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1IUT Lannion Optique instrumentale
Plan du cours Notions de base et dfinitions Photomtrie / Sources de lumire Les bases de loptique gomtrique Gnralits sur les systmes optiques Elments faces planes Dioptres sphriques Les lentilles Proprits de quelques instruments doptique
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2Exemples de valeurs dindice de rfraction :- Dans le vide : donc : - Air :
- Eau :
- Verre :
- Semi-Conducteurs :
cVvide = 1=viden
1airn
33.1eaun
3>SCn
5.1verren
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
I Indice de rfractionLa lumire se propage avec une vitesse de phase V qui dpend du milieu. Cette vitesse est caractrise par lindice de rfraction n :
18103 smcVc
n = c est la vitesse de la lumire dans le vide :
c tant une vitesse limite suprieure : un indice de rfraction est toujours suprieur 1.
cV
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3- Dioptre : surface sparant deux milieux homognes dindices diffrents.
- Lindice de rfraction dpend de la longueur donde de la lumire. Cest le phnomne de dispersion chromatique.Loi de CAUCHY : ( ) 2+=
ban
Dfinitions :
- Milieu homogne : milieu dont lindice ne dpend pas du point considr.
- Milieu transparent : milieu dans laquelle la propagation s effectue sans attnuation. n est dans ce cas rel.
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
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4II Propagation dans un milieu homogneDans un milieu homogne dindice constant n, la propagation entre deux points A et B est rectiligne.
AB
Le temps de parcours entre A et B est donn par : VAB
tt AB ==
Comme : on a :n
cV =c
ABn=
On dfinit alors le chemin optique LAB entre A et B, grandeur
proportionnelle au temps de parcours de la lumire : ABnLAB =
Remarque : = cLAB
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
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5III Les lois de SNELL-DESCARTESa) Passage dun dioptre plan
1: nindice
2: nindiceDioptre
dioptreauNormale
incidentRayon
r
rflchiRayon
2i
rfractRayon
rflexiondeanglerrfractiondeanglei
incidencedanglei
:
:
':
2
1
1i
+
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
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6Chapitre 3 Les bases de loptique gomtriqueQuelques simulations (modle lectromagntique)
n1=1.3
n2=1
Incidence 45
n1=1
n2=1.3
Conclusion:- On observe une rflexion au niveau du dioptre- Le rayon rfract scarte ou se rapproche de la normale en fonction des valeurs relatives dindice
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7Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
n1=2
n2=1
Incidence 45
n1=1
n2=2
Conclusion:- On retrouve que la lumire va plus vite dans les milieux dindices faibles- Si la diffrence dindice ( incidence constante) est suffisamment grande, il est possible de nobserver quune rflexion
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8b) Lois de SNELL-DESCARTES
1) Les rayons incident, rfract et rflchi sont tous situs dans le mme plan (appel plan dincidence)2) Langle de rfraction vrifie :3) Langle de rflexion vrifie :
2211 sinsin inin =
1ir =
- Lorsque lincidence est normale (i1=0), le rayon nest pas dvi la traverse dun dioptre : ( ) ( )== 0sin00sin 21 nn = 02i
Consquences directes :- Le rayon rflchi est le symtrique du rayon incident par rapport la droite normale (ou encore perpendiculaire) au dioptre
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
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92nrayon
1nrayon
Figure 3.1
c) Construction graphique des rayons rflchi et rfract
OH
B
C
- Cas n1 : n1
-
10
2nrayon
O
1nrayon
Figure 3.2
Conclusion pour : n1 i2.
( )= 90sinsin 1max22 nin2
1max2sin
n
ni =
Incidence maximale i1=90
= 901i = 90r
max22 ii =
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
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11
2nrayon
1nrayon
Figure 3.3
2nrayon
1nrayon
Figure 3.4
- Cas n2 : n2
1i Li1
21 sinsin
n
nii L ==
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
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12
2nrayon
1nrayon
Figure 3.5 Rflexion totale!
Angle dincidence suprieur iLLii >1 Conclusion pour : n2 iL : Phnomne de rflexion totale.Avec :
1) i1 < i2.
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
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Figure 3.6
d) Applications directes de la rflexion totalei) Rflecteur
=== 84151
10.i
.n
nisin LL
Rflexion totaleLii
i>
= 45
( ) ( )0000 sinnsinn == Incidence normale
iIncidence normale
Normale au dioptre verre/air
5.1=n
10 =n
Pour le dioptre verre (n=1.5) / air (n0=1) :
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
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0n cn
gn
gaine ng
Figure 3.7
ii) Fibres optiques saut dindices
cur nc
Lii >
gc nn >
1) Si i > iL ( < L) : Le rayon subit une succession de rflexions totales et reste guid dans la fibre.
c
gL
n
ni =sin (Angle limite)
2) Si i < iL ( > L) : Le rayon est rfract dans la gaine, la lumire nest pas guide.
Rappel sur l ouverture numrique :LcL innON cossin0 ==
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
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IV Application des lois de DESCARTES ltude du prisme
a) DfinitionsUn prisme est dfini en optique comme un milieu transparent homogne limit par deux dioptres non parallles ( ici 1 et 2 )
Plan dincidence = plan de section principale
base
Arrte
A2
1
base
A
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
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Calcul de la dviation D :
b) Formules du prisme
Aair
Figure 3.8
n
ri ( ) ( )ririD +=
ApiOr : ( )Arr pi++=pi
Finalement en utilisant les lois de DESCARTES en I et en J, on obtient les formules du prisme :
AiiDrrA
isinrsinnrsinnisin
+=
+=
=
=
iri
D
iI
( )rriiD ++=
Convention choisie :Tous les angles reprsents sur la figure ci-dessus sont positifs
rrA +=
r
J
r
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
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Pas de rayon
mergent pour i < i0
0 20 40 60 8030
35
40
45
50
55
60D0=55.6
i0=27.9 im=48.6
Dm=37.2
n=1.5 et A=60D
e
n
d
e
g
r
s
i en degrs
Trac de la dviation en fonction de langle dincidence i :
Minimum de dviation pour i=im
Figure 3.9
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
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Calcul des diverses quantits au minimum de dviation :
2A
sinnisin m =Avec (1) :
2m
m
DAi +=En utilisant (4) :
2
2A
sin
DAsin
n
m
+
=Finalement on obtient :
Au minimum de dviation : miii ==
En utilisant (1) et (2) : rnrnii === sinsinsinsinSoit : mrrr ==
Avec (3) :2A
rm =
Les mesures de A et Dm dun prisme permettent de calculer son indice n
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
+=
+=
=
=
AiiDrrA
isinrsinnrsinnisin
(2)(1)
(4)(3)
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19
i fix-90 -60 -30 0 30 60 90
0
10
20
30
40
50
60
70
80
A=70
A=50
A=30
A=10
A=5
A=20
A=40
A=60
A=80Prisme en verre n=1.5
D
e
n
d
e
g
r
s
i en degrs
Pour une valeur de i fixe, la dviation D augmente lorsque langle A augmente.
Figure 3.10
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
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Dviation en fonction de langle dincidence
Rayon lumineux
5160.n
A=
=
Caractristiques du prisme :
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
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c) Application la spectroscopie
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique
Spectroscopie : analyse spectrale de la lumire. Sparation des diffrentes longueurs dondes composant un type de lumire.
Attention : les rayons sont dvis vers la base du prisme
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( )nFigure 3.11
On va se servir du fait que lindice n et donc la dviation D dun prisme dpendent de . La propagation dans le prisme va sparer les longueurs donde.
( ) 2+=b
an
Rappel : loi de CAUCHY
Pouvoir de dispersion :
( ) 313tan413
=
=
n
ibDDddD m
12
321 >>1D
3
2D3D
Plus le pouvoir dispersif est lev plus les longueurs d onde sont spares.
Chapitre 3 Les bases de loptique gomtrique