligeable
4 Dans le contexte de la rétroaction, nous rebaptisons A0 legain en boucle ouverte
A0E Vout=A0.E
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 125
La rétroaction: définition
4 Appliquer une rétroaction sur le bloc A, c'est prélever sagrandeur de sortie (tension ou courant) pour la réinjecter,après passage dans un bloc B, à l'entrée du bloc Au en toute généralité, le comportement du bloc B est également
défini par une fonction de transfert B(jω)
A0E Vout
B
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 126
La rétroaction: remarques
4 Remarques…
4 1) l'entrée du bloc B est à droite et sa sortie à gauche!
4 2) en appliquant la rétroaction, on forme une boucleferméeu typique des rétroactions et donc un bon indice pour les reconnaître
A0E Vout
B INOU
T
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 127
La rétroaction: remarques
4 3) en appliquant la rétroaction, on crée un nouveaumontage dont les propriétés sont différentes de celles duseul bloc Au c'est l'intérêt de la rétroactionu "propriétés": gain, impédance d'entrée, impédance de sortie, etc
A0E Vout = ?
B
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 128
La rétroaction: remarques
4 4) vocabulaire:u le gain en boucle ouverte, c'est-à-dire A0, est donc le gain en
l'absence de rétroactionu par opposition, le gain en boucle fermée désigne le gain du
nouveau montage obtenu en appliquant la rétroactionn nous devons encore le calculern nous le notons AR pour le distinguer du gain en boucle ouverte
A0E Vout
B
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
AR
ELEC283 - 2003/04 129
Montage avec rétroaction
4 Nous allons maintenant calculer les propriétés du montageavec rétroactionu défini lui aussi par un équivalent de Thévenin
n indices "R" pour distinguer du montage A
E VoutZRinZRout
AR.V
in
Vin
équivalent de Thévenin du bloc avec rétroaction
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 130
Rétroaction de tension: montage
4 Voici comment on réalise une rétroaction de tension
4 à droite...u ...on prélève la tension de sortie du bloc A0 (c'est-à-dire Vout) pour
la réinjecter à l'entrée du bloc B
A0
B
E Vout
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 131
Rétroaction de tension: montage
4 à gauche...u ...on réinjecte la tension de sortie du bloc B (c'est-à-dire B.Vout) en
série avec la tension de la source Eu on doit pour cela interrompre la connexion entre E et le bloc A0
A0
B
V1
BV
out
E Vout
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 132
Rétroaction de tension: calcul du gain AR
4 le gain en boucle fermée AR est défini comme:
A0
B
V1
BV
out
E Vout
0==
outI
outR E
VA
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 133
Rétroaction de tension: calcul du gain AR
4 on a: Vout=A0.V1u V1 étant le signal d'entrée du bloc Au Vout étant aussi le signal de sortie du bloc A
A0
B
V1
BV
out
E Vout
10.VAVout =
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 134
Rétroaction de tension: calcul du gain AR
4 d'autre part: V1=E+B.Voutu addition par la loi des maillesu B.Vout étant le signal de sortie du bloc B
A0
B
V1
BV
out
E Vout
outVBEV .1 +=
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 135
Rétroaction de tension: calcul du gain AR
4 en combinant les deux relations, on trouve:
A0
B
V1
BV
out
E Vout
outVBEV .1 +=10.VAVout =
( )outout VBEAV ..0 +=
BA
A
E
VA out
R0
0
1−==
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 136
Rétroaction de tension: impédances
4 intéressons-nous maintenant aux impédances d'entrée etde sortieu plus exactement: comment les impédances d'entrée et de sortie du
bloc A sont-elles modifiées par l'ajout d'une rétroaction?n N.B.: on idéalise les impédances du bloc B pour une adaptation en
tension: ZBin est infinie et ZBout est nulle
B
V1
BV
out
E Vout
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 137
Rétroaction de tension: impédances
4 on peut montrer que:
B
V1
BV
out
E Vout
( ) inRin ZBAZ 00.1−=
BAZ
Z outRout .1 0
0
−=
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 138
Rétroaction de tension: conclusions
4 Pour toute rétroaction de tension, l'effet de la rétroaction àtravers un bloc B consiste à…
4 …diviser le gain par le facteur 1-A0B
4 …diviser l'impédance de sortie par le même facteur 1-A0B
4 …multiplier l'impédance d'entrée par 1-A0B
( ) inRin ZBAZ 00.1−=BA
ZZ out
Rout .1 0
0
−=
BA
AAR
0
0
1−=
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 139
Rétroaction négative
4 Lorsque B<0, la rétroaction est dite négative (conditionsuffisante)u en supposant A0>0
4 Propriétés: une rétroaction négative...u ...diminue le gain
n B<0 => (1-A0B)>1 => AR < A0n plutôt un inconvénient
u …mais améliore les impédances (pour une adaptation en tension)n ZRin > Z0inn ZRout > Z0out
( ) inRin ZBAZ 00.1−=BA
ZZ out
Rout .1 0
0
−=
BA
AAR
0
0
1−=
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 140
Rétroaction négative: ampli non-inverseur
4 Le montage non-inverseur est un cas particulier derétroaction négative:u équation de l'ampli non-inverseur:
u équation générale de la rétroaction de tension:
u identification:
Vout
+
-
Vin
A
R1
R2
( )
+
−=−= −+outinout V
RR
RVAVVAV
21
1
( )outout VBEAV ..0 +=
+−=
=
21
1
0
RR
RB
AA
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
( )211
21
0
0
1 RRARRRA
BAA
AR +++
=−
=
ELEC283 - 2003/04 141
Forte rétroaction négative
4 Lorsque A0.|B|>>1, la rétroaction est dite fortementnégativeu dans ce cas: 1-A0B = A0|B|
4 propriétésu idem rétroaction négativeu + le gain devient indépendant de A0
inRin ZBAZ 00 .≈BA
ZZ out
Rout0
0=BBA
AAR
11 0
0 ≈−
=
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - 2003/04 142
Forte rétroaction négative: ampli non-inverseur
4 Le montage non-inverseur correspond à une forterétroaction négative de tensionu B est négatifu A0.|B|>>1 car A très élevé
4 en appliquant directement la formule du gain en bouclefermée, on retrouve bien la gain de l'ampli non-inverseur
Vout
+
-
Vin
AR1
R2
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
invnonR ARR
RRRB
A _1
2
21
11
11 =+=
+−
==
ELEC283 - 2003/04 143
Rétroaction positive: définition intuitive
4 Rétroaction négative: (1-A0B)>1u le gain diminueu la rétroaction tend à s'opposer aux perturbations du signal d'entréeu on cherche à minimiser une "erreur" (régulations)u le système est rendu plus "stable"
4 Rétroaction positive: (1-A0B)<1u le gain augmenteu la rétroaction tend à amplifier les perturbations du signal d'entréeu le système est rendu plus "instable"
n parfois utile!
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
BA
AAR
0
0
1−= ( ) inRin ZBAZ 00.1−=
BAZ
Z outRout .1 0
0
−=
ELEC283 - 2003/04 144
Cas des oscillateurs
4 Condition d'oscillation: A0, B et ω tels queu si condition d'oscillation satisfaite: sortie du montage = sinusoïde
de fréquence ω
4 Exemple: oscillateur sinusoïdal à pont de Wien
1)().(0 =ωω jBjA
Vout
+
-
A
R1
R2ampli non-inverseur(gain A0=3)
pont de Wien = filtrepasse-bande B(ω0)=1/3
C
R
RC
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
∞=−
=BA
AAR
0
0
1
ELEC283 - 2003/04 145
Synthèse
4 Rétroactionu rétroaction en tensionu formules générales
4 Rétroaction négativeu formules particulièresu forte rétroaction négative de tensionu propriétés: améliore les impédances mais diminue le gain
4 Rétroaction positiveu augmente le gain mais dégrade les impédancesu rend le montage instable
4 Oscillateursu cas limite intermédiaireu condition d'oscillation
4.2.5 – Compléments sur la rétroaction
ELEC283 - (c) MiEL 2003/04 4/ Amplificateur opérationnel
1
Chapitre 4.3
Montages à ampli-op
ELEC283Electronique appliquée
4.3 / Montages à ampli-op
<Amplificateurs et circuits associés<Circuits "opérationnels"<Comparateurs<Autres circuits<Conclusion
PLAN
U
ELEC283 - (c) MiEL 2003/04 4/ Amplificateur opérationnel
3
Amplificateur non-inverseur
+Val
-Val v2v1
A
Z2
R1
i1
i1
également convertisseur tension/courantou source de courant (commandée en tension) i1 = v1/R1
L'ampli-op est utilisé dans des circuits aux fonctions très diverses. On a regroupé ici ces circuits encatégories relativement arbitraires. Chaque catégorie regroupe des circuits aux fonctions différentes maisdont la réalisation est proche.
Commençons par rappeler le montage en ampli non-inverseur. Il s'agit du montage déjà vuprécédemment, dont le gain en rétroaction vaut: 1+(Z2/Z1).
Si on considère que la grandeur de sortie est le courant dans Z2 plutôt que v2, on peut voir ce montagecomme un convertisseur tension->courant (= source de courant commandée en tension). En effet: quelleque soit l'impédance Z2, le courant qui la traverse est i1=v1/Z1. Le courant dans Z2 est doncproportionnel à la tension d'entrée, avec un gain (1/Z1).
ELEC283 - (c) MiEL 2003/04 4/ Amplificateur opérationnel
5
Suiveur de tension
+Val
-Val v2v1
Av2 /A
Le suiveur à ampli-op peut être vu comme un cas particulier de l'ampli non-inverseur (gain=1).Son intérêt réside (comme pour le suiveur à transistor discret) dans son impédance d'entrée élevée etson impédance de sortie faible, qui permettent de réaliser une adaptation en tension.
ELEC283 - (c) MiEL 2003/04 4/ Amplificateur opérationnel
7
Amplificateur inverseur
+Val
-Val
vd
v2v1
A
Z2
R1
i1
i1
également convertisseur tension/courantou source de courant (commandée en tension)
Il s'agit du montage déjà vu précédemment, dont le gain en rétroaction vaut: (-Z2/Z1).Comme on va le voir, ce circuit est à la base de très nombreux montages à ampli-op réalisant desfonctions diverses.
En observant que le courant dans l'impédance Z2 est indépendant de la valeur de cette impédance, maisdépend de la tension d'entrée V1 (avec un gain 1/Z1), on peut également voir ce montage comme unesource de courant (dans Z2) pilotée en tension, comme l'ampli non-inverseur.
ELEC283 - (c) MiEL 2003/04 4/ Amplificateur opérationnel
9
Convertisseur courant/tension
+Val
-Val v2
A
Z2
i1
i1
v2 = -R2 i1
En entrant directement un courant, une simple rétroaction permet de réaliser un convertisseur courant -> tension, en exploitant la loi d’Ohm.
ELEC283 - (c) MiEL 2003/04 4/ Amplificateur opérationnel
11
4.3 / Montages à ampli-op
<Amplificateurs et circuits associés<Circuits "opérationnels"<Comparateurs<Autres circuits<Conclusion
PLAN
U
Dans ces montages, l’ampli-op est utilisé pour réaliser des opérations mathématiques sur les grandeursélectriques analogiques.
ELEC283 - (c) MiEL 2003/04 4/ Amplificateur opérationnel
13
Sommateur
R1
i1
+Val
-Val v2v3
A
RR
iR
R2
i2
R3
i3v2
v1
ij = vj / Rj
iR = i1 + i2 + i3
RR RR RR v2 = - RR iR = - v1 - v2 - v3 R1 R2 R3
On reconnaît dans ce circuit un ampli inverseur, à la nuance près que le courant dans l'impédance RRest la somme des courants ij circulant dans les différentes impédances Rj.
Si toutes les impédances Rj sont identiques, on réalise un sommateur des tensions vj. Mais on peutégalement réaliser une somme pondérée (en variant les valeurs des impédances) ou calculerdirectement la moyenne des tensions d'entrée par exemple (en divisant par n la valeur des n impédancesRj ).
Enfin on peut simultanément réaliser une amplification en réglant la valeur de l'impédance RR.
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15
Convertisseur numérique/analogique= DAC (Digital-to-Analog Converter)
R
+Val
-Val v2bit 20 -> v3
A
RR
R/2
R/4
bit 21 -> v2
bit 22 -> v1
4RR 2RR RR v2 = - RR iR = -( v1+ v2+ v3) R R R
La fonction de convertisseur numérique/analogique est fondamentale (*). Elle est utilisée pour reconvertirune grandeur numérique, après traitement par un microprocesseur par exemple, en une grandeurphysique analogique.
Une manière de la réaliser est d'utiliser le circuit représenté, qui n'est qu'un cas particulier du sommateur.On l'appelle encore "sommateur à entrée graduée".
Ce circuit se caractérise par le poids des impédance Rj qui correspondent chacune à une valeur de base(R) divisée par une puissance de 2.
On applique sur chacune des entrées une tension nulle (état "OFF") ou une tension nominale (5V parexemple, état "ON") représentant un bit d'information (voir suite du cours: électronique numérique). Enpratique, on pourra utiliser en amont des interrupteurs, notamment des transistors, pour commuter d'unétat à l'autre les tensions d’entrée vj.
Dans l’exemple dessiné ci-dessus, on peut représenter trois bits. On notera que la valeur de la tension àla sortie du montage ne peut prendre que 8 valeurs différentes: même s'il s'agit d'une grandeuranalogique, cette grandeur varie par "pas".
(*) sans elle, vous ne pourriez pas écouter un compact-disc... (entre autres)
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17
Intégrateur
i1 = v1/Z1
1 -1v2 = 0 - i1.dt = v1.dt C2 R1C2
II
+Val
-Val
vd
v2v1
A
C2
R1
i1
i1
Il s'agit d'un montage similaire à l'ampli inverseur mais dans lequel l'impédance Z2 est une capacité. Lafonction "intégration" est réalisée par la capacité elle-même, dont la tension v2 est liée par l'ampli-op à latension d'entrée du montage v1.
N.B.: ce circuit permet notamment de convertir une onde carrée en onde triangulaire (puisque l’intégraled’une constante est croît linéairement).
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19
Dérivateur
v2 = -R2.i1
1 -1v1 = i1.dt = v2.dt C1 R2C1
v2=-R2C1(dv1/dt)
II
+Val
-Val v2v1
A
R2
i1i1
C1
En permutant les deux impédances du montage précédent, on réalise la fonction inverse: la dérivation.
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21
4.3 / Montages à ampli-op
<Amplificateurs et circuits associés<Circuits "opérationnels"<Comparateurs<Autres circuits<Conclusion
PLAN
U
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23
Comparateurseuil à 0V
+10V
-10Vv2
v1
v1
v210V
-10V
+10Vt
v1
t
v2
Compte tenu de la caractéristique de sortie très raide de l'ampli-op, on peut s'en servir commecomparateur entre les deux tensions d'entrée:
- si la différence [v+ - (v-)] est positive : la sortie de l'ampli est saturée à +Val- si la différence [v+ - (v-)] est négative : la sortie de l'ampli est saturée à -Val
On obtient donc une sortie en tout ou rien, c’est-à-dire binaire, qui sera exploitable par un sytème logiqueou numérique. (Le comparateur peut d’ailleurs être vu comme un convertisseur analogique/numérique àun seul bit.)
Ce montage est très utilisé pour détecter qu’un grandeur analogique passe un seuil (alarme en cas dedépassement d’une température par exemple).
Ce montage a également la propriété de convertir une tension sinusoïdale en une tension carrée.
On notera qu'il s'agit d'un des seuls montages n'utilisant pas de rétroaction. Ceci est lié au fait quecontrairement aux autres montages qui utilisent la partie linéaire de la caractéristique de l’ampli-op, onutilise uniquement ici les deux zones de saturation.
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25
Comparateurseuil … 0V
+10V
-10V
+
-v1
VTH
v1
v210V
-10V VTH
t
v1
vTH
t
v2
Une variante du montage précédent consiste à réaliser la comparaison par rapport à un seuil VTHdifférent de 0, que l'on créera par exemple à l'aide d'une source de tension. La source doit alors êtreplacée à l'entrée inverseuse.
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Convertisseur analogique/numérique (FLASH)= ADC (Analog-to-Digital Converter)
D2
v1
-
+
-
+
-
+
vdd
R
R
R
R
D1
codeurbinaire
On peut à partir du principe précédent créer un convertisseur analogique/numérique (*): il suffit d'utiliserplusieurs comparateurs auxquels on donne des références régulièrement espacées, typiquement à l'aided'un diviseur résistif. Chaque comparateur bascule vis-à-vis de son propre seuil.
En analysant la sortie des différents comparateurs, on trouve dans quel intervalle (entre deux seuils) setrouve la tension d'entrée v1. Il est facile de construire un circuit auxiliaire purement numérique ("codeurbinaire") convertissant cette information en un nombre binaire (voir électronique numérique: circuitscombinatoires).
N.B.: le circuit illustré représente un convertisseur analogique/numérique de type "FLASH". Son avantageest d'être le plus rapide des ADC car on y compare tous les seuils en parallèle. Il a par contrel'inconvénient d'utiliser un grand nombre d'amplis-op, sachant qu'on utilise généralement beaucoup plusde niveaux que dans cet exemple (256 ou 1024 par exemple). Il existe d'autres architectures pluséconomes en nombre de composants mais plus lentes. Le choix du convertisseur dépendra donc del'application concernée.
(*) quelques applications parmi beaucoup d'autres: les appareils photos numériques, les cartes son, lestables de mixage numériques, la majorité des régulations industrielles, etc
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"Trigger" de Schmitt
) = Val R2/(R1+R2)
v2v1 R1
R2
+
-VT
v1
v2
10V
-10V
VTH 2)
VT
VTL
R2v1<< Y v2 = +Val Y v+= VT+(Val-vT) R1+R2
R2v1>> Y v2 = -Val Y v+= VT-(Val+vT) R1+R2
Revenons au simple comparateur. En présence de bruit sur l'entrée, un comparateur risque de voir sasortie osciller lorsque l'entrée franchit le seuil de basculement. Le fonctionnement du circuit risque d'êtreperturbé.
Pour éviter ces oscillations, on peut appliquer une rétroaction positive (c’est-à-dire favoriservolontairement l’instabilité du circuit), qui va créer une hystérèse.
Le principe est le suivant: il faut créer deux seuils de basculement différents suivant que V1 croît oudécroît. Or le seuil de basculement est fixé dans ce montage par la tension sur la borne v+. Larétroaction (dans ce cas-ci positive) modifie cette tension dès qu'on franchit le seuil de basculement dansun sens, de sorte qu'une légère variation de la tension d'entrée après le basculement ne fait pas"rebasculer" l'ampli dans l'autre sens.
Le trigger de Schmitt est très couramment utilisé en électronique numérique.
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31
4.3 / Montages à ampli-op
<Amplificateurs et circuits associés<Circuits "opérationnels"<Comparateurs<Autres circuits<Conclusion
PLAN
U
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33
Amplificateur d'instrumentation
Lorsqu’on désire transmettre un signal électrique, il est souvent plus avantageux, vis-à-vis des parasites,de le faire en "mode différentiel", c’est-à-dire de transmettre deux potentiels électriques (par exemple: lesignal et sa masse, ou encore le signal et son opposé) plutôt qu’un seul. Le composant qui réceptionnece signal différentiel doit évidemment posséder deux bornes d’entrée.
L’ampli-op possède effectivement une entrée différentielle (deux bornes), mais il faut remarquer qu’unedes deux bornes est "consommée" par la rétroaction. L’entrée différentielle n’est donc pas utilisable entant que telle vis-à-vis d’un signal extérieur.
L’amplificateur d’instrumentation résoud ce problème: en utilisant trois ampli-ops, il combine lesavantages classiques de l’ampli-op (impédances, avantages de la rétroaction négative, etc) avec ceuxd’une entrée différentielle. Ce composant, qui se présente sous la forme d’un circuit intégré, est trèscouramment utilisé lorsqu’on désire réaliser des mesures. La résistance RG est une résistance externeajustable qui permet de modifier le gain du montage.
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35
< Ampli d’isolation‚ isolation galvanique entre 2 montages à des potentiels différents
< Filtres actifs‚ Ampli-op + éléments R, L et C
< Oscillateurs‚ cfr supra: oscillateur à pont de Wien
< Régulateur de tension‚ transistor dans la rétroaction
Circuits divers
Conclusion
< circuits aux fonctions très diverses‚ => ce n'est pas l'ampli-op qui détermine la fonction du
montage, mais les autres éléments‚ on peut insérer un ampli-op dans quasiment tous les
montages
< pourquoi mettre un ampli-op?‚ composant possédant des propriétés quasiment idéales
(impédances)‚ propriétés encore améliorées par l'intermédiaire d'une
rétroaction négative‚ ou: instabilité volontaire créée par la rétroaction positive
! oscillateur, trigger de Schmidt, etc
ELEC283 - (c) MiEL 2003/04 4/ Amplificateur opérationnel
"Trigger" de Schmitt
) = Val R2/(R1+R2)v2v1 R1
R2+
-VT
v1
v2
10V
-10V
VTH 2)
VT.R1/(R1+R2)
VTL
R2v1<< Y v2 = +Val Y v+= VT+(Val-vT) R1+R2
R2v1>> Y v2 = -Val Y v+= VT+(-Val-vT) R1+R2
Revenons au simple comparateur. En présence de bruit sur l'entrée, un comparateur risque de voir sasortie osciller lorsque l'entrée franchit le seuil de basculement. Le fonctionnement du circuit risque d'êtreperturbé.
Pour éviter ces oscillations, on peut appliquer une rétroaction positive (c’est-à-dire favoriservolontairement l’instabilité du circuit), qui va créer une hystérèse.
Le principe est le suivant: il faut créer deux seuils de basculement différents suivant que V1 croît oudécroît. Or le seuil de basculement est fixé dans ce montage par la tension sur la borne v+. Larétroaction (dans ce cas-ci positive) modifie cette tension dès qu'on franchit le seuil de basculement dansun sens, de sorte qu'une légère variation de la tension d'entrée après le basculement ne fait pas"rebasculer" l'ampli dans l'autre sens.
Le trigger de Schmitt est très couramment utilisé en électronique numérique.
ELEC283
(c) MiEL / F. Robert 2004 1
1
Chapitre 4: L'amplificateur opérationnel
4.4 – L'ampli-op réel
ELEC283
(c) MiEL / F. Robert 2004 3
3
Chapitre 4: L'amplificateur opérationnel
4.4.1 – Imperfections statiques
Le comportement d'un composant peut varier en fonction de la fréquence. Le terme "statique" qualifie un ensemble de propriétés (dans ce chapitre: certaines imperfections de l'ampli-op) qui se manifestent dès les fréquences les plus basses, et notamment en continu.
ELEC283
(c) MiEL / F. Robert 2004 4
4
L'offset est un décalage en tension de la caractéristique de transfert
Vd
Vout+Val
-Val
e0
+
-0V
V0≠
La première imperfection statique est appelée "offset", ce qui peut se traduire par "décalage". De manière générale, le terme "offset" désigne en électronique une tension continue (plus rarement un courant) qui vient s'ajouter au signal auquel on s'intéresse.
Dans le cas de l'ampli-op, l'offset se traduit par un décalage en tension de la caractéristique de transfert: la caractéristique de transfert ne passe plus par l'origine. En conséquence, lorsqu'on applique une ddp nulle à l'entrée de l'ampli-op, sa tension de sortie n'est plus nulle.
L'offset est généralement donné sous la forme d'une valeur e0 appelée "tension d'offset" et relative à la tension d'entrée de l'ampli-op: e0 est la mesure, sur l'axe horizontal, de la distance entre l'origine des axes et la caractéristique.
La tension d'offset doit évidemment être aussi faible que possible. Dans certains cas, elle est néanmoins suffisamment élevée (de l'ordre du mV) pour que l'ampli-op sature lorsqu'on lui applique une tension d'entrée différentielle nulle (c'est notamment le cas sur la caractéristique dessinée ci-dessus où pour une tension d'entrée Vd=0, la tension de sortie vaut –Val)
L'existence d'un offset est un des éléments qui justifie le fait qu'on n'utilise jamais un ampli-op "tel quel" (= sans rétroaction) pour amplifier un signal: même si le signal d'entrée est en lui-même suffisamment faible pour éviter que l'ampli-op sature, une tension d'offset va se superposer à ce signal d'entrée et éventuellement faire saturer l'ampli-op.
ELEC283
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5
L'offset peut être compensé par une source de tension externe
compensation
de l'offset
+
-0V
-e00V
+
-0V
V0≠
L'offset peut être compensé en ajoutant à la tension différentielle d'entrée une tension correctrice via une source de tension ajustable (de manière à appliquer à l'entrée de l'ampli-op une tension égale et opposée à l'offset e0).
Cette technique a néanmoins ses limites car e0 varie souvent avec la température ainsi qu'avec le vieillissement de l'ampli-op, ce qui complique sa compensation. On est alors obligé de réajuster régulièrement la tension correctrice (par exemple via une procédure de calibration automatique).
ELEC283
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Les courants d'entrée traduisent la consommation de courant à entrée nulle
+
-
i+
i-
2
−+ +=
iiibias
−+ −= iiioffset
Une seconde imperfection souvent rencontrée en pratique (spécifiquement dans les ampli-opsfabriqués à base de transistors bipolaires) est le fait que les entrées de l'ampli-op absorbent (ou délivrent) chacune un léger courant. Les deux entrées ne consommant pas forcément exactement le même courant, on note i+ et i- les courants qui se rapportent respectivement à l'entrée inverseuse et àl'entrée non-inverseuse.
Dans les notices d'utilisation, ces deux courants sont souvent exprimés sous la forme :- d'un courant de polarisation (en anglais: "bias current" ibias) qui vaut la moyenne des courants d'entrée- et d'un courant de décalage (en anglais: "offset current" ioffset) qui vaut la différence des courants d'entrée
Ces courants sont très faibles (quelques dizaines à quelques centaines de nA pour ibias et ioffset). Ils dépendent des tensions présentes aux entrées de l'ampli-op ainsi que de la température.
N.B.: 1) Les courants d'entrée ne sont pas équivalents à la notion d'impédance d'entrée. L'impédance d'entrée traduit la variation du courant consommé en fonction de la tension appliquée. Les courants d'entrée traduisent le fait que l'ampli-op consomme un courant supplémentaire, même en l'absence de tension appliquée (par exemple lorsqu'on connecte les entrées à la masse).2) Physiquement, les courants d'entrée viennent du fait que l'ampli-op contient des transistors bipolaires dont les bases consomment un certain courant. Dans les ampli-ops à transistors FET, les courants d'entrée sont beaucoup moins importants.
ELEC283
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7
Pour modéliser ces imperfections, on complique le schéma équivalent
+
-
ampli-op réel
i+
i-
e0
ampli-op idéal
Quel est l'impact des imperfections précédentes sur les montages que nous avons déjà étudiés (montage inverseur et montage non-inverseur)?
Pour tenir compte des imperfections dans un montage à ampli-op, il faut les faire "entrer" dans le schéma. Le principe général à utiliser pour modéliser une imperfection consiste à ajouter à un ampli-op idéal des composants supplémentaires qui représentent ces imperfections. L'ensemble du schéma obtenu représente alors le composant réel, imperfections comprises.
Le schéma ci-dessus suit ce principe. Il contient:-un ampli-op idéal-une source de tension de valeur e0 représentant l'offset-deux sources de courant de valeurs i+ et i- représentant les courants d'entrée
ELEC283
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8
Pour connaître l'impact sur le montage, on peut utiliser la superposition
+
-
i+
i-
e0
R2
R1
Vin
Disposant maintenant du schéma d'un ampli-op réel, nous pouvons recalculer les montages déjàétudiés en tenant compte des imperfections de l'ampli-op.
En supposant qu'on utilise l'ampli-op précédent (avec offset et courants d'entrée) dans un montage non-inverseur, on obtient le schéma ci-dessus. Sur base de celui-ci, on peut calculer les différents propriétés du montage. Dans les dias suivantes, nous allons en particulier calculer la tension de sortie du schéma ci-dessus.
Compte tenu du fait qu'un tel schéma contient plusieurs sources (= tension d'entrée Vin, offset e0 et courants d'entrée i+ et i-), le moyen privilégié pour le résoudre consiste à utiliser le principe de superposition. Pour rappel, le principe de superposition consiste: 1) à calculer séparément la contribution de chaque source comme si elle était seule dans le montage 2) à sommer les contributions ainsi obtenues pour obtenir le résultat final.
On se rappellera néanmoins que le principe de superposition ne s'applique que dans les circuits linéaires. C'est le cas du circuit ci-dessus pour autant que l'ampli-op ne sature pas. En appliquant le principe de superposition, on fait donc l'hypothèse que l'ampli-op ne sature pas, ce dont il faudra s'assurer en finale (après avoir sommé les différentes contributions).
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9
Rem: à entrée court-circuitée, les montages inverseur et non-inverseur sont identiques
+
-R2
R1
Vin
+
-R2
R1
Vin
+
-R2
R1
Avant de résoudre le schéma du montage non-inverseur, on peut remarquer qu'on obtient le même schéma lorsqu'on annule le signal d'entrée d'un montage inverseur et d'un montage non-inverseur: àentrée court-circuitée, les montages inverseur et non-inverseur sont identiques
Les calculs que nous allons faire maintenant en considérant uniquement l'offset ou les courants de polarisation sont donc indifféremment valables pour les deux montages.
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10
L'offset provoque un décalage de la tension de sortie du montage
Vout,e0=Anon_inv.e0
R1
+
-
e0
R2
Calculons d'abord la tension de sortie du montage (inverseur ou non-inverseur: voir dia précédente) en présence du seul offset e0.
Pour cela, on considère un schéma dans lequel les sources de courant d'entrée i+ et i- sont omises (car remplacées par un circuit ouvert: cfr principe de superposition) et la source du signal d'entrée (Vin) est court-circuitée.
On peut montrer, en résolvant le schéma par une méthode au choix, que la tension de sortie de ce montage vaut la valeur de l'offset (e0) multipliée par le gain du montage non-inverseur. Ce résultat est valable quel que soit le montage: inverseur ou non-inverseur!
ELEC283
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11
Les courants d'entrée créent une chute de tension sur les résistances de source
+
-
i+
i-R-.i-
R+.i+
Vin
( )++−− −+= iRiRVV ind
Vd
dout VAV .=
A
Considérons maintenant les courants d'entrée. Ces courants ne sont pas gênants en eux-mêmes: si on applique une tension Vd à l'entrée de l'ampli-op, c'est bien cette tension qui sera amplifiée par celui-ci, quelles que soient les valeurs de i+ et i- .
Le problème des courants d'entrée vient plutôt du fait que les courants i+ et i- absorbés par l'ampli-opdoivent forcément circuler dans les composants extérieurs à cet ampli-op, et en particulier dans des résistances (voir exemple dans les dias suivantes). En circulant dans ces résistances, les courants i+
et i- créent des chutes de tension qui s'ajoutent au signal d'entrée et agissent donc de ce fait comme un offset. L'effet des courants d'entrée est donc indirect et dépend des résistances connectés en entrée de l'ampli-op.
Pour illustrer ce problème, on a dessiné ci-dessus un ampli-op auquel on applique une tension d'entrée Vin via deux résistances R+ et R- . On peut voir facilement que la tension Vd (tension réellement présente à l'entrée de l'ampli-op) vaut: Vd=Vin + (R-i-) – (R+i+). Pour peu que les deux courants i+ et i- ne soient pas identiques OU que les deux résistances R+ et R-
ne soient pas identiques, la tension d'entrée est modifiée.
Les résistances R+ et R- représentent en fait les résistances (réelles ou équivalentes au sens de Thévenin) vues par les entrées de l'ampli-op. On les appelle "résistances de source" puisque ce sont les résistances équivalentes des "sources" des signaux vus par les entrées de l'ampli-op. De manière générale, le terme résistance de source se réfère à la résistance équivalente située directement en amont du montage considéré.
ELEC283
(c) MiEL / F. Robert 2004 12
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…et causent un décalage supplémentaire de la tension de sortie
+
-
i+
i-R1
R2
Vout,ipol=R2i--RS.Anon_inv.i+
RS +
-
Calculons maintenant la tension de sortie du montage non-inverseur en présence des seuls courants d'entrée i+ et i- . On utilise à nouveau le principe de superposition: la source d'offset e0 a été court-circuitée, ainsi que la source de signal Vin, pour ne laisser dans le montage que les deux sources de courant (considérées simultanément pour éviter de multiplier les calculs).
Nous devons d'abord préciser quelles sont les résistances présentes aux entrées de l'ampli-op (et àtravers lesquelles vont circuler les courants i+ et i- ).- Du côté de l'entrée inverseuse, on voit que le courant i- peut potentiellement circuler via R1 et/ou via R2. En fait il n'est pas nécessaire de calculer explicitement quelle va être la répartition entre ces deux résistances: ce calcul va faire partie de la résolution du schéma lors du calcul de la tension de sortie.- Pour l'entrée non-inverseuse, nous avions dessiné jusqu'ici une masse. Il faut se rappeler cependant que cette masse représente en fait la source de tension d'entrée du montage, court-circuitée parce que nous sommes en train d'appliquer le principe de superposition. Or cette source de tension Vinpossède éventuellement une résistance de sortie non nulle. C'est cette résistance de sortie (notée RS) qui est représentée ci-dessus à l'entrée non-inverseuse.
En résolvant l'ensemble du schéma ci-dessus (*), on trouve que la tension de sortie contient deux termes dus respectivement aux courants i+ et i-.
(*) Notez qu'on ne peut pas considérer cette fois qu'aucun courant ne rentre dans l'ampli-op réel (puisque cet ampli-op contient précisément des sources de courant!). Cette hypothèse reste par contre valable pour l'ampli-op idéal contenu dans l'ampli-op réel.
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(c) MiEL / F. Robert 2004 13
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Ces différents décalages s'additionnent et risquent de faire saturer l'étage aval
+
-
i+
i-
e0
R2
R1
Vin
Vout= Anon_inv.Vin + Anon_inv.e0 + R2i- - RS.Anon_inv.i+
Ayant résolu le montage individuellement pour chacune des sources (= tension d'entrée Vin, offset e0et courants d'entrée i+ et i-), nous pouvons maintenant passer à la seconde étape de la résolution par superposition: sommer les différentes contributions pour obtenir le résultat final.
L'encadré au bas de la dia donne l'expression de la tension de sortie du montage non-inverseur en présence d'un décalage e0 et de courants d'entrée i+ et i-. On peut voir que cette expression est simplement l'addition:- de la tension de sortie qui avait été calculée précédemment pour le montage non-inverseur idéal (=Anon_inv.Vin) [*]- de la tension de sortie due au seul offset e0- de la tension de sortie due aux courants i+ et i-
On se rappelera que ce résultat n'est valable que si l'ampli-op ne sature pas, c'est-à-dire que le résultat Vout donné ci-dessus est compris entre +Val et –Val.
[*] Attention aux généralisations abusives: si on fait le même calcul pour un montage inverseur, le gain présent dans le premier terme sera celui du montage inverseur (Ainv) mais le gain dans les termes suivants reste celui du montage non-inverseur (Anon_inv) puisque l'impact des imperfections e0, i
+ et i-
sur la tension de sortie a été calculé indifféremment pour les deux montages!
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Imperfections statiques: on peut aller plus loin (1)
+
-
i+
i-
e0 ZdVd
AdVd
Zout
En plus de l'offset et des courants d'entrée, il existe d'autres imperfections statiques.
L'impédance d'entrée finie et l'impédance de sortie non nulle, que nous avions déjà discutées auparavant, entrent en fait dans cette classe d'imperfections. Le schéma ci-dessus les intègre sous la forme des impédances Zd et Zout.On retiendra que:• Zd = quelques centaines de kΩ à quelques MΩ• Zout = 100Ω environ
De manière à être plus explicite, l'ampli-op idéal des schémas précédents a été remplacé ici par la source de tension commandée de valeur AdVd :- le gain Ad est le gain différentiel de l'ampli-op, valant 30000 à 100000; - la tension Vd est la tension réellement amplifiée par l'ampli-op, supposée ici être la tension Vd sur la résistance d'entrée Zd.
La saturation est également à ranger dans la catégorie des imperfections statiques. Elle est néanmoins difficile à représenter dans un schéma.
ELEC283
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Imperfections statiques: on peut aller plus loin (2)
+
-
i+
i-
e0
Zmc
Zmc
ZdVd AmcVmc
AdVd
Zout
D'autres imperfections peuvent encore être prises en compte et intégrés au schéma équivalent de l'ampli-op réel. Par rapport au schéma précédent, le schéma ci-dessus montre l'influence de la tension de mode commun.
Pour rappel, en présence de signaux différentiels v+ et v- (comme c'est le cas à l'entrée d'un ampli-op), on définit:- la tension différentielle vd comme étant la différence de ces deux signaux- la tension de mode commun vmc comme étant la moyenne de ces deux signaux
Tout ampli-op voit donc en fait à son entrée:- une tension différentielle (qu'il est supposé amplifier)- mais aussi une tension de mode commun qui est la moyenne des signaux qu'on lui applique.Idéalement cette tension de mode commun devrait être sans influence: c'est pourquoi nous l'avons négligée jusqu'ici. En réalité, les différentes propriétés de l'ampli-op (et donc du montage) en dépendent. Dans le schéma ci-dessus, nous avons intégré deux imperfections supplémentaires rencontrées en pratique:
1) La tension de sortie dépend de la tension de mode communDans le schéma, la tension de sortie de l'ampli-op est la somme d'une tension différentielle (AdVd) et d'une tension de mode commun (AmcVmc). Le rapport Ad/Amc de ces deux gains, qui est une mesure de la qualité de l'ampli-op de ce point de vue, est appelé le "taux de réjection en mode commun" ("common mode rejection ratio" ou CMRR). Il doit être le plus grand possible. Il vaut typiquement 1000 à 100000, c'est-à-dire 60dB à 100dB.
2) Il existe aussi une impédance d'entrée en mode communL'impédance d'entrée différentielle de l'ampli-op (celle que nous avons toujours considéré jusqu'ici) traduit le fait que le courant consommé par l'ampli-op augmente lorsque la tension différentielle qu'on lui applique augmente.De la même manière, il existe aussi une impédance d'entrée de mode commun (représentée par les impédances Zmc ci-dessus) qui traduit le fait que le courant consommé par l'ampli-op dépend aussi de la tension de mode commun qu'on lui applique. Cette impédance, dont l'effet peut souvent être négligé, est de l'ordre de 100MΩ.
ELEC283
(c) MiEL / F. Robert 2004 18
18
Chapitre 4: L'amplificateur opérationnel
4.4.2 – Comportement fréquentiel
Après avoir examiné les imperfections statiques de l'ampli-op, nous étudions ici son comportement fréquentiel, en d'autres termes la variation de ses principales propriétés en fonction de la fréquence du signal appliqué.
ELEC283
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19
Rappel: fonction de transfert d'un RC passe-bas (circuit à 1 pôle)
ω0
1
ω00°
-90°
Log ω
Log ω
ϕ
Log |H|
-45°
-3dB
Le comportement fréquentiel d'un quadripôle s'exprime classiquement via sa fonction de transfert H(jω), qui peut elle-même être représentée sous forme de deux courbes de Bode donnant respectivement le module et la phase de H(jω).
Pour rappel, la fonction de transfert d'un filtre RC passe-bas vaut H(jω) = 1/(1+jωRC).Il en découle que (voir courbes ci-dessus):- Le module de H(jω) possède une asymptote horizontale (de valeur 1) en basse fréquence et une asymptote oblique (de pente -20dB/décade) en haute fréquence, la limite entre ces deux zones étant définie comme la pulsation de coupure ω0 (= affaiblissement de 3dB par rapport à l'asymptote horizontale)- La phase H(jω) vaut 0° en basse fréquence et chute de 90dB autour de la pulsation de coupure
Par ailleurs, en termes d'analyse fréquentielle on se souviendra que chaque facteur de la forme "1+jω/p0" (où p0 est un réel positif ou nul) dans le dénominateur d'une fonction de transfert constitue un "pôle". Le circuit RC passe-bas ci-dessus est donc un circuit à un seul pôle.
ELEC283
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En première approximation, l'ampli-op est un circuit à un pôle
A0
+
-
ω0
A0
ω00°
-90°
Log ωϕC
-45°
-3dB
Log G
Du point de vue statique, nous avons déjà vu qu'un ampli-op réel comporte une impédance de sortie non nulle. Nous ajoutons ici le fait qu'un ampli-op réel comporte aussi inévitablement des capacités parasites, qu'on peut modéliser sous la forme d'une capacité à la sortie de l'ampli-op.On obtient donc le schéma ci-dessus constitué:-d'un gain A0 représentant le gain d'un ampli-op idéal (valable à toutes les fréquences)-d'une résistance de sortie-et d'une capacité parasite entre la sortie et la masse
Ce circuit, qui convient bien pour décrire en première approximation le comportement fréquentiel d'un ampli-op réel, peut être vu comme un circuit RC passe-bas précédé d'un gain A0. Il s'agit d'un circuit àun pôle.
En conséquence (et puisque la seule différence entre ce circuit et un RC est le gain A0), la fonction de transfert d'un ampli-op à un pôle est celle d'un RC passe-bas multipliée par la valeur réelle A0. La seule différence avec la fonction de transfert d'un filtre RC est la valeur de l'asymptote horizontale du module, qui vaut ici A0 au lieu de 1.
Il en découle la conséquence importante que l'ampli-op agit comme un filtre passe-bas, c'est-à-dire qu'il n'amplifie les signaux soumis à son entrée que dans une bande passante limitée: au-delà d'une certaine fréquence, le gain chute et l'ampli-op ne remplit plus sa fonction d'amplification.
ELEC283
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Une rétroaction B augmente la bande passante d'un facteur (1-A0.B)
ω0
A0
0°
-90°
Log ω
-45°
Log G
ϕ
A'0
ω'0ω0 ω'0
Vout
+
-
Vin
A(jω)
R1
R2
Puisque l'ampli-op est quasiment toujours utilisé avec une rétroaction, voyons quel est l'effet d'une telle rétroaction sur la fonction de transfert précédente. Nous nous restreignons à l'exemple du montage non-inverseur.
Pour calculer la fonction de transfert de ce montage, nous pouvons appliquer les formules générales de la rétroaction avec les hypothèses suivantes:-Le bloc "A" est constitué de l'ampli-op de gain A0 à un pôle. Cet ampli-op possède la fonction de transfert A(jω)=A0/(1+jωRC)-Le bloc "B" est constitué de la rétroaction déjà étudiée précédemment: B(jω)=-R1/(R1+R2). Cette fonction de transfert se réduit donc à une simple constante réelle négative.
Or on sait qu'un bloc "A" de fonction de transfert en boucle ouverte A(jω) auquel on applique une rétroaction "B" de fonction de transfert B(jω) voit ses propriétés modifiées: en boucle fermée (c'est-à-dire avec la rétroaction), sa fonction de transfert devient: AR(jω)=A(jω)/[1-A(jω).B(jω)]
On montre facilement que sous les hypothèses ci-dessus qui correspondent en première approximation au montage non-inverseur:- Le gain est divisé par un facteur (1-A0B), ce que nous avions déjà observé en dehors de toute analyse fréquentielle- La pulsation de coupure (et donc aussi la bande passante) est multipliée par le même facteur (1-A0B)
Ces modifications sont représentées sur les courbes de Bode ci-dessus (les valeurs en boucle ouverte sont A0 et ω0; les valeurs en boucle fermée sont A'0 et ω'0).
ELEC283
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Le produit "gain.bande passante" est constant et caractérise l'ampli-op
Vout
+
-
Vin
A(jω)
1kΩ
Gain.Bandwidth= 5MHz
49kΩ
100kHzVout
+
-
Vin
A(jω)
1kΩ4kΩ
1MHz
La dia précédente vient de montrer qu'une rétroaction réduit le gain du montage mais augmente sa bande passante.Comme c'est le même facteur (1-A0B), typique du phénomène de rétroaction, qui intervient dans les deux cas, on peut en déduire la propriété que le produit des deux grandeurs, appelé produit "gain.bande passante" reste constant quelle que soit la rétroaction mise en œuvre: A'0.ω'0 = A0.ω0
Cette propriété est importante: elle signifie…1) qu'on ne peut pas à la fois obtenir un gain élevé et une bande passante élevée (quelle que soit la rétroaction)2) que le produit "gain.bande passante", puisqu'il est constant, est une caractéristique intrinsèque de l'ampli-op. Tout montage amplificateur qui va être construit sur base de cet ampli-op va se heurter àcette limite.
En conséquence, le produit "gain.bande passante" apparaît en tant que tel dans les notices décrivant les propriétés d'un ampli-op. Il doit être comparé aux valeurs présentes dans le "cahier des charges" du montage à construire (voir + loin).
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Chapitre 4: L'amplificateur opérationnel
4.4.3 – Lecture d'une datasheet
ELEC283
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Chapitre 4: L'amplificateur opérationnel
4.4.4 – Dimensionnement d'un montage à ampli-op
ELEC283
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Dimensionnement d'un montage à ampli-op
• 1) établir le cahier des charges• 2) calculer le nbre d'étages
– produit gain.bande passante• 3) choisir le type d'étages
– impédances et phase• 4) calculer les tensions de décalage en
sortie– offset et courants d'entrée
Block Diagram
Overview
The AN6554 and the AN6554NS are quadruple opera-
tional amplifiers with phase compensation circuits built-in.
They are suitable for application to various electronic
circuits such as active filters and audio pre-amplifiers.
Features
• Phase compensation circuit built-in
• High voltage gain, low noise
• Output short-circuit protection built-in
AN6554, AN6554NSQuadruple Operational Amplifiers
Unit:mmAN6554NS
14-pin PANAFLAT Plastic Package (SOP014-P-0225A)
1.24
0.4±
0.25
1.27
0.1±
0.1
0.31.
5±0.
2
0.45
0.15
1
2
3
4
5
6
7
14
13
12
11
10
9
8
6.5±0.34.2±0.3
10.1
±0.3
–++–
–++–
VO1 VCC
1 2 3 4 5 6 7
14
4 3
1 2
13 12 11
VEE
10 9 8
Vin1+Vin1
– VO2Vin2–Vin2
+
VO4 (GND)Vin4+ Vin3
+Vin4– VO3Vin3
–
Unit:mm
14-pin DIL Plastic Package (DIP014-P-0300D)
1
2
3
4
5
6
7
14
13
12
11
10
9
8
19.0
6±0.
3
3 to 15˚
6.35±0.3
0.5±
0.1
1.22
±0.2
52.
54
3.05±0.254.7±0.25
7.62±0.250.3
+ 0.1
– 0.05
1.1±0.25
AN6554
Schematic Diagram
13
12
R3
Q3
Q1
C1
Q6
R5 R7
Q9
Q8
Q11
Q14 Q28
Q25
J1 Q27
R12
Q17Q13Q24
Q23
Q16 Q15
C2R9
R17
R8
D2
D1
D3
D4
Q10
R6
Q5Q4
R1 R2 R4
Q7Q21
Q22
Q19 Q18
R13
Q20
R11 R10
Q26
R16R14
R18
R15
Q12
Q2
–Vin4
4
VCC
+Vin4
14
VO4
2
3
–Vin1
+
GND (VEE)
1
VO1
11
Vin1
9
10
R21
Q33
Q29
C3
Q34
R23 R25
Q37
Q36
Q39
Q42 Q56
Q53
J2 Q55
R30
Q47Q41Q52
Q51
Q44 Q43
C4R27
R35
R26
D6
D5
D7
D8
Q38
R24
Q32Q31
R19 R20 R22
Q35Q49
Q50
Q46 Q45
R31
Q48
R29 R28
Q54
R34R32
R36
R33
Q40
Q30
–Vin3
+Vin3
8
VO3
6
5
–Vin2
+
7
VO2
Vin2
Pin DescriptionsPin No. Pin name
1
2
3
4
5
6
7
Ch.1 output
Ch.1 inverting input
Ch.1 non inverting input
VCC
Ch.2 non inverting input
Ch.2 inverting input
Ch.2 output
Pin No. Pin name
8
9
10
11
12
13
14
Ch.3 output
Ch.3 inverting input
Ch.3 non inverting input
VEE (GND)
Ch.4 non inverting input
Ch.4 inverting input
Ch.4 output
VCC
VID
VICM
PD
Topr
Tstg
V
V
V
mW
˚C
˚C
Parameter Symbol Rating Unit
Absolute Maximum Ratings (Ta=25˚C)
36
±30
±15
570
380
–20 to +75
–55 to +150
–55 to +125
Voltage
Power dissipation
Temperature
Supply voltage
Differential input voltage
Common-mode input voltage
Operating ambient temperature
Storage temperature
AN6554
AN6554NS
AN6554
AN6554NS
Characteristics Curve
Parameter Symbol Condition min typ max
Electrical Characteristics (VCC=15V, VEE=–15V, Ta=25˚C)
Input offset voltage VI (offset) 5 mV0.5RS 10kΩInput offset current IIO 50 nA5
Input bias current Ibias 300 nA
Voltage gain 88GV dBRL 2kΩ, VO=±10V
Maximum output voltage±12VO (max.1)
VO (max.2)
V±14
±10 V±13
Common-mode input voltage width ±12VCM V±14
100
Common-mode rejection ratio 70CMR dB90
Supply voltage rejection ratio SVR µV/V30
Power consumption PC 240 mW
Slew rate
Equivalent input noise voltage
SR V/ µs
100
100
1.6
Channel separation Sep dB110f=10kHz
Vni µVrms2.5RS=1kΩ, B=10Hz to 30kHz
Unit
RL 10kΩRL 2kΩ
<=
≥=≥=≥=
120
100
80
60
40
20
01 10 100 1k 10k
Frequency f (Hz)
Vol
tage
Gai
n G
V (
dB)
100k 1M 10M 100M
VCC=15VVEE=–15VTa=25˚C
VCC=15VVEE=–15VTa=25˚C
GV – f50
40
30
20
10
0100 1k 10k 100k
Load Resistance RL (Ω)
Max
imum
Out
put V
olta
ge V
O (
max
.) (V
) VCC=15VVEE=–15VTa=25˚C
VO (max.) –RL
30
25
20
15
10
510 100 1k 10k
Frequency f (Hz)
Equ
ival
ent I
nput
Noi
se V
olta
ge V
ni (
nV/H
z)
VCC=15VVEE=–15VRS=1kΩ, GV=40dB, Ta=25˚C
Vni – f
40
36
32
28
24
20
16
12
8
4
01 10 100 1k 10k 100k 1M
Frequency f (Hz)0 4 8 12 16 20
Supply Voltage VCC=–VEE (V)
Max
imum
Out
put V
olta
ge V
O (
max
.) (V
) RL=2kΩTa=25˚C
VCC=15VVEE=–15V
VO (max.) – f25
20
15
10
5
0
–5
–10
–15
–20
–25
Max
imum
Out
put V
olta
ge V
O (
max
.) (V
)
VO (max.) –VCC, VEE
240
200
160
120
80
40
0102 103 104
Frequency f (Hz)
Cha
nnel
Sep
arat
ion
Sep
(dB
)
Sep – f
10
9
8
7
6
5
4
3
2
1
00 5 10 15 20
Supply Voltage VCC= –VEE (V)
Supp
ly C
urre
nt I
CC (
mA
)
VCC=15VVEE=–15V
ICC –VCC
0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100
Time t (µs)
12
10
8
6
4
2
0
Out
put V
olta
ge V
O (V
)VO– t
VCC=15VVEE=–15VRL=2kΩTa=25˚C
Ta=–25˚C
VEE
VCC
RL+–
2kΩ 25˚C
50˚C